Изучение распадов B-мезонов в трехчастичные нешармованные конечные состояния: [ тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.16, кандидат физико-математических наук] Гармаш, Алексей Юрьевич

  • Гармаш, Алексей Юрьевич
  • кандидат физико-математических наук]кандидат физико-математических наук]
  • 2003, Цукуба
  • Специальность ВАК РФ01.04.16
  • Количество страниц 225
Гармаш, Алексей Юрьевич. Изучение распадов B-мезонов в трехчастичные нешармованные конечные состояния: [: дис. кандидат физико-математических наук]: 01.04.16 - Физика атомного ядра и элементарных частиц. Цукуба. 2003. 225 с.

Оглавление диссертации кандидат физико-математических наук] Гармаш, Алексей Юрьевич

Содержание

Введение

Глава 1. Теоретический обзор

1.1. Открытие нарушения СР-четности

1.2. Т-резонанс и Б-мезоны

1.3. СР-нарушение в Стандартной Модели

1.4. СР-нарушение в распадах 5-мезонов

1.5. СР-нарушение в распадах в конечные состояния без шарма

1.6. Феноменологическое описание распадов В-мезонов

1.7. Распады в конечные состояния без шарма

Глава 2. Описание экспериментальной установки

2.1. Коллайдер КЕКВ

2.2. Детектор Belle

2.3. Система сбора данных

2.4. Электромагнитный калориметр

Глава 3. Распады В в трехчастичные конечные состояния

3.1. Первоначальный отбор В В событий

3.2. Реконструкция событий

3.3. Фон от событий континуума

3.4. Извлечение числа сигнальных событий

3.5. Получение вероятностей трехчастичных распадов

3.6. Проверка процедуры

3.7. Систематические ошибки

3.8. Обсуждение результатов

Глава 4. СР-нарушение в B°d K°SK+K~

4.1. Изоспиновый анализ

4.2. СР-Разложение

4.3. Угол ß в распаде B°d -> К%К+К~

4.4. Обсуждение результатов

Глава 5. Далитц анализ

5.1. Результаты упрощенного анализа

5.2. Полный амплитудный анализ

5.3. Анализ экспериментальных данных

5.4. Обсуждение

Заключение

Литература

Рекомендованный список диссертаций по специальности «Физика атомного ядра и элементарных частиц», 01.04.16 шифр ВАК

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Изучение распадов B-мезонов в трехчастичные нешармованные конечные состояния: [»

Введение

Распады £>-мезонов в нешармованные1 конечные состояния вызывают большой интерес, как экспериментальный так и теоретический. Пристальное внимание теоретиков нешармованные распады привлекли после экспериментального наблюдения первого распада подобного рода сделанного кол-лаборацией CLEO в 1991 году. Величина бранчинга измеренная для распада В —> rj'K оказалась неожиданно большой. С точки зрения эксперимента изучение нешармованных распадов представляет значительные трудности, прежде всего ввиду малости соответсвуюших вероятностей. Это накла-двыет исключительно высокие требования как на параметры ускорительно-накопительного комплекса (прежде всего высокая светимость) так и на характеристики детектора. Именно по этой причине экспериментальное изучение нешармованных распадов до сих пор в основном ограничивалось лишь измерением относительных вероятностей некоторых двухчастичных распадов.

Изучение распадов Б-мезонов в техчастичные нешармованные конечные состояние может существенно расширить понимание механизмов и динамики распада Б-мезонов. Очень часто распады, рассматриваемые как двухчастичные, на деле являются многочастичными (в частности трехчастич-ными) поскольку одна (или обе) из частиц является широким резонансом который в свою очередь немедленно распадается в две или более стабильных частиц. Хорошими примерами подобного рода распадов могут служить процессы В+ —> р°К+ и В+ —> К*°тг+, где р и К* мезоны имеют собственную ширину порядка 150 МэВ и 50 МэВ соответственно. Интересно отме-

1 Распады Б-мезонов идущие за счет распадов Ъ-кварка отличных от доминирующего перехода в с-кварк.

тить, что оба эти квази-двухчастичных распада явлются частными вкладами в трехчастичное конечное состояние К+тг+тт~. Если существует несколько квази-двухчастичных распадов с широкими промежуточными резонансными состояниями дающих один и тот же набор трех (и более) стабильных частиц, то амплитуды таких вкладов неизбежно перекрываются в фазовом пространстве и возникает их взаимная интерференция. В этом случае для корректного измерения относительных вероятностей соответсвующих вкладов необходим амплитудный Далитц (Dalitz) анализ. Таким образом изучение нешармованных трехчастичных распадов может рассматриваться как естественное обобщение анализа (квази-)двухчастичных распадов.

Некоторые из трехчастичных распадов могут быть интересны с точки зрения изучения механизмов нарушения СР-четности в Стандартной Модели, а также для поиска эффектов так называемой Новой Физики. Так, например, распады В0 —» К°1г+тг~ и В0 —► К°К+К~ могут быть использованы для измерения угла ß унитарного треугольника. Точное измерение этого угла именно в нешармованных распадах 1?-мезонов являтся важной проверкой самосогласованности Стандартной Модели. С другой стороны, ожидаемые вероятности распада Б-мезонов в некоторые из трехчастичных состояний исчезающе малы в Стандартной Модели и экспериментальное наблюдение таких распдов явилось бы свидетельством наличия вкладов выходящих за ее рамки. Примерами таких распадов явлются В+ —» К+К+7г~ и В+ —» К~7Т+7Т+ чьи относительные вероятности распадов в Стандартной Модели оцениваются на уровне не превышающем Ю-11.

Несмотря на то, что существует обширная теоретическая литература по анализу широкого спектра распадов в (квази-)двухчастичные нешармован-ные конечные состояния, к сожалению, практически полностью отсутствует систематический анализ распадов в трехчастичные состояния. Отчасти это

связано со значительными трудностями теоретического рассмотрения многочастичных распадов (как правило выполнящегося на основе предположения о применимости приближения факторизации сильной амплитуды), отчасти практически полным отсутствием экспериментальных данных.

Из всего вышесказанного становится ясно, что детальное изучение трех-частичных нешармованных распадов представляет большой интерес. Однако ввиду уже упоминавшихся экспериментальных трудностей до сих пор не было наблюдено ни одного трехчастичного нешармованного канала распада В-мезонов. В данной диссертации представлены результаты первого систематического изучения трехчастичных нешармованных распадов В-мезонов.

