Генерация второй и третьей гармоник в металлических наночастицах тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.21, кандидат физико-математических наук Ким, Евгения Михайловна

• Ким, Евгения Михайловна
• кандидат физико-математических наук
• 2005

Оглавление диссертации кандидат физико-математических наук Ким, Евгения Михайловна

Введение

Глава I

Глава 1. Некоторые аспекты феноменологического описания процессов генерации второй и третьей оптических гармоник (обзор литературы)

1. Феноменологическое описание генерации второй и третьей гармоник в средах с квадратичной и кубичной нелинейностью.

1.1. Феноменологическое описание генерации второй и третьей гармоник в центросимметричных металлах.

1.2. Азимутальная анизотропия второй гармоники.

1.3. Метод однолучевой интерферометрии.

2. Гиперрэлеевское рассеяние света в случайно-неоднородных средах

2.1. Гиперрэлеевское рассеяние света на частоте второй оптической гармоники в неоднородных тонких пленках.

2.2. Гиперрэлеевское рассеяние света на частотах второй и третьей оптических гармоник в островковых пленках серебра

2.3. Фрактальные системы.

3. Гигантское комбинационное рассеяние света.

3.1. Исторический экскурс.

3.2. Механизмы, описывающие эффект гигантского комбинационного рассеяния света.

4. Генерация гигантской второй гармоники и электромагнитный механизм усиления

4.1. Генерация гигантской второй гармоники в металлических структурах.

4.2. Электромагнитный механизм усиления гигантской второй гармоники.

5. Магнитоиндуцированные эффекты.

5.1. Линейно-оптические магнитоиндуцированные эффекты.

5.2. Генерация магнитоиндуцированной второй гармоники.

5.3. Формализм описания магнитоиндуцированной второй и третьей гармоник.

5.4. Гигантское магнетосопротивление.

Глава П

Глава 2. Гиперрэлеевское рассеяние света на частотах второй и третьей оптических гармоник в металлических случайно-неоднородных средах

1. Гиперрэлеевское рассеяние света: обзор литературы.

2. Постановка задачи.

3. Экспериментальное обнаружение гиперрэлеевского рассеяния света на частотах второй и третьей оптических гармоник в островковых пленках серебра.

3.1. Экспериментальная установка.

3.2. Методика приготовления образцов.

3.3. Экспериментальные результаты.

3.4. Интерпретация экспериментальных результатов.

3.5. Комбинированный анализ индикатрис рэлеевского рассеяния света, квадратичного и кубичного гиперрэлеевского рассеяния и результатов морфологических свойств островковых пленках серебра.

4. Генерация второй и третьей оптических гармоник в наногрануляр-ных пленках СохАд\-х, Сох{А1чО^)1-х- Гиперрэлеевское рассеяние света на частоте второй гармоники в пленках СохАд\-х.

4.1. Исследование анизотропных свойств наногранулярных пленок СохАдг-х, Сох(А1203)1-х.

4.2. Гиперрэлеевское рассеяние света на частоте второй гармоники в наногранулярных пленках СохАд\-х.

4.3. Интерпретация экспериментальных результатов.

5. Выводы по второй главе.

Глава Ш

Глава 3. Генерация гигантской третьей гармоники и механизм усиления интенсивности второй и третьей оптических гармоник в двумерном ансамбле наночастиц серебра и объемных наногранулярных пленках СохАд\-х

1. Гигантская вторая гармоника и электромагнитный механизма усиления: обзор литературы.

2. Постановка задачи.

3. Экспериментальное исследование генерации гигантской третьей гармоники в островковых пленках серебра.

3.1. Методика приготовления образцов.

3.2. Экспериментальные установки.

3.3. Атомно-силовая микроскопия исследуемых образцов.

3.4. Экспериментальное обнаружение гигантской ТГ в островковых пленках серебра.

3.5. Интерпретация экспериментальных результатов.

3.6. Определение нормированного форм фактора третьего порядка ГРР.

3.7. Определение коэффициента усиления ТГ в островковых пленках серебра.

4. Электромагнитный механизм усиления интенсивности ВГ и ТГ в островковых пленках серебра. Спектроскопия ВГ и ТГ в островковых пленках серебра (влияние диэлектрических свойств подложки)

4.1. Методика приготовления образцов.

4.2. Исследование спектроскопии ВГ и ТГ от островковых пленок серебра, напыленных на поверхность ступенчатого оксидного клина, совместно с спектроскопией ВГ и ТГ от подложки кремния и многолучевой интерференцией накачки, ВГ и ТГ

4.3. Исследование спектроскопии ВГ и ТГ от островковых пленок серебра, напыленных на поверхность ступенчатого оксидного клина, без влияния резонанса ВГ и ТГ от подложки кремния и многолучевой интерференции накачки, ВГ и ТГ.

4.4. Модельное описание спектров второй и третьей оптических гармоник в островковых пленках серебра

4.5. Обсуждение экспериментальных спектров второй и третьей оптических гармоник в островковых пленках серебра.

5. Электромагнитный механизм усиления второй оптической гармоники в наногранулярных пленках CoxAgi-.x, Cox{Al2Ö3)1-*.

5.1. Экспериментальное исследование спектроскопии второй оптической гармоники в наногранулярных пленках СохАд\-х, Cox{A1203)i-x.

5.2. Интерпретация полученных спектров второй оптической гармоники в наногранулярных пленках CoxAg\-x,Cox(AliOz)\-x

5.3. Модельное описание спектроскопии второй оптической гармоники в наногранулярных пленках СохАд\-х, Сох{А1ъОъ)\-х

5.4. Обсуждение экспериментальных спектров второй оптической гармоники в наногранулярных пленках СохАд\-х.

6. Выводы по третьей главе.

Глава IV

Глава 4. Генерация магнитоиндуцированных второй и третьей гармоник в тонких пленках Со, Ее и наногранулярных пленках СохАд1-х, Сох(А120^)\-х

1. Магнитные и магнитооптические эффекты в магнитных наноструктурах: обзор литературы.

2. Постановка задачи.

3. Экспериментальное исследование генерации магнитоиндуцированных второй и третьей гармоник в тонких пленках Со, Fe и наногранулярных пленках СохАд^х, Сох(А120з)г-х.

3.1. Методика приготовления образцов.

3.2. Экспериментальные установки.

3.3. Исследование магнитного контраста ВГ и ТГ в наногранулярных пленках СохАд\-х,Сох(А1гО$)\-х и тонких пленках Со и

3.4. Однолучевая интерферометрия второй и третьей гармоник в пленках СохАд1-х,Сох(А1гОз)\~х и тонких пленках Со и Ре.

3.5. Исследование поворота плоскости поляризации волн ВГ и ТГ в пленках СохАд\-х,Сох(А1гО$)\.х и тонких пленках Со и Fe

4. Исследование спектроскопии второй магнитооптической гармоники в наногранулярных пленках СохАд\-х.

5. Модельное описание спектроскопии второй магнитооптической гармоники в наногранулярных пленках Сох Ад\х.

5.1. Обсуждение экспериментальных спектров второй магнитооптической гармоники в наногранулярных пленках СохАд\х.

6. Выводы по четвертой главе.

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Генерация второй и третьей гармоник в металлических наночастицах»

Диссертационная работа посвящена экспериментальному исследованию ги-перрэлеевского рассеяния света (ГРР) на частоте третьей гармоники, генерации гигантской третьей гармоники, нелинейного магнитооптического эффекта Кер-ра на частоте третьей гармоники. Сравнение особенностей, проявляющихся в эффектах на частоте третьей гармоники, с особенностями ранее изученных эффектов на частоте второй гармоники. Особое внимание уделено нахождению связи между нелинейно-оптическими и морфологическими характеристиками пространственно - неоднородных систем, а также нахождению корреляций между нелинейными магнитооптическими и магнито - транспортными свойствами наногранулярных пленок, обладающих гигантским магнетосопротивлением (ГМС).

На данный момент существует много методов исследования свойств поверхности и границ раздела. Традиционные Оже-спектроскопия и метод дифракции медленных электронов LEEDS [1] позволяют изучать поверхностные состояния систем, определять элементарный состав приповерхностного слоя и химическую связь атомов в нем. Метод зондовой туннельной, атомно-силовой микроскопии (АСМ) [2], [3], позволяет охарактеризовать не только морфологические и структурные особенности системы, но и исследовать электронные состояния поверхности металлов или полупроводников. Мотивация исследования свойств поверхности очевидна: новые разработки в области оптоэлектронной технологии требуют улучшения параметров электронных устройств, что приводит к развитию методов исследования, чувствительных к приповерхностному слою. Отдельное место в современной физике занимает явление генерации второй гармоники (ВГ) - является высокочувствительным методом исследования структурных, морфологических, электронных и других свойств металлов, тонких пленок, микро и наноструктур, полупроводников [4], [5], [6], [7], [8], [9], [10]. Генерация ВГ в оптическом диапазоне для большинства материалов является неразрушающей методикой и в отличии от зондовой микроскопии позволяет охарактеризовать усредненные статистические параметры образца, такие как корреляционная функция нелинейной поляризации, масштабы ориентированных корреляций нелинейных источников.

Существование симметрийного правила запрета на генерацию ВГ в объеме ценросимметричной среды в дипольном приближении приводит к высокой чувствительности метода ВГ к нелинейно-оптическим свойствам поверхностей и границ раздела центросимметричных конденсированных сред и тонких пленок, к изменению структуры среды из центросимметричной в нецентросим-метричную. В простом приближении поле волны ВГ можно записать в виде: Е(2и) ~ -£»(2о>) Ь2(и) Е2(ш), где х^Ч^) ~ нелинейная квадратичная восприимчивость, а Ь(2и) и Ь(и) - факторы локального поля (ФЛП) на частотах 2о> и о>, характеризующие линейное распространение волн ВГ и накачки. Видим, что характеристики волны ВГ - интенсивность, поляризация, фаза - отражают также свойства другого вклада в генерацию ВГ - фактора локального поля.

Начиная с начала 80-х, широкое распространение получил метод генерации анизотропной ВГ [11]. Азимутальная анизотропия ВГ (зависимость интенсивности ВГ от угла вращения образца вокруг своей нормали) позволяет исследовать симметрийные и ориентационные свойства нелинейной среды, обозначить различия между нелинейно-оптическими свойствами поверхности и объема. Однако нередко комплексность фазы между двумя источниками ВГ затрудняет полноценное исследование интерференционных эффектов между этими источниками. Измерение фазы волны ВГ можно осуществить с помощью метода од-нолучевой интерферометрии ВГ, впервые введенной и описанной Ченом и Блом-бергеном [12]. Измерение относительной фазы отклика ВГ позволяет извлечь действительную и мнимую части компонент тензора нелинейной восприимчивости, определить направления ориентации молекул в органических соединениях [13-15]. Спектроскопия интенсивности ВГ [16], получившее развитие в последнее десятилетие, расширяет возможности метода ВГ, позволяя исследовать резонансные свойства поверхности, такие как реконструкция, поверхностные стрессы, абсорбция.

Однако интерес к изучению свойств объема отнюдь не умаляет преимущество метода ВГ. Гиперрэлеевское рассеяние света при генерации второй оптической гармоники, будучи некогерентным аналогом традиционного эффекта генерации ВГ, с одной стороны, и нелинейным аналогом рэлеевского рассеяния света (РР), с другой стороны, интенсивно исследовалось в объемных молекулярных системах, начиная с 70-х годов [17], [18], [19]. Позднее ГРР при генерации второй гармоники в молекулярных системах: жидкостях и газах, где источником некогерентности являются тепловые флуктуации оптических и нелинейно-оптических параметров среды, было обобщено на случай пространственно неоднородных твердотельных систем со случайной неоднородностью: неоднородные тонкие пленки и шероховатые поверхности. Нерегулярное распределение нелинейных источников как на поверхности среды, так и в ее объеме приводит к пространственно-неоднородному распределению нелинейной поляризации, что является причиной возникновения отклика ВГ в не зеркальном направлении (диффузного сигнала). В этом случае правило так называемого б-б запрета (запрещение генерации регулярной ВГ в в-э геометрии в изотропной среде) не выполняется и рассеяние диффузной ВГ может происходить как от поверхности, так и от объема изотропных систем.

Другой причиной возникновения ГРР является нерегулярная модуляция линейного отражения на поверхности среды. Подобный механизм ГРР реализуется, например, на шероховатых поверхностях металлов [20,21]. Однако роль вклада в ГРР от еще одного источника - флуктуаций ФЛП в объеме твердотельных структур - оставалась до конца невыясненной, пока в последнее десятилетие объектами интенсивных исследований методом ГРР не стали неоднородные микроструктуры - тонкие органические пленки [22], пленки сегнетоэлектриче-ской керамики [23], магнитные ленгмюровские пленки [24] и пленки фуллеренов [25]. Фактор локального поля в таких системах также может быть подвержен пространственным флуктуациям как в объеме, так и на поверхности, что приводит к появлению ГРР и рэлеевского рассеяния света [26,27]. Фундаментальный интерес представляет разделение вкладов от источников, локализованных на поверхности и в объеме исследуемых объектов, которое можно провести с помощью комбинированного измерения диаграмм направленности интенсивности ГРР и РР (индикатрис рассеяния). Индикатрисы ГРР и РР могут быть описаны с помощью корреляционной функции флуктуаций соответственно нелинейной и линейной поляризаций. При этом масштаб спадания этих функций (корреляционная длина) характеризует размер области, в пределах которой источники излучают когерентно. Также актуальным становится в(! ос о разделении линейного (флуктуаций ФЛП) и нелинейного (флуктуаций квадратичной нелинейной восприимчивости) вкладов в ГРР. В сплошных средах разделение флук-(2) туаций ФЛП и Х2ш осуществить сложно, поскольку они обычно являются "связанными "одним масштабом - корреляционной длиной флуктуаций нелинейной поляризации. Однако в ультрадисперсных изолированных частицах такое разделение возможно ввиду модельности объекта. Таким образом, исследование параметров ГРР (индикатриса рассеяния, степень деполяризации и степень когерентности) тесно связано со статистическими и морфологическими свойствами пространственно-неоднородных структур.

Гигантское комбинационное рассеяния света (ГКР) [28], [29] было впервые обнаружено на шероховатой поверхности серебряного электрода, приготовленной электрохимическим травлением. Определение "гигантские"эффекты заключается в значительном (на несколько порядков) увеличении эффективности оптических явлений (поглощение, люминесценция, комбинационное рассеяние, генерация гармоник и др.) в некоторых поверхностных металлических структурах. Эффект ГКР состоит в значительном (в 105 —106 раз) возрастании эффективного сечения комбинационного рассеяния (КР) света молекулами, адсорбированными на шероховатой поверхности благородных металлов: серебра, золота, меди [31]. Существуют два типа механизма усиления ГКР: электромагнитный и адсорбционно-химический. Оценивая грубо, можно сказать, что из общего усиления в шесть порядков за четыре-пять ответственна электродинамика и за один-два порядка ответственны химические механизмы. Однако существует замечательная возможность полностью исключить вклад адсорбированных молекул. Для этого нужно исследовать нелинейно-оптический отклик самой металлической поверхности или структуры, в которой наблюдается ГКР, при отсутствии молекул. В этом случае единственным механизмом усиления будет электродинамический механизм локальных полей - этот эффект обусловленный только этим механизмом называется генерация гигантской ВГ (ГВГ). Генерация гигантской ВГ (ГВГ) от шероховатой поверхности металла [32] или в ансамбле металлических частиц [33] позволяет исследовать так называемый "классический"электромагнитный механизм резонансного усиления ФЛП, вызванное возбуждением локальных поверхностных плазмонов в наночастицах серебра. Плазмонный механизм усиления факторов локального поля был впервые предложен Берреманом [34] и Московицем [35], которые исследовали модели гигантского комбинационного рассеяния (ГКР) на шероховатых поверхностях металлов. По аналогии с гигантской ВГ в островковых пленках серебра можно ожидать наблюдения гигантской ТГ с усилением по механизму резонансного возбуждения локальных поверхностных плазмонов. Интерес к генерации гигантской ТГ связан ещё и с тем, что в этом процессе участвует нелинейная восприимчивость третьего порядка, локализованная в объеме наночастицы, в отличие от квадратичной восприимчивости, локализованной в поверхностном слое частицы. Тем самым, процессы генерации ВГ и ТГ несут разную взаимодополняющую информацию об электронных свойствах наночастиц.

В магнитных средах одновременное нарушение как симметрии по отношению к инверсии времени вследствие намагниченности, так и пространственной инверсионной симметрии на поверхностях и границах раздела вследствие разрыва структуры, приводит к появлению дополнительных - магнитоиндуци-рованных - компонент тензора квадратичной восприимчивости [36], что обуславливает появление поверхностной (интерфейсной) магнитоиндуцированной ВГ (МВГ). Уникальная чувствительность МВГ к магнетизму низкоразмерных систем позволила применить метод генерации МВГ для изучения магнитных свойств поверхностей и тонких пленок ферромагнитиков, магнитных сверхрешеток и наночастиц [37]. Гигантский нелинейный магнитооптический эффект Керра (ГМК) впервые экспериментально был обнаружен в тонких пленках магнитных гранатов [38]. Далее ГМК наблюдали в мультислойных магнитных структурах [37], [39]. Мультислойные магнитные структуры [40] и магнитные наногранулярные сплавы, представляющие из себя немагнитные (диэлектрические или металлические) матрицы с распределенными в их объеме магнитными наночастицами [41], также обладают эффектом гигантского магнетосо-противления (ГМС). В работе [42] впервые была изучена комбинация между двумя эффектами - нелинейно-оптическим магнитным эффектом Керра и ГМС в магнитных наногранулярных пленках. Был обнаружен интенсивностный нелинейно-оптический магнитный эффект Керра, причем зависимость величины магнитного контраста интенсивности МВГ от концентрационного состава пленок качественно совпадала с зависимостью коэффициента ГМС. С другой стороны, до настоящего времени практически вся нелинейная магнитооптика концентрировалась на исследовании МВГ, а то обстоятельство, что для магнитных наноструктур генерация и третьей оптической гармоники (ТГ) может быть весьма информативна, обходилось вниманием и генерация магнитоинду-цированной ТГ в магнитных наноструктурах ранее не наблюдалась. Интерес к генерации магнитоиндуцированной ТГ связан с тем, что в этом процессе участвует нелинейная восприимчивость третьего порядка, локализованная в объеме наночастицы, в отличие от квадратичной восприимчивости, локализованной в поверхностном слое частицы. Тем самым, процессы генерации магнитоиндуцированной ВГ и ТГ несут разную взаимодополняющую информацию об электронных свойствах наночастиц.

Цель работы состояла в экспериментальном исследовании новых эффектов при генерации ТГ: гиперрэлеевского рассеяния света третьего порядка, генерации гигантской третьей гармоники, нелинейного магнитооптического эффекта Керра на частоте третьей гармоники в металлических наночастицах.

Актуальность работы заключается в развитии нелинейно - оптических и нелинейно - магнитооптических методик для экспериментального изучения наноструктур и тонких пленок.

Практическая ценность представленных исследований обусловлена возможностью применения метода ГРР для контроля за морфологическими неоднород-ностями твердотельных структур с пониженной размерностью. Возможностью применения метода нелинейного магнитооптического эффекта Керра для диагностики магнитных свойств наноструктур и тонких пленок.

Научная новизна работы состоит в следующем:

• экспериментально обнаружено гиперрэлеевское рассеяние света при генерации третьей оптической гармоники. Исследованы индикатрисы ГРР на частоте третьей гармоники в островковых пленках серебра (ОПС);

• впервые экспериментально исследовано гиперрэлеевское рассеяние света при генерации ВГ в наногранулