Особенности распространения лазерного излучения в многослойных материалах тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.05, кандидат физико-математических наук Сетейкин, Алексей Юрьевич

• Сетейкин, Алексей Юрьевич
• кандидат физико-математических наук
• 2000

Заключение диссертации по теме «Оптика», Сетейкин, Алексей Юрьевич

3. 5. Общие выводы по главе

1. Точная дозиметрия лазерных пучков даже в приближении закона Бугера невозможна без учета рассеивающих свойств многослойною материала.

2. При лазеротерапии рассеивающих биоматериалов с низкими значениями коэффициента рассеяния и£ желательно использовать пучки с гауссовыми профилями небольших размеров, в то же время лечение глубоко расположенных слоев возможно при применении широких пучков с прямоугольным профилем распределения интенсивности по поперечному сечению пучка.

3. Изменение конечной величины диаметра лазерного пучка не вносит существенной коррективы в распределение интенсивности., в то же время заметно уменьшает эффективность проникновения света в глубоко расположенные слои.

4. для того, чтобы уменьшить расходимость излучения в многослойном материале и, следовательно, повысить эффективность его доставки к глубоко расположенным слоям, следует использовать широкие пучки, сравнимые по размеру с длиной свободного пробега.

5. Температура на поверхности выше для сильно рассеивающей среды, но ее затухание с глубиной идет быстрее. В то же время распределение температурного поля на поверхности слабо рассеивающей среды более равномерное, чем на поверхности сильно рассеивающей.

6. Стремление достичь заметного уровня облучения глубоко расположенных слоев в условиях рассеивающих сред вряд ли оправдано в лазеротерапии, гак как в наружных слоях плотности мощности и плотности дозы облучения могут оказаться достаточными, чтобы вызвать некроз ткани.

7. Автоматизированное рабочее место лазеротерапевта (АРМ ЛТ) позволяет освободить практикующего врача от обширной подготовительной работы, в значительной мере снижает риск выбора неправильных режимов лазеротерапии.

I ЛАВА, 4

ИЗМЕНЕНИЕ ОПТИЧЕСКИХ СВОЙСТВ МНОГОСЛОЙНЫХ, МНОГОКОМПОНЕНТНЫХ МАТЕРИАЛОВ ПОД ДЕЙСТВИЕМ ПИЗКОИНТЕНСИВНОГО ЛАЗЕРНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ

4. 1. Возможности структурной диагностики г и о г ь" /ч м I I г г (4 и I I V д/г о т е* п тт а тт /л о (\ м г 1Т и ^ ъ' и л .а |л

1*1 II V Д 1 \ \ г 1>1 11 и 1! ^ П 1 11 1>1 /V IV! I Ч^ | / »1 11 ^ I V.' II 11 1 11 1 V V 11 11 1*1 11 м е т о д и к а м и

В последние десятилетия были обнаружены и нашли практическое применение многочисленные факты биологического действия внешних факторов информационной (не термодинамической) природы, для которых в живых организмах отсутствуют очевидные специфические рецепторные системы. К информационным сигналам относят физические воздействия, энергетическая составляющая которых мала по сравнению с тепловой энергией среды. Это низкоинтенсивные электромагнитные поля различных спектральных диапазонов, низкоинтенсивная радиация, магнитные поля, ультразвук и другие [89, 91, 99, 101, Ш2, ! 03]. Поиск первичных рецепторов таких сигналов ведется, как правило, среди макромолекулярных комплексов, связанных с мембранными системами живых организмов [33]. Такой подход кажется наиболее перспективным для электромагнитных воздействий с учетом известной организации рецеигорных систем, например, в цепях зрения [104] и фотосинтеза [105], а также наличие у многих белковых комплексов селективно-поглощающих хромофорных групп. Однако, несмотря на существенные влияния низкоинтенсивных световых сигналов на активность биохимических процессов [106], проблему первичного рецептора даже в этом относительно простом случае однозначно решить не удается [107].

Характерно, что биологические эффекты различных низкоинтенсивных воздействий очень сходны и, как правило, объединяются термином биостимуляция» [103, 107]. Это указывает на то, что в цепочках отклика должно существовать общее звено, позволяющее биологической системе одинаково реагировать на разнородные сигналы. 1з работе развивается подход, связывающий механизмы биологического действия некоторых информационных внешних факторов со свойствами биологических жидкостей как структурированной среды, т.е. структурной матрицы, в которой протекают важнейшие метаболические процессы. В основе подхода лежит представление о структурной альтерации биожидкостей - переходе между структурно-неэквивалентными метастабильными состояниями с различающимися физико-химическими свойствами. Любые информационные сигналы, вне зависимости от конкретной природы их рецепторов, приводящие к синбатным структурным изменениям биологического раствора, оказывают единое (неспецифическое) действие на весь комплекс метаболических процессов, протекающих в нем. Экспериментальное обоснование предлагаемой модели проведено на нативных биожидкостях, их физико-химических моделях, а также в условиях клинического эксперимента. В качестве информационного внешнего воздействия выбрано излучение гелий-неонового лазера.

I I ттгт тл I-* /~Ч ТТЯРА -Г Т п Г I *~Г А ТТТТГГТЧ т Т ГГТТ|*ТТТГТ/\ ТТ Ч 7 Г» /-»Т1Т-» ТТ1-Г ТТ Т Т ТА П А А ТТАИ Г/1ТТТЛ

Для 10: V ниим пвшилилш ф у плциУ чуи^1ви1ьлг»г101 и л^яшам информационной цепи взаимосвязи живой организм - окружающая среда, биологических раствор должен обладать свойством непрерывно или дискретно изменять свое состояние в соответствии с внешними сигналами. Традиционно считается, что жидкости, в отличие от кристаллов, не обладают свойствами полимонфизма т.е. способностью существовать в различных структурных формах при одинаковом химическом составе и внешних условиях. Поэтому структурное состояние жидкости однозначно связывается с ее термодинамическим состоянием и возможность его изменения при нетермодинамичееких воздействиях не рассматривается. Однако в сложных многокомпонентных растворах, к которым относятся биологические жидкости, структурные эффекты играют важнейшую роль. Такие явления, как фазовое расслоение на макро- и микромасштабы, поверхностные эффекты на границе раздела фаз, конкуренция гидрофильных и гидрофобных взаимодействий приводят к исключительному многообразию структурных форм растворов [26]. Среди них особое место занимаю] лиотропные жидкокристаллические системы (ЛЖК), по степени упорядоченности и структурной сложности приближающиеся к биологическим гуморальным средам. Известно, что жидкие кристаллы, в частности ЛЖК, обладают уникальной чувствительностью к слабым внешним возмущениям различной физической природы [34], исключительно развитым структурным полиморфизмом, склонностью к формированию метастабильных состояний, динамической и структурной неустойчивостью [108]. На этой структурной основе возможны реализация многообразных механизмов приема, усиления и трансформации слабых внешних сигналов, хранение информации, управление биологическими процессами. Поэтому физико-химические аналоги биожидкостей на базе ЛЖК

ГТГ>^ УТЛТОО ГТСГТ/Л'Г ^ní^lH TTA^r'TTj^TAHrTJOTJXTÉ» Г'ТТГ'Т^МХТ ПП<Т ÄfA ТТ£» ГТТЯГГ\/ЛТ> ОТ-ТТ*П ТПЛОТТ^^^/ЛТЭ

VAAV ± liöjiyliv? Í V VM i ■ I IV j i V I I I V « * I I > i ¡ » " V V Iiv ' V »1111 . 1,. <4 VI V ! I I ' I ¡ 'VM Hu I ' "I JÍJ.flfl^wtVUD взаимодействия низкоинтенсивного света с биологическими системами. Некоторые биожидкости (кровь, желчь и др.) содержат значительное количество пигментированных компонентов и сильно поглощают видимый свет. В частности, содержащиеся в эритроцитах крови гемоглобин и каталаза селективно поглощают свет в окрестности 630 нм и могут рассматриваться в качестве фоторецентора излучения гелий-неонового лазера (ГНЛ) [34]. Поэтому для выяснения взаимосвязи эффектов структурной альтерации, наблюдаемых в модельных системах, с процессами в нативных биожидкостях необходимо выяснить, какую роль в них играют пигменты.

С этой целью исследовался оптический отклик плазмы крови человека на излучение He-Ne лазера в условиях облучения как цельной крови, гак и плазмы, не содержащей окрашенных эритроцитов. Методика изготовления объектов исследования описана во второй главе.

На лис. 37 гтпе ^ставлена зависимость показателя ппелом тения ' п > птазмы крови от времени предварительного облучения как цельной крови, так и собственно плазмы. Значение п при 1 = 0 соответствует контрольной пробе. Из приведенных данных следует, что в исследованном случае облучения непигментированной сыворотки в течение 10 - 15 мин. вызовет резкое уменьшение п. При воздействии более 20 мин. параметр п восстанавливает близкое к первоначальному значение, При облучении цельной крови величина

П НС меняется. Характерно, что в ООр ¡3.3 ЦиХ крови излучение полностью поглощается, тогда как плазма крови практически прозрачна.

В рассмотренном случае фоторецепторы красного света сосредоточены в эритроцитах, и можно оыло оы ожидать максимальной реакции на оолучение именно цельной крови. Однако интенсивное поглощение света эритроцитами не вызывает сколько-нибудь заметных изменений во внеклеточной жидкости — плазме. Это согласуется с данными о том, что, несмотря на хорошее поглощение излучения Не-Ые красным пигментом крови, физико-химические свойства гемоглобина остаются неизменными. В то же время облучение очищенной, непигментированной плазмы заметно влияет на ее оптические свойства. Это свидетельствует о том, что эффект излучении Не-Ме не связан непосредственно с пигментированными молекулярными комплексами, сосредоточенными в эритроцитах, а также на то, что присутствие сильно поглощающих компонентов может препятствовать появлению Не-Ме альтерации биожидкости. Проявление структурно-оптического отклика в непигментированной среде свидетельствует о принципиальном сходстве действия Нс-Ме на нативные и модельные среды [98, 109].

4. 2. Измене н и е спектр о с к о п и ч е с к и х п а р а м е т р о в м н о г о к о м п о не н т н ы х материалов

Регистрация изменений спектров поглощения производилась на двухканальнОхМ спектрофотометре "811юШ5и". Во время эксперимента применялись спектрофотометрические кюветы (Ъ = 1см).

В качестве объекта исследований была выбрана плазма крови человека, в состав которой входит ряд металлопротеинов (в том числе гемоглобин, трансферрин и церулоплазмин), Применялась нативная плазма со станции переливания крови.

В качестве источников света использовались аргоновый лазер (X = 488 нм), Не-Сё-лазер (л = 441,6 нм), Не-1Че-лазер (а = 633,2 нм) и высокоинтенсивный селективный узкополосный источник света, созданный на базе ультрафиолетового излучателя типа КД-31Л и монохроматора МУМ-2 (рис. 8).

На рис. 38 приведен спектр поглощения плазмы крови [109, ПО, 111]. Максимум в области 455 - 460 нм обусловлен присутствием в плазме железонасыщешюго трапсферрина.

Полоса поглощения вблизи 439 нм объясняется наличием в крови одного из металлопротеинов, предположительно - апотрансферрина. Следует отметить, что под действием света спектр поглощения изменяется, причем свет фиолетового (X = 410 нм) (рис. 38, кривая 2) и зеленого (л. = 500 нм) (рис. 38, кривая 3) оказывает разнонаправленное действие.

Из рис. 39, на котором приведены кривые изменения коэффициента поглощения в процессе облучения и после прекращения действия света, видно, что времена развития эффектов - порядка десятков секунд (они зависят от интенсивности действующего света), а времена релаксации - порядка десятков минут (они зависят от фракционного состава плазмы).

Спектры поглощения при переходе к интенсивности порядка десятков ? мВт/см" возрастают и имеют качественно другой вид (рис. 40, 41).

1 - контрольный образец;

2 3 — в результате обличения в течение 5 мин светом с интетальной л — интенсивностью 1—50 мкВт/см", Хтах =500 нм, Ал=3 нм (кривая 2) и Х|шх = 410 нм, Дл= 15 нм (кривая 3).

Рис.38. Спектр поглощения плазмы. 1

350 400 450 500 550 600

1 - контрольная плазма;

2 - плазма, облученная He-Cd-лазсром (А, = 441,6 нм) с 1=10 мВт/ем2 в течение

А ^ лттт ' iviifiri.

3 - плазма, облученная He-Cd -лазером (X - 441,6 им) с 1=10 мВт/см2 в течение 5 мин.

Рис. 41. Спектр поглощения плазмы.

Таким образом, под действием света малой интенсивности при возбуждении в фиолетовой области уменьшается поглощение в максимуме на 455 нм и растет в максимуме на 430 нм (или наоборот) в зависимости от длины волны, действующего света. При увеличении интенсивности действующего света наблюдается смена знака в изменении поглощения в области 490 нм. Следует отметить, что данные эффекты наблюдались на различных образцах плазмы.

Как следует из рис. 38, в области около 633 нм коэффициент зкстинкции весьма низок (0,05 см"1). Следовательно, пока не удается установить то звено в плазме, которое ответственно за поглощение низкоинтенсивного лазерного излучения красной области спектра.

В то же время в экспериментах была выявлена заметная трансформация спектров поглощения плазмы крови в УФ области спектра, где лежат полосы поглощения белковых соединений токсинов.

У больных бронхиальной астмой максимум спектра поглощения сдвигается в длинноволновую область спектра (изменение АХ = 15 нм), проявляется структура спектра (рис. 42).

Облучение осажденной плазмы крови в значительной степени нивелирует изменения в спектре поглощения.

Как известно, плазма крови имеет водную основу. В этом отношении наиболее вероятным первичным акцептором лазерного излечения может выступить молекулярный кислород, для которого диапазоны 630 нм, 760 нм и 1260 нм соответствую! прямому переходу из основного состояния молекулы (триплетное) в возбужденное (синглетное).

Экспериментально обнаруженное изменение спектра поглощения плазмы крови человека низкоинтенсивным светом вселяет надежду на развитие представлений о механизме фотобиостимуляции и на возможность направленной фоторегуляции функциональной активности металлопротеинов.

Представленные в работе результаты показывают, что биостимулирующий эффект низкоинтенсивного лазерного излучения, рассматриваемого как один из видов информационного воздействия на биологические системы, в определенной мере обусловлен его способностью индуцировать локально и дистанционно структурно-оптические эффекты в биожидкостях, синергетически связанные с биохимическим откликом живого организма на внешнее воздействие.

4. 3, О б щ и е вывод ы п о главе

1. При облучении цельной крови показатель преломления п не изменяется. В то же время облучение очищенной, непигментированной плазмы вызывает резкое уменьшение п. Это указывает на то, что лазерное излучение не связано непосредственно с пигментированными молекулярными комплексами.

2. Под действием света спектр поглощения плазмы изменяется, причем свет liurt И^ГАПАРЛ А 1 С\ 1 n 'lûTiminnA i \ — ^ АЛ 1 in | \ mro'ii moo'i' nO'iuAiioimoiiiiûTiiirtû jll'H/JlWIUDOlU HU mVl^ FI IWJlWn'L/I V/ \Г\, niVII i/lY«}D£DtiV/I t/Cl-> ГШПШ ipCIDJ IVn XIUV действие, что позволяет определять по полосам поглощения определять молекулярный состав крови и плазмы крови.

3. Под действием малой интенсивности (порядка сотен мкВт/см2) при возбуждении в фиолетовой области уменьшается поглощение плазмы в i3i.-i"îis.î\.,iij!P i-гя ¿ПО 4M Î4™ L; ">i r\ f\pi PI rv Г \ и 'зяпнпилдпрти лт :i :i ¡/¡LILÎ p.". т ¡-Г^; muivviiiii T iïiv Пи 1 . \ ' ii.ii \ г Li л iinv/v/v/f-iv' l / и ^»uDiiviiiuvv x il VA , 1 i il un i>i I. 111 lu действующего света. При увеличении интенсивности действующего света наблюдается смена знака в изменении поглощения в области 490 нм. Следует отмстить, что данные эффекты наблюдались на различных образцах плазмы.

4. У больных бронхиальной астмой максимум спектра поглощения плазмы сдвигается в длинноволновую область спектра (изменение ДX = 15 нм), проявляется структура спектра. Облучение осажденной плазмы крови в значительной степени нивелирует изменения в спектре поглощения.

3 А К Л ЮЧЕНИЕ

По результатам проведенных исследовании можно сделать следующие выводы:

1. В поверхностных слоях многослойных материалов поглощение и рассеяние- заметно выше, чем в ниже расположенных слоях и в среднем по объему. Поэтому реальная интенсивность, достигающая глубинных слоев материала, существенно меньше расчетной, получаемой при учете только процессов поглощения света. Кроме того, конечная величина диаметра лазерного луча не вносит существенные коррективы в распределение интенсивности, но заметно уменьшает эффективность проникновения света в глубоко расположенные ткани.

2. Очень интересные выводы следуют из анализа распределения температуры по глубине. На поверхности она выше для сильно рассеивающего материала, но ее затухание е глубиной идет быстрее за счет рассеяния. Этот вывод весьма важен в лазерной терапии, поскольку сопровождающая лазеротерапию гипертермия ткани ведет к синергетическому эффекту. В то же время распределение температурного поля в слабо рассеивающей среде более равномерное, чем в сильно рассеивающей ткани. Для последней максимальная температура наблюдается под центром лазерного пучка, что, скорее всего, связано с вкладом рассеянных с краев лазерного пучка фотонов.

3. Автоматизированная система имитационного моделирования процессов распространения лазерных пучков позволяет устанавливать дозиметрические параметры пучков в рассеивающих многокомпонентных и многослойных . I И /ГЛ А ^ К

4. При облучении цельной крови показатель преломления п не изменяется. В то же время облучение очищенной, непигментированной плазмы вызывает резкое уменьшение п. Это указывает на то, что лазерное излучение не связано непосредственно с пигментированными молекулярными комплексами.

115

5. В экспериментах была выявлена заметная трансформация спектров поглощения плазмы крови в УФ области спектра.

Список литературы диссертационного исследования кандидат физико-математических наук Сетейкин, Алексей Юрьевич, 2000 год

1. Тучин В.В. Основы взаимодействия низкоинтеясявяого лазерногоизлучения с биотканями: дозиметрический и диагностический аспекты. // Известия РАН. Сер.физическая. 1995. - Т. 59. - вып.6. - С. 120 - 143.

2. Леонов П.Г. Медицинские терапевтические лазеры и принципы их применения. // Труды семинара по фундаментальным аспектам лазерной медицины и биомедицинской оптики. МГУ. - 1995, - Т. 1. - С. 3-18.

3. Мюллер Г., Доршел И. Биофизические основы лазерной медицинской технологии. // Труды семинара по фундаментальным аспектам лазерной медицины и биомедицинской оптики. — М. — МГУ,- 1995. — Т.З. — С. 3 — 15.

4. Приезжев А, В., Тучин В, В., Шубочкин Л, П, Лазерная диагностика в биологии и медицине. М., Наука - 1989. - 237 с.

5. Лазеры и фотосинтез / Под ред. М.Г. 1 ольдфельда // Итоги науки и-т^.ТГгт^ Ачглч-о Т 1 П Н ТЭТЛТТ7ЛТ7Я ТПОд i cam¡í:\!Í. ЬИифЯзМл.а. — i. ; у. — ívi.- П г i ii v ¡ ih. — i yo и

6. Special Issue on Lasers in Biology and Medicine. /7 IEEE T. Quantum1 11 , 1 AO 4 X 7 А Л 7Л 1 Л Л A 1 * Л A 1 AA/-( T Г АЛ Г\ 1 «А 1 1 П i"

7. Eiectr. 1984. - V.zu. - r. i 342 - 1з jz, i y» /. - V .zi. - P. i /Oí — iбээ.

8. Кириллов А.И., Морсков В.Ф., Устинов Н.Д. Дозиметрия лазерного излучения. М.: Радио и связь, 1983. - 105 с.

9. Рези Дж. Промышленное применение лазеров. М.: Мир, 198 Í. - 184 с.

10. Карчагин В.А. Биологическое действие световой части теплового спектра.//Лучистая энергия и ее гигиеническое значение. Л.,1969. С. 83 85.

11. Полонский А.К., Древиль А.А., Голубенке Е.В. Измерение оптических параметров тканей животных и человека при лазерном воздействии /У Биол. науки. 1984. - №10. - С. 108 - 111.

12. Pratesi R., Saechi C. Lasers in photomedicine and phoiobioiogy /7 Soringer series in Optical Science. New York J. 986,- Vol. 22. - P.23.

13. Yoon G. el al. Development and application of three dimensional light. iEEE HI. quantum electronics. 1987. -QE 23. - P. 1721 - 1733.

14. Yamamoto Т., Fukumoto G., Saito M. Dynamic characteristics of the light reflected from the tissue.//Laser. Tokyo - 81. - Tokyo, Japan. - 1981. - Vol. 2. -№8. - P. 2-11.

15. Лазерная и магнитолазерная терапия: Обзорная информация//Медицина и здравоохранение. Серия: Обзоры по важнейшим проблемам медицины. М., 1985. -№3. - 66 с,

16. Морфологические основы низкоинтенсивной лазеротерапии /7 И.М. Байбеков, А.К. Касымов, В.И. Козлов и др.: Под ред. В.И. Козлова, И.М. Байбекова. Ташкент: Изд-во им. Ион Сины, 1991. - 223 с.

17. Bahr F. Laser und biologische systeme. // Akupunktur. 1986. B. 3. -S. 3- 10.

18. Илларионов B.E. Основы лазерной терапии. M.: Издательство «РЕСПЕКТ». Объединение m-ШОТЕХ. - Прогресс, 1992. - 126 с.

19. Рубин А,.Б. Биофизика: в 2-х кн.: Учеб. для биол. спец. вузов. Кн. 1. Теоретическая биофизика. М.: Высш. шк., 1987. - 319 с.

20. Тарасов Л.В. Введение в квантовую электронику: Учеб. пособие для вузов. М.: Высш. шк., 1987. - С. 3 - 4.

21. Илларионов В.Е. Биомеханизм магнитолазерной терапии.Сов. медицина. — 1990. — №7. — С. 24 — 28.

22. Волькенттейн М.В. Биофизика: Учебн. руководство, 2-е изд., перераб. итт^тт • ТТ^г^-о юее <;QO с1 илу а.А. х^ио. Jy^ v.

23. Потапенко А .Я. Квантовая биофизика /7 Биофизика / Под ред. Ю.А. Владимирова. -М.: Медицина, 1983. С.30-63.

24. Давыдов A.C. Теория молекулярных жеитонов. М.: Наука, 1968.rlA l л

25. Илларионов В.Е. Некоторые биофизические аспекты сочетанного магнитол азер но го воздействия на живой организм /У Вопр. курортологии, физиотерапии и лечеб. физ. культуры. 1989. - №3. - С. 19 - 21.

26. Веденов А. А. Физика растворов. — М.: Наука, 1984. — 107 с.

27. Кац Е.И., Лебедев В.В. Динамика жидких кристаллов. М.: Наука, юсе i/i,i с1 ' V? V. L-T~r V.

28. Пикин С. А., Блинов Л.М. Жидкие кристаллы. — М.: Наука, 1982. — 208 с.

29. Баркрофт Дж. О скорости некоторых физиологических процессов. — Л.: Биомедгиз. 1987. - 276 с.

30. Конев С.В. Структурная лабильность биологических мембран и регуляторные процессы. — Минск: Наука и техника, 1987. — 240 с.

31. Сена Л.А. Единицы физических величин и их размерности: Учебно-справочное руководство. 3-е изд., перераб. и доп. - М.: Наука, 1988. - 432 с.

32. Физико-химические механизмы биологического действия лазерного излучения / Н.Д. Девятков, С.М. Зубова, И.Б. Лапурин, Н.С. Макеев // Успехи современной биологии. 1987. — Т. 103. - Вып. 1. - С. 31 —43.

33. Браун Г., Уолкен Дж. Жидкие кристаллы и биологические структуры. -М.: Мир, 1982. 198 с,

34. Hypothetical Physical Model for Laser Biostimuiation / Keptesz L, Fenyo M., Mester E., Bathory I. // Optics und Laser Technology. — 1982. — №1. — P. 31-32.

35. Беляева Ю.В., Мостовников В.А,, Хохлов И.В. Влияние лазерного излучения на синтез ДНК. и деление клеток человека // изв. АН Сер, физ, мат. наук. - 1.981. - №>3. - С. 73 - 75.

36. Kaov Т.И. Календо Г.С. Лобко В.В. Зависимость биологического1. X J , ' < Удействия низкоинтенсивного видимого света на клетки от параметров излучения, когерентности, дозы и длины волны // Изв. АН СССР: Сер. физич. -1983. Т.47. - №10. - С. 2017 - 2022.

37. Москалик К.Г., Козлов А.П. Влияние импульсного лазерного излучения на митотическую активность и ДНК в опухолевых клетках У/ Докл. АН СССР. -1979. Т.244. -№1. - С. 206 - 208.

38. Усов Н.И., Линник Л.А. Изменение содержания ДНК в ядрах ганглиозных клеток сетчатки после действия ОКГ /У Офтальм. журн. 1978. -jsjo 1 —Г 5Q —Л?1. J Í — JL » V w/^-" .

39. Зубкова С.М., Крылов O.A. Действие гелий-неонового лазера на окислительно-восстановительные процессы в митохондриях /У Вопросы экспериментальной и клинической физиотерапии: Тр. Н.-И. института курортологии и физиотерапии. М., 1976. Т.32. - С. 18 - 19.

40. Кавецкий P.E., Чудаков В.ГУ, Гамалея Н.Ф, Некоторые результаты изучения биологического действия луча лазера в опытах на животных и культурных тканях // Науч.конф. по вопросам эксперим. онкологии: Тез. докл. -Киев, 1966. С, 39 - 42.

41. Юсипова H.A., Крюк A.C., Гончарик Л.А. Роль лизосом в реализации биологических эффектов низкоинтенсивного лазерного излучения У/ Структура и функции лизосом: Тез. докл. М., 1986. - С. 239 - 240.

42. Рахишев А.Р. Экспериментальные и клинические аспекты применения низкоэнергетического лазерного излучения /7 На главных направлениях научных исследований: Сб. научн. работ. Алма-Ата, 1981,- С. 51 - 54.

43. Корочкин И.М., Бабенко Е.В. Механизмы терапевтической эффективности излучения гелий-неонового лазера // Сов. медицина. 1990.1. V /« Л /—N ""Ч Г»1. JN«J. L-. J - о.

44. Панасюк Е.Н,, Мороз A.M., Гаталяк Б.В. Взаимодействие между низкоинтенсивным лазерным излучением и биологическими системами // Применение лазеров в медицине: Тез. докл. Киев, 3985. - С, 100 - 101.

45. Гамалея Н.Ф. Механизмы биологического действия излучения лазеров // Лазеры в клинической медицине. М.: Медицина, 1981. - С. 35 - 85.

46. Инюшин В.М. Биологические эффекты монохроматического красного света оптических квантовых генераторов и перспективы их использования в физиотерапии // Вопр. курорт. 1972. - №1. - С. 25 - 28.

47. Прохончуков А.А., Жижина Н.А. Лазеры в стоматологии. М.: Медицина, 1986. — 176 с.

48. Prehn H., Kapmann R., Rehwald U. Quantitativer Wirkungsnachwies der

49. Korservativen Infrarot — Lasertherapie auf das neuromuskuläre System des Menschen /7 L. Phys. Mad/ 1985. Ig.24 - H .5. - S.296.

50. Стрельцова E.H. Влияние гемодинамики // Воен.-мед.

51. Ипатова А.Г. Исследование влияния красного лазерного света на ЭЭГ и РЭГ кроликов /У Проблемы биоэнергетики организма и стимуляция лазерным излучением. Алма-Ата, 1976. - С. 80 - 81.

52. Козлов В.И., Литвин Ф.Б.,Терман O.A. Стимулирующее влияние излучения гелий-неонового лазера на микроциркуляцию // Применение лазеров в хирургии и медицине: Тез. Междунар. симпоз. по лазерн. хирургии и медицине. М., 1988. - Ч. 1. - С. 525 - 528.

53. Юрах Е.М. Действие лучей гелий-неонового лазера на интраневральные кровеносные интактного нерва // Тр. Крым. мед. ин-та. 1982. - Т.91. -С. 43 - 45.

54. Рахишев А.Р., Салимгереева Б.Ж. О формировании новых артериальных коллатералей после длительного воздействия лазерного излучения в эксперименте /У Биологическое действие лазерного излучения: Сб. научн. работ. Алма-Ата, 1977. - С. 51 - 56.

55. Инютин В.М. О некоторых причинах биологического воздействия монохроматического света лазера красной части спектра (6300 6500 А) /У О биологическом действии монохроматического красного света. - Алма-Ата, 1967. - С. 5 - 15.

56. Инюшин В. М. Лазерный свет и живой организм. — Алма-Ата, 1970. — 186 с,

57. Черкасов А. В., Мельников В. К., Прончатов Г. Г. Лечебные характеристики лазерного облучения ПК-излучением /У Применение

58. Илларионов В.Е., Миненков A.A., "нитолазерного излучения на регионарнойполупроводниковых лазеров и световодов в биомедицине и медицинском приборостроении: Тез. докл. — Калуга, 1989. — С. 73 — 74.

59. Гамалея Н.Ф. Лазеры в эксперименте и клинике. М.: Медицина. 1972.г /г\ г\уи.