Похожие диссертационные работы по специальности «Физика атомного ядра и элементарных частиц», 01.04.16 шифр ВАК

Список литературы диссертационного исследования кандидат физико-математических наук] Гармаш, Алексей Юрьевич, 2003 год

Литература

[1] T.D. Lee and C.N. Yang. Question of parity conservation in weak interactions. Phys. Rev. 104, 254 (1956).

[2] C.S. Wu, E. Ambler, R.W. Hayward, D.D. Hoppes and R.P. Hudson. Experimental test of parity conservation in beta decay. Phys. Rev. 105, 1413 (1957).

[3] B.L. Ioffe, L.B. Okun and A.P. Rudik, JETP 5, 328 (1957).

[4] L.D. Landau, JETP 5, 336 (1957).

[5] J.H. Christenson, J.W. Cronin, V.L. Fitch and R. Turlay. Evidence for the 2тг decay of the K\ meson. Phys. Rev. Lett. 13, 138 (1964).

[6] A.D. Sakharov, JETP Lett. 6, 21 (1967).

[7] M. Kobayashi and T. Maskawa. CP Violation in the renormalizable theory of weak interaction. Prog. Theor. Phys. 49, 652 (1973).

[8] S.W. Herb et al. Observation of a dimuon resonance at 9.5-GeV in 400-GeV proton-nucleus collisions. Phys. Rev. Lett. 39, 252 (1977).

[9] J. P. Alexander et al. (CLEO Collaboration). Measurement of the relative branching fraction of upsilon(4S) to charged and neutral Б-meson pairs. Phys. Rev. Lett. 86, 2737 (2001);

S.B. Athar et al. (CLEO Collaboration). Measurement of the ratio of branching fractions of the T(45) to charged and neutral B-mesons. Phys. Rev. D66, 052003 (2002).

[10] J.R. Batley et al. (NA48 Collaboration). A precision measurement of direct CP violation in the decay of neutral kaons into two pions. Phys. Lett. B544, 97 (2002).

[11] A. Alavi-Harati et al (KTeV Collaboration). Measurements of direct CP violation, CPT symmetry, and other parameters in the neutral kaon system. hep-ex/0208007, submitted to Phys. Rev. D.

[12] S. Weinberg. Nonabelian gauge theories of the strong interactions. Phys. Rev. Lett. 31, 494 (1973).

[13] K. Hagiwara et al. (Particle Data Group). Review of particle physics. Particle Data Group. Phys. Rev. D66, 010001 (2002).

[14] N. Cabibbo. Unitary symmetry and leptonic decays. Phys. Rev. Lett. 10, 531 (1963).

[15] L.L. Chau and W.-Y. Keung. Comments on the parametrization of the Kobayashi-Maskawa matrix. Phys. Rev. Lett. 53, 1802 (1984);

H. Harari and M. Leurer. Recommending a standard choice of Cabibbo angles and KM phases for any number of generations. Phys. Lett. B181, 123 (1986);

H. Fritzsch and J. Plankl. The mixing of quark flavors. Phys. Rev. D35, 1732 (1987).

[16] L. Wolfenstein. Parametrization of the Kobayashi-Maskawa matrix. Phys. Rev. Lett. 51, 1945 (1983).

[17] A.J. Buras, M.E. Lautenbacher and G. Ostermaier. Waiting for the top quark mass, K+ tt+ neutrino anti-neutrino, B(s)° - anti-jB(s)0 mixing and CP asymmetries in B decays. Phys. Rev. D50, 3433 (1994);

A.J. Buras, Lectures given at the Erice School: 27 August-5 September 2000, "Theory and Experiment Heading for New Physics", August 27 - September 5, 2000, Erice, Italy; hep-ph/0101336.

[18] H. Fritzsch, Z.Z. Xing, On the parametrization of flavor mixing in the standard model. Phys. Rev. D57, 594 (1998).

[19] C. Jarlskog, A Basis Independent Formulation of the Connection Between Quark Mass Matrices, CP Violation and Experiment, Phys. Rev. Lett. 55, 1039 (1985); Zeit. Phys. C29, 491 (1985).

[20] J. Bernabeu, G. Branco and M. Gronau, CP Restrictions On Quark Mass Matrices, Phys. Lett. B169, 243 (1986).

[21] A.B. Carter and A.I. Sanda, CP Violation in Cascade Decays of B Mesons, Phys. Rev. Lett. 45, 952 (1980); A.B. Carter and A.I. Sanda, CP Violation in B Meson Decays, Phys. Rev. D23, 1567 (1981).

[22] H. Albrecht et al. (ARGUS Collaboration), Observation of B° - anti-B° Mixing, Phys. Lett. B192, 245 (1987).

[23] D.E. Jaffe et al. (CLEO Collaboration), Bounds on the CP asymmetry in like sign dileptons from B° - anti-i?0 meson decays, Phys. Rev. Lett. 86, 5000 (2001).

[24] R. Fleischer, Mixing induced CP violation in the decay B(d) —>• K° anti-K° within the standard model, Phys. Lett. B341, 205 (1994).

[25] K. Ackerstaff et al. (OPAL Collaboration), Investigation of CP violation in £0 _, j/^k^S) decays at LEP, Eur. Phys. J. C5, 379 (1998).

[26] T. Affolder et al (CDF Collaboration), A Measurement of sin 2(3 from B J/tfjK°(S) with the CDF detector, Phys. Rev. D61, 072005 (2000).

[27] R. Barate et al. (ALEPH Collaboration), Study of the CP asymmetry of B° -> J/ipK0(S) decays in ALEPH, Phys. Lett. B492, 259 (2000).

[28] B. Aubert et al. (BaBar Collaboration), Measurement of the CP violating asymmetry amplitude sin2(3, Phys. Rev. Lett. 89, 201802 (2002).

[29] K. Abe et al. (Belle Collaboration), An Improved measurement of mixing induced CP violation in the neutral B meson system, Phys. Rev. D66, 071102(R) (2002).

[30] D. London and R.D. Peccei, Penguin Effects in Hadronic B Asymmetries, Phys. Lett. B223, 257 (1989); N.G. Deshpande and J. Trampetic, Penguin Mediated Exclusive Hadronic Weak B Decays, Phys. Rev. D41, 895 and 2926 (1990); J.-M. Gérard and W.-S. Hou, CP violation in inclusive and exclusive charmless B decays, Phys. Rev. D43, 2909 (1991); J.-M. Gérard and W.-S. Hou, CP asymmetries in pure penguin induced B decays, Phys. Lett. B253, 478 (1991).

[31] R. Fleischer, Electroweak Penguin effects beyond leading logarithms in the B meson decays B~ -»■ K~<$> and B~ n'R0, Zeit. Phys. C62, 81 (1994).

[32] N.G. Deshpande and X.-G. He, Gluonic penguin B decays in Standard and two Higgs doublet Models, Phys. Lett. B336, 471 (1994).

[33] K. Abe et al (Belle Collaboration), BELLE-CONF-0113.

[34] R.A. Briere et al (CLEO Collaboration), Observation of B —» 4>K and B <f>K*, Phys. Rev. Lett. 86, 3718 (2001).

[35] B. Aubert et al. (BaBar Collaboration), Measurement of the decays B —> (f)K and B (¡>K*, Phys. Rev. Lett. 87, 151801 (2001).

[36] M. Gronau, Large penguin effects in the CP asymmetry of BQ(d) —>• 7r+7r", Phys. Lett. B300, 163 (1993); J.P. Silva and L. Wolfenstein, Determining the penguin effect on CP violation in B° —► 7r+7r~, Phys. Rev. D49, R1151 (1994); R. Aleksan et al, Uncertainties on the CP phase a due to penguin diagrams, Phys. Lett. B356, 95 (1995); F. DeJongh and P. Sphicas, Extracting alpha from the CP asymmetry in

decays, Phys. Rev. D53, 4930 (1996); M. Ciuchini, E. Franco, G. Martinelli and L. Silvestrini, Charming penguins in B decays, Nucl. Phys. B501, 271 (1997); P.S. Marrocchesi and N. Paver, Penguin corrections and strong phases in a time dependent analysis of anti-5°(S°) 7r+7r~, Int. J. Mod. Phys. A13, 251 (1998); M. Ciuchini, E. Franco, G. Martinelli, M. Pierini and L. Silvestrini, Charming penguins strike back, Phys. Lett. B515, 33 (2001).

[37] M. Gronau and D. London, Isospin analysis of CP asymmetries in B decays, Phys. Rev. Lett. 65, 3381 (1990).

[38] K. Abe et al. (Belle Collaboration), Study of CP violating asymmetries in Bo _^ 7r+?r- decays. phys. Rev. Lett. 89, 071801 (2002);

[39] B. Aubert et al. (BaBar Collaboration), BABAR-CONF-01/05, hep-ex/0107074; B. Aubert et al. (BaBar Collaboration), BABAR-PUB-02/09, hep-ex/0207055.

[40] Rferences to B Kir papers (theory). To be added.

[41] K.G. Wilson, Nonlagrangian models of current algebra, Phys. Rev.

179, 1499 (1969); K.G. Wilson and W. Zimmermann, Operator product expansions and composite field operators in the general framework of quantum field theory. Comm. Math. Phys. 24, 87 (1972); W. Zimmerman, in the proceedings of the 1970 Brandeis Summer Institute in Theoretical Physics, eds. S. Deser, M. Grisaru and H. Pendleton, MIT Press (1971) p. 369; Ann. Phys. (NY) 77, 570 (1973).

[42] G. Buchalla, A.J. Buras and M.K. Harlander, Penguin box expansion: Flavor changing neutral current processes and a heavy top quark. Nucl. Phys. B349, 1 (1991).

[43] G. Buchalla, A.J. Buras and M.E. Lautenbacher, Weak decays beyond leading logarithms, Rev. Mod. Phys. 68 1125 (1996).

[44] A.J. Buras, in the proceedings of the Les Houches 1997 Summer School on Theoretical Physics: Probing the Standard Model of Particle Interactions, July 28 - September 5, 1997, Les Houches, France, eds. R. Gupta, A. Morel, E. de Rafael and F. David, North-Holland, Amsterdam (1998) [hep-ph/9806471].

[45] A.J. Buras, M. Jamin, M.E. Lautenbacher and P.H. Weisz, Two loop anomalous dimension matrix for Delta S=1 weak nonleptonic decays 1. 0(a2s). Nucl. Phys. B400, 37 (1993); A.J. Buras, M. Jamin and M.E. Lautenbacher, Two loop anomalous dimension matrix for Delta S=1 weak nonleptonic decays 2. 0{a - as). Nucl. Phys. B400, 75 (1993) and Nucl. Phys. B408, 209 (1993).

[46] M. Ciuchini, E. Franco, G. Martinelli and L. Reina, e'/e at the Next-to-leading order in QCD and QED. Phys. Lett. B301, 263 (1993); M. Ciuchini, E. Franco, G. Martinelli and L. Reina, The Delta S=1 effective Hamiltonian

including next-to-leading order QCD and QED corrections. Nucl. Phys. B415, 403 (1994).

[47] G. 't Hooft and M. Veltman, Regularization and Renormalization of Gauge Fields. Nucl. Phys. B44, 189 (1972); P. Breitenlohner and D. Maison, Dimensional Renormalization and the Action Principle. Comm. Math. Phys. 52, 11, 39, 55 (1977).

[48] C. Reader and N. Isgur, Factorization and heavy quark symmetry in hadronic B meson decays. Phys. Rev. D4T, 1007 (1993).

[49] A.J. Buras, QCD factors a\ and a2 beyond leading logarithms versus factorization in nonleptonic heavy meson decays. Nucl. Phys. B434, 606 (1995).

[50] M. Beneke, G. Buchalla, M. Neubert and C.T. Sachrajda, QCD factorization for B —tttt decays: Strong phases and CP violation in the heavy quark limit. Phys. Rev. Lett. 83,1914 (1999); M. Beneke, G. Buchalla, M. Neubert and C.T. Sachrajda. QCD factorization for exclusive, nonleptonic B meson decays: General arguments and the case of heavy light final states. Nucl. Phys. B591, 313 (2000); M. Beneke, G. Buchalla, M. Neubert and C.T. Sachrajda. QCD factorization in B —ttK, tttt decays and extraction of Wolfenstein parameters. Nucl. Phys. B606, 245 (2001).

[51] A. Ali, G. Kramer and C.-D. Lii. Experimental tests of factorization in charmless nonleptonic two-body B decays. Phys. Rev. D58, 094009 (1998); Y.H. Chen, H.Y. Cheng, B. Tseng and K.C. Yang. Charmless hadronic two-body decays of B(u) and B(d) mesons. Phys. Rev. D60, 094014 (1999); M. Gronau and J.L. Rosner. New information on B decays to charmless VP final states. Phys. Rev. D61, 073008 (2000); H.Y. Cheng,

K.C. Yang. Implications of recent measurements of hadronic charmless B decays. Phys. Rev. D62, 054029 (2000); D. Du, H. Gong, J. Sun, D. Yang and G. Zhu. Phenomenological analysis of charmless decays B PV with QCD factorization. Phys. Rev. D65, 094025 (2002), Erratum-ibid. D66, 079904 (2002).

[52] C.S. Kim, B.H. Lim and S. Oh. Charmless hadronic decays of B mesons to a pseudoscalar and a tensor meson. Eur. Phys. J. C22, 683 (2002); C.S. Kim, J.P. Lee and S. Oh. Nonleptonic two-body charmless B decays involving a tensor meson in ISGW2 model. Phys. Rev. D67, 014002 (2003).

[53] V.L. Chernyak. Estimates of flavored scalar production in B decays. Phys. Lett. B509, 273 (2001).

[54] K. Maltman. The a0(980), a0(1450) and K"q(1430) scalar decay constants and the isovector scalar spectrum. Phys. Lett. B462, 14 (1999).

[55] N.G. Deshpande, N. Sinha and R. Sinha. Weak Phase gamma Using Isospin Analysis and Time Dependent Asymmetry in Bd Ks7r+7r~. Phys. Rev. Lett. 90, 061802 (2003).

[56] H.J. Lipkin, Y. Nir, H.R. Quinn and A. Snyder. Penguin trapping with isospin analysis and CP asymmetries in B decays. Phys. Rev. D44, 1454 (1991).

[57] S. L. Glashow, J. Iliopoulos, and L. Maiani. Weak Interactions with Lepton-Hadron Symmetry. Phys. Rev. D2, 1285 (1970).

[58] K. Huitu, C.D. Lu, P. Singer, D.X. Zhang. Searching for new physics in 5 _, ssd decays. Phys. Rev. Lett. 81, 4313 (1998).

[59] K. Huitu, C.D. Lu, P. Singer, D.X. Zhang, b ssd decay in two Higgs doublet models. Phys. Lett. B445, 394 (1999).

[60] S. Fajfer and P. Singer. Search for new physics in Delta S=2 two-body (VV, PP, VP) decays of the B meson. Phys. Rev. D62, 117702 (2000); S. Fajfer and P. Singer. Constraints on heavy Z-prime couplings from Delta S=2 B~ K~K'tt+ decay. Phys. Rev. D65, 017301 (2002).

[61] KEKB B-Factory Design Report, KEK Report 95-7, 1995, (unpublished).

[62] A. Abashian et al. KEK, Tsukuba Progress Report 2000: The Belle detector. Nucl. Instrum. Meth. A479, 117 (2002).

[63] H. Hirano et al. A high resolution cylindrical drift chamber for the KEK B-factory. Nucl. Instrum. Meth. A455, 294 (2000); M. Akatsu et al. Cathode Image Readout In The Belle Central Drift Chamber. Nucl. Instrum. Meth. A454, 322 (2000).

[64] G. Alimonti et al. The BELLE silicon vertex detector. Nucl. Instrum. Meth. A453, 71 (2000).

[65] H. Ikeda, PhD thesis "Development of the CsI(Tl) calorimeter for the measurement of CP violation at KEK B-factory", 1999.

[66] L.D. Landau, J. Exp. Phys. (USSR) 8, 201 (1944); K.A. Ispirian, A.T. Margarian, and A.M. Zverev. A monte-carlo method for calculation of the distribution of ionization losses. Nucl. Instrum. Meth. 117, 125 (1974).

[67] T. Iijima et al. Aerogel Cherenkov Counter For The Belle Detector. Nucl. Instrum. Meth. A453, 321 (2000).

[68] H. Kichimi et al The Belle Tof System. Nucl. Instrum. Meth. A453, 315 (2000).

[69] A. Abashian et al, The K(L)/Mu Detector Subsystem For The Belle Experiment At The KEK B-Factory. Nucl. Instrum. Meth. A449, 112 (200).

[70] Y. Makita et al., Adv. Cryog. Eng. 37 (1992) 401; Adv. Cryog. Eng. 43A (1998) 221.

[71] Events are generated with the CLEO group's QQ program (http://www.Ins.Cornell.edu/public/CLEO/soft/QQ).

[72] R.Brun et al., GEANT 3.21, CERN Report DD/EE/84-1, 1984.

[73] M. Oreglia et al A Study Of The Reaction Psi-Prime Gamma Gamma J/Psi. Phys. Rev. D25, 2259 (1982).

[74] Y. Ohshima et al Beam test of the CsI(Tl) calorimeter for the BELLE detector at the KEK-B factory. Nucl. Instrum. Meth. A380, 517 (1996).

[75] V.M. Aulchenko et al Study Of The Belle Csi Calorimeter Prototype With The Binp Tagged Photon Beam. Nucl. Instrum. Meth. A379, 491 (1996); H.S. Ahn et al Study Of Characteristics Of The Belle Csi Calorimeter Prototype With A BINP Tagged Photon Beam. Nucl. Instrum. Meth. A410, 179 (1998); H. Ikeda et al A detailed test of the CsI(Tl) calorimeter for BELLE with photon beams of energy between 20-MeV and 5.4-GeV. Nucl. Instrum. Meth. A441, 401 (2000).

[76] V.M. Aulchenko et al Detector Kedr Tagging System For Two Photon Physics. Nucl. Instrum. Meth. A355, 261 (1995).

[77] E. Aker et al (Crystal Barrel Collaboration). The Crystal Barrel spectrometer at LEAR. Nucl. Instrum. Meth. A321, 69 (1992).

[78] E. Blucher et al Tests Of Cesium Iodide Crystals For An Electromagnetic Calorimeter. Nucl. Instrum. Meth. A249, 201 (1986).

[79] Y. Kubota et al (CLEO Collaboration). The CLEO-II detector. Nucl. Instrum. Meth. A320, 66 (1992).

[80] A. Garmash, Master thesis, Novosibirsk State University, 1998, (unpublished).

[81] E. Blucher et al, CLNS-86/721, 1986 (unpublished).

[82] H. Albrecht et al (ARGUS Collaboration). Search for b —S7 in exclusive decays of B mesons. Phys. Lett. B229, 304 (1989).

[83] G.Hanson et al Evidence for Jet Structure in Hadron Production by e+e-Annihilation. Phys. Rev. Lett. 35, 1609 (1975).

[84] E. Far hi, A QCD Test for Jets. Phys. Rev. Lett. 39, 1587 (1977).

[85] D.M. Asner et al (CLEO Collaboration). Search for exclusive charmless hadronic B decays. Phys. Rev. D53, 1039 (1996).

[86] R.A. Fisher, Ann. Eugenics 7, 179 (1936).

[87] M.G. Kendall and A. Stuart, The Advanced Theory of Statistics, 2nd ed. (Hafner Publishing, New York, 1968).

[88] A. Garmash et al (Belle Collaboration). Study of three-body charmless B decays. Phys. Rev. D65, 092005 (2002).

[89] S. Ahmed et al. (CLEO Collaboration). Measurement of B(B~ D°ir~) and B(B° —D + 7r~) and isospin analysis of B —Dtt decays. Phys. Rev. D66, 031101 (2002).

[90] G.J. Feldman and R.D. Cousins. A Unified approach to the classical statistical analysis of small signals. Phys. Rev. D57, 3873 (1998).

[91] K. Abe et al. (Belle Collaboration). Studies of the Decay B+~ DCj>K+~. Phys. Rev. Lett. 90, 131803 (2003).

[92] B. Aubert et al. (BaBar Collaboration). Measurements of the branching fractions of charmless three-body charged B decays, hep-ex/0206004.

[93] E. Eckhart et al. (CLEO Collaboration). Observation of B —► 7r+7r~ and Evidence for B K*^. Phys. Rev. Lett. 89, 251801 (2002).

[94] T. Bergfeld et al. (CLEO Collaboration). A Search for nonresonant B+ —► h+h~h+ decays. Phys. Rev. Lett. 77, 4503 (1996).

[95] G. Abbiendi et al. (OPAL Collaboration). Search for new physics in rare B decays. Phys. Lett. B476, 233 (2000).

[96] V.V. Anisovich, V.A. Nikonov, A.V. Sarantsev. Determination of hadronic partial widths for scalar-isoscalar resonances /0(980), /0(1300), /o(1500), /o(l750) and the broad state /0(1530ig0). Phys. Atom. Nucl. 65, 1545 (2002).

[97] K. Abe et al. (Belle Collaboration). Study of Time-Dependent CP-Violating Asymmetries in b— > sqq Decays. Phys. Rev. D67, 031102 (2003).

[98] K. Abe et al. (Belle Collaboration). Precise measurement of B meson

lifetimes with hadronic decay final states. Phys. Rev. Lett. 88, 171801 (2002).

[99] Y. Nir. CP Violation: The CKM Matrix and New Physics Nucl. Phys. Proc. Suppl. 117, 111 (2003).

[100] See for example: M. Ciuchini and L. Silvestrini. Direct CP violation in B (f)Ks and new physics. Phys. Rev. Lett. 89, 231802 (2002); M. Raidal. CP asymmetry in B (f)Ks decays in left-right models and its implications on Bs decays. Phys. Rev. Lett. 89, 231803 (2002); G. Hiller. First hint of nonstandard CP violation from B —► 4>Ks decay. Phys. Rev. D66, 071502 (2002); A. Datta. R parity violating SUSY and CP violation in B <j>Ks. Phys. Rev. D66, 071702 (2002); J. Lee and K.Y. Lee. CP violation in B ^ 4>K decay and anomalous right-handed top quark couplings. Eur. Phys. J. C29, 373 (2003); G.L. Kane, P. Ko, H. Wang, C. Kolda, J. Park, and L. Wang. B —> (¡)Ks and Supersymmetry. Phys. Rev. D70, 035015 (2004); S. Khalil and E. Kou. On supersymmetric contributions to the CP asymmetry of the B (j)Ks. Phys. Rev. D67, 055009 (2003); B. Dutta, C.S. Kim, and S. Oh. Phys. Rev. Lett. 90, 011801 (2003).

[101] R.H. Dalitz, Phil. Mag. 44, 1068 (1953).

[102] See for example: S. Kopp et al. (CLEO Collaboration). Dalitz analysis of the decay D° K'tt+tt°. Phys. Rev. D63, 092001 (2001); E.M. Aitala et al. (E791 Collaboration). Dalitz plot analysis of the decay D+ —► K~tt+'k+ and indication of a low-mass scalar Kir resonance. Phys. Rev. Lett. 89, 121801 (2002); H. Muramatsu et al. (CLEO Collaboration). Dalitz analysis of D° K°s7r+7TPhys. Rev. Lett. 89, 251802 (2002).

[103] H. Pilkuhn, The Interactions of Hadrons. Amsterdam: North-Holland (1967).

[104] T.A. Armstrong et al. (WA76 Collaboration). Study of the centrally produced irn and K anti-K systems at 85-GeV/c and 300-GeV/c. Zeit. Phys. C51, 351 (1991).

[105] E.M. Aitala et al. (E791 Collaboration). Study of the Df -> 7t~tt+tt+ decay and measurement of /o masses and widths. Phys. Rev. Lett. 86, 765 (2001).

[106] J. Blatt and V. Weisskopf, Theoretical Nuclear Physics. New York: John Wiley & Sons (1952).

[107] H. Albrecht et al. (ARGUS Collaboration). A Partial wave analysis of the decay D° K0s7t+tt-. Phys. Lett. B308, 435 (1993).

[108] S. Baker and R. Cousins. Clarification Of The Use Of Chi Square And Likelihood Functions In Fits To Histograms. Nucl. Instrum. Meth. 221, 437 (1984).

[109] E.M. Aitala et al. (E791 Collaboration). Dalitz plot analysis of the decay D+ —» K~tt+it+ and indication of a low-mass scalar K pi resonance. Phys. Rev. Lett. 89, 121801 (2002).

Список иллюстраций

1.1 Сечение рождения адронов в е+е~ аннигиляции в зависимости от энергии в системе центра масс измеренное детектором CLEO. Хорошо видны три узких резонанса Y(1S,2S,3S) и заметно более широкий Y(4S).................... 10

1.2 Иерархия амплитуд переходов, обусловленных заряженным слабым током.............................. 13

1.3 Взаимодействие заряженного тока в Стандартной Модели. . . 14

1.4 Унитарные треугольники СКМ матрицы: (а) и (Ь), соответствующие соотношениям ортогональности (1.11) и (1.12). . . . 19

1.5 Диаграммы, описывающие Bq-Bq (q G {d, 5}) смешивание. . . 22

1.6 Фейнмановские диаграммы распада B¿ —> J/%¡jK§: (а) вклад древесного b —»■ ces перехода и (Ь) пингвинного перехода Ъ —»• see. 27

1.7 КХД пингвинный вклад в распад ВфК........ 28

1.8 Фейнмановкие диаграммы описывающие распад B¿ —» 7г+7г_. . 29

1.9 Фейнмановкие диаграммы описывающие распад В+ K+ir°. 30

1.10 Диаграммы соответствыющие различным типам переходов на кварковом уровне: (а) древесные (gi,Ç2 € {и,с})', (Ь) КХД пингвинные (q\ = q2 G {и, d, с, s}); (с, d) электрослабые пинг-винные (gi = q2 G {и, d, с, s}).................... 32

1.11 Распад B°d D+K~......................... 35

1.12 Основные диаграммы дающие вклад в раепды в трехчастич-ные нешармованные конечные состояния: (а) пингвинный переход b —» s(d)qq, (b) разрешенный по цвету древесный переход b —> и, (с) подавленный по цвету древесный переход b и. 43

1.13 b ssd переходы (a) SM, (b) MSSM, (e) MSSM с нарушением

Л-четности............ .................. 48

2.1 Общий вид накопителя КЕКВ................... 53

2.2 Общий вид детектора Belle..................... 56

2.3 Центральная дрейфовая камера детектора Belle......... 57

2.4 Кремневый вершинный детектор................. 59

2.5 CsI(Tl) Электромагнитный калориметр детектора Belle..... 62

2.6 Блок схема ECL электроники................... 64

2.7 Энергетическое разрешение для событий упругого рассеяния в: (а)-цилиндрической части, (Ь)-передней и (с)-задней торцевых частях калориметра...................... 66

2.8 Спектр двухфотонных инвариантных масс в многоадронных событиях: (а)- 7г° —> 77, и (Ь)- г/ 77. Энергия обоих фотонов больше 30 MeV............................ 66

2.9 Общий вид BGO кристаллов EFC детектора........... 67

2.10 Среднее dE/dx в зависимости от импульса частицы. Точками показаны экспериментальные данные, кривые - ожидаемые энергетические потери для различных типов частиц...... 68

2.11 Системы детектора Belle использующиеся для идентификации заряженных частиц: dE/dx измеряется CDC, черенковское излучение в аэрогеле измеряется АСС и время пролета ToF. . . 69

2.12 Спектры чисел фотоэлектронов (p.e.) для каонов и электронов упругого рассеяния. Каоны отбирались по информации с CDC

и ToF................................. 69

2.13 Распределение по реконструированной массе для частиц с импульсом меньше 1.2 ГэВ/с (слева). Эффективность разделене-

ие каонов и пионов в зависимости от импульса (справа). ... 70

2.14 Эффективность идентификации каонов и вероятность ложной интерпретации пиона как каон................... 71

2.15 Эффективность идентификации лептонов (окружности) и вероятность ложной идентификации пионов (квадраты) в зависимости от импульса частицы. Левый плот - электроны, правый - мюоны............................. 73

2.16 Угол между направлением на KLM кластер и направлением недостающего импульса в событии................. 73

2.17 Общий вид ярма магнита детектора Belle с установленными KLM модулями внутри....................... 74

2.18 Контурплот магнитного поля.................... 75

2.19 Схема триггера 1-го уровня.................... 77

2.20 Система сбора данных (DAQ) детектора Belle.......... 80

2.21 (а) - Энергетические потери на пути в одну радиационную длину в свинце за счет различных электромагнитных процессов для электронов и позитронов [13]. (Ь) - Полное сечение взаимодействия фотонов с атомами свинца как функция энергии фотона, дополнительно показаны вклады отдельных процессов: сгр.е. - фотоэффект на атомах; a coherent ~ когерентное Реле-евское (Rayleigh) рассеяние; airicoh - некогерентное Комптонов-ское (Compton) рассеяние; к^ - рождение пар в поле ядер; ке - рождение пар в поле электронов; <тпис - фотоядерное поглощение. [13].............................. 86

2.22 Интенсивность сцинтилляционного излучения кристаллов Сб1(Т1),

квантовая эффективность фотоумножителя и кремниевого фотодиода в зависимости от длины волны света.......... 88

2.23 Схема экспериментального промежутка установки ВЭПП-4М с детектором КЕДР, системой регистрации рассеянных электронов (Т81-Т84) и установкой РОКК-1М............ 94

2.24 Общий вид прототипа калориметра. 1 - Сб1(Т1) кристаллы; 2 -Годоскопические трековые детекторы; 3 - Сцинтилляционные счетчики; 4 - Свинцовый коллиматор; 5 - Счетчик антисовпадения; 6 - Подвижная платформа................. 96

2.25 Отношение энергии фотонов измеренной Св1 матрицей к энергии восстановленной по СРРЭ................... 97

2.26 Энергетический спектр Комптоновских фотонов (слева). Спектр фотонов однократного тормозного излучения при энергии электронного пучка 1.80 ГэВ (справа)................. 99

2.27 Энергетическое разрешение, полученное суммированием энерговыделения для матриц (а) 3 х 3 и (Ь) 5 х 5 в зависимости от энергии фотонов. Кривые - результат аппроксимации эмпирической формулой...........................100

2.28 Среднее число счетчиков с энерговыделением, превышающим пороговое...............................101

2.29 Энергетическое разрешение в зависимости от порога на энерговыделение в счетчике.......................101

2.30 Энергетическое разрешение, полученное суммированием энерговыделения в счетчиках, превышающего порог в 0.5 МэВ, для матриц (с) 3 х 3 и ((1) 5 х 5 в зависимости от энергии фотонов. Кривые - результат аппроксимации эмпирической формулой. 101

2.31 Сравнение разрешения полученного на прототипе калориметра Belle с аналогичными калориметрами CLEO II и Crystal Barrel.................................102

2.32 Зависимость относительного энерговыделения и энергетического разрешения от координаты попадания фотонов......103

2.33 Реконструированная координата фотона Хгес в зависимости от положения фотонного пучка Хьеат................104

2.34 Зависимость пространственного разрешения калориметра от координаты попадания для 470 МэВ фотонов..........104

2.35 Энергетическое разрешение как функция градиента неоднородности светосбора. Ошибки показывают масштаб статистической неопределенности моделирования.............105

2.36 Результаты измерений однородности светосбора в зависимости от координаты вдоль кристалла для 36 элементов прототипа калориметра детектора Belle....................105

2.37 Энергетическое разрешение в зависимости от размера "темной" области. Сплошные квадраты - "темная" область находится в передней части кристалла пустые квадраты - в задней части кристалла...........................106

2.38 Зависимость ожидаемой радиационной нагрузки для ECL от угла 0 (полученная из моделирования ) за счет потерь частиц пучка.................................108

2.39 Восстановление световыхода после облучения..........109

2.40 Световыход кристаллов как функция дозы облучения.....109

2.41 Схема разбиения калориметра для контроля радиационной нагрузки.................................110

2.42 Изменения фототока для группы кристаллов во время эксперимента совместно с величиной токов в ускорителе. Точки с ошибками - фототок диодов, кривая - токи в ускорителе. ... 111

2.43 Радиационная доза для цилиндрической (слева) и торцевых (справа) частей калориметра, полученная в эксперименте. . . 113

2.44 Относительный световыход для одного из кристаллов в зависимости от времени.........................113

2.45 Распределение по изменению световыхода для всех 8736 CsI(Tl) кристаллов электромагнитного калориметра...........ИЗ

2.46 Падение световыхода кристаллов ECL за время эксперимента

как функция полярного угла....................114

3.1 Спектр инвариантных масс 7Г+7г" пар отобранных кандидатами в Kg —> 7Г+7Г" перед (гистограмма) и после (точки с ошибками) применения всех условий. Вертикальными линиями показана область инвариантных масс в которой отбирались события Ki...............................120

3.2 (а) АЕ и (b) МЬс распределения для В+ —>■ К+7г+7г~ МС событий (гистограммы) и qq событий для экспериментальных данных ниже Т(45)-резонанса (точки). Кривыми представлены результаты аппроксимации...................122

3.3 | cos $thr| distribution for the B+ К+тт+тг~ signal MC events (histogram) and OFF-resonance data (histogram).........125

3.4 Конусы для вычисления переменных "Виртуального Калориметра".................................125

3.5 Распределения для потока импульса в девяти интервалах Виртуального Калориметра. Гистограмма - данные вне Т(45)-резонанса, точки с ошибками - В+ —К+7Г+тт~~ МС события. . 127

3.6 Распределение | сое для В+ —► К+тт+тт~ МС событий (точки с ошибками) и данные вне Т(45)-резонанса (гистограмма). 127

3.7 Распределение собОв для В+ —» К+тт+'К~ МС событий (точки

с ошибками) и данные вне Т(45)-резонанса (гистограмма). . . 127

3.8 Фишер дискриминант распределение для В+ —► К+тт+7т~ МС событий (гистограмма), В+ —» Х)°7г+ экспериментальных событий (темные точки) и дд событий вне Т(45)-резонанса (светлые точки)..............................128

3.9 АЕ распределения для (а) В+ —> К+тт+п~ и (Ь) В0 —>■ К^тт+тг~ кандидатов в стандартном ВВ МС генераторе. Светлая гистограмма до, заштрихованная после применения условий на двухчастичные инвариантные массы. Подробнее см. текст. . . 131

3.10 А Е распределение для редких В В распадов, прошедших (а) В+ —К+гк+/к~ и (Ь) В0 —» ^д7г+7г~ условия отбора. Распределения нормированы в соответствии с известными вероятностями распада Б-мезонов......................132

3.11 АЕ распределение для (а) В+ К+и+тт~] (Ь) В0 —►

(с) В+ £>°тг+, К+тт-; (а) В0 £Гтг+, В~ К0ж~ конечных состояний. Точки с ошибками - экспериментальные данные; светлая гистограмма - результат аппроксимации распределения; заштрихованная гистограмма - ожидаемое распределение для фоновых событий от распадов В-мезонов; наклонная прямая - фон дд событий.................133

3.12 Спектры (а) К+тс~ и (Ь) 7Г+7Г~~ инвариантных масс для событий В+ К+тт+тт~ в сигнальной области распадов В (светлая гистограмма) и соответствующие распределения для фоновых событий (заштрихованная гистограмма).............134

3.13 Спектры (а) КЦтг* (два входа на событие) и (Ь) 7Г+7Г~ инвариантных масс для В0 —> Кд7г+тт~ событий в сигнальной области распадов В (светлая гистограмма) и соответствующие распределения для фоновых событий (заштрихованная гистограмма). 134

3.14 Распределения по АЕ для В —» ККК трехчастичнах конечных состояний. Точки с ошибками - данные; светлая гистограмма - результат аппроксимации распределений; заштрихованная гистограмма - распределение для фоновых событий; наклонная прямая - фон qq событий...............137

3.15 Спектры двухчастичных инвариантных масс для событий В+ —> К+К+К~ в сигнальной области распадов В (светлая гистограмма) и соответствующие распределения для фоновых событий (заштрихованная гистограмма), (а) Спектр масс М(К+К~)т\п. Вставка в (а) показывает область масс <^(1020)-мезона с шагом

2 МэВ/с2. (Ь) Спектр масс М{К+К~)тах для М{К+К~)т[11 < 1.1 ГэВ/с2 и (с) Спектр масс М{К+К~)шах для 1.1 ГэВ/с2 < М(К+К~)тк1 < 2.0 ГэВ/с2....................138

3.16 Спектры двухчастичных инвариантных масс для событий В0 —> К$К+К~ в сигнальной области распадов В (светлая гистограмма) и соответствующие распределения для фоновых событий (заштрихованная гистограмма), (а) Спектр масс М(К+К~). Вставка в (а) показывает область масс </>(1020)-мезона с шагом 2 МэВ/с2. (Ь) Спектр масс для М(К+К~) < 1.1 ГэВ/с2 и (с) Спектр масс М(К^±) для 1.1 ГэВ/с2 < М(К+К~~) <2.0 ГэВ/с2. В гистограммах (Ь) и (с) по два входа

на одно событие...........................138

3.17 Спектры двухчастичных инвариантных масс для событий В+ —> К$К§К+ в сигнальной области (светлая гистограмма) и соответствующие распределения для фоновых событий (заштрихованная гистограмма).......................139

3.18 Число В В событий, полученных из МЪс распределений, в каждой области по АЕ. Экспериментальные данные (точки с ошибками) в сравнении с ожидаемым числом фоновых событий из МС (заштрихованная гистограмма). Ожидаемое распределение фоновых событий из распада В в ККК и Кип конечные состояния показаны гистограммами с двойной штриховкой. . . 141

3.19 Число В В событий, полученных из МЪс распределений, в каждой области по АЕ. Экспериментальные данные (точки с ошибками) в сравнении с ожидаемым числом фоновых событий из МС (заштрихованная гистограмма). Ожидаемое распределение фоновых событий из распада В в ККК и Ктттт конечные состояния показаны гистограммами с двойной штриховкой. . . 143

3.20 АЕ распределение для (а) В+ -»• D°tt+ и (b) В+ D°K+, где D0 —> К+К~. Точками с ошибками представлены данные; светлой гистограммой - результат аппроксимации распределения; заштрихованной гистограммой ожидаемое распределение фоновых событий; наклонной прямой показан ожидаемый вклад от qq событий.........................147

4.1 Кварковые диаграммы В+ —> К+К+К~ распадов: (а) амплитуда b —> s пингвинного типа; (Ь) и (с) амплитуды b —> и древесного типа и для В+ —»■ К+К~~тг+ распадов: (d) и (е) амплитуды b —и древесного типа; (f) амплитуда Ъ d пингвинного типа.............................156

4.2 Распределение по At для событий с qÇf = +1 (верхние распределения) и для qÇf = -1 (нижние распределения). В0 —► фК°8 (слева), В0 К+К~Кд (справа). Сплошная кривая - результат фита для всех событий, пунктирная - для фоновых. ... 163

4.3 Величина асимметрии в зависимости от At для В0 —> фКд (слева), и В0 —» (справа). Сплошная кривая - результат фита методом максимума функции правдоподобия. . . 164

5.1 Схематичное представление трехчастичного распада В —>■ abc

с образованием промежуточного резонанса ab..........174

5.2 Dalitz plots for B+ —► Rn+ —K+it+'K~~ decay, where R is (a) scalar, (b) vector and (c) tensor resonance.............176

5.3 Зависимость форм-фактора в параметризации Блатта-Вайскопфа от импульса для резонансов разных спинов с параметрами

R = 1.5 ГэВ/с"1 и Mr = 1.5 ГэВ/с2................177

5.4 Определение "сигнальной" и "фоновой" областей на АЕ — Мъс плоскости...............................181

5.5 Результаты подгонки смоделированных В+ —> К+тт+-к~ событий. Точками показаны данные, гостограммой - результат подгонки. Заштрихованная гистограмма показывает вклад событий фона...............................184

5.6 Далитц распределения для событий К+тт+тт~ из области сигнала (слева) и области фона (справа)...............187

5.7 Сравнение результатов подгонки экспериментальных К+тт+/к~ событий из фоновой области функцией (5.19). Точками показаны данные, гистограмма - результат подгонки.........189

5.8 Далитц распределения для событий К+К+К~ из области сигнала (слева) и области фона (справа)...............190

5.9 Сравнение результатов подгонки экспериментальных К+К+К~~ событий из фоновой области функцией (5.19). Точками показаны данные, гистограмма - результат подгонки.........191

Список таблиц

1.1 Вилсоновские коэффициенты при ¡л — Шъ{тъ) = 4.40 ГэВ для гщ = 170 ГэВ, где А^ - параметр КХД в МБ схеме ренормировки для пяти кварковых ароматов [44]............. 37

1.2 Список амплитуд, дающих основной вклад в нешармованные трехчастичные конечные состояния в распадах В-мезонов. . . 42

1.3 Оценки вероятностей некоторых распадов Б-мезонов через промежуточные двухчастичные состояния.............. 46

2.1 Существующие и строящиеся В-фабрики............. 51

2.2 Проектные параметры накопителя КЕКВ............ 54

2.3 Геометрические параметры электромагнитного калориметра. . 61

2.4 Полное сечение и скорости счета триггера для различных физических процессов при светимости Ь — 1034 ст"^"1 на энергии Т(45). Индекс указывает на процессы, события которых считываются с дополнительным фактором подавления, достигающим значения 1/100 (т.е. считывается каждое сотое событие)............................... 76

2.5 Свойства неорганических сцинтилляционных кристаллов, применяемых в калориметрии..................... 84

3.1 Список параметров, используемых для отбора заряженных частиц.............. ....................117

3.2 Параметры, используемые для реконструкции —► 7г+7г~ кандидатов............. ..................119

3.3 Результаты, полученные для распадов В-мезонов в трехча-стнчные нешармованные конечные состояния. Для мод, содержащих нейтральные каоны, эффективность реконструкции включает вероятности переходов К0 Kg 7г+7г~. Два набора значений для В+ D°tt+ и В0 —> D~tt+ распадов соответствуют двум различным условиям на дискриминант Фишера

Т > 0.8 и Т > 0...........................146

3.4 Список систематических ошибок (в процентах) для вычисления относительных вероятностей распадов В —» Khh......150

3.5 Сравнение полученных результатов в данной работе с измерениями в других экспериментах...................151

4.1 Эффективность б/, вероятность ошибочного тегирования и>\ и практическая эффективность тегирования €¡(1 — 2wi)2 для каждого интервала по г. Приведены комбинированные (статистическая и систематическая) ошибки...............160

4.2 Число событий В0 —► /ср перед определением аромата тегирующего В-мезона и реконструкцией вершин распадов Nrec и после 7Vev, доля событий эффекта в сигнальной области АЕ-

мъс для обеих изучаемых мод распада /ср............162

4.3 Результирующие значения параметров CP-асимметрии.....166

5.1 Деление на области Далитц плота для распада В+ —> К+тт+тт~. 169

5.2 Результаты одновременной аппроксимации для распада Я"+7г+7г_.170

5.3 Деление на области Далитц плота для распада В+ —> К+К+К~. 171

5.4 Результаты одновременной аппроксимации для распада В+ —> К+К+К-...............................172

5.5 Аналитические выражения для форм-факторов в параметризации Блатта-Вейскопфа......................177

5.6 Сравнение параметров восстановленых из подгонки смоделированных данных со значениями заложенными в генератор. . 185

5.7 Численные значения параметров функции (5.19) полученные из подгонки экспериментальных К+11+тт~ данных в фоновой области................................188

5.8 Численные значения параметров функции (5.19) полученные из подгонки экспериментальных К+К+К~ данных в фоновой области................................192

Обратите внимание, представленные выше научные тексты размещены для ознакомления и получены посредством распознавания оригинальных текстов диссертаций (OCR). В связи с чем, в них могут содержаться ошибки, связанные с несовершенством алгоритмов распознавания. В PDF файлах диссертаций и авторефератов, которые мы доставляем, подобных ошибок нет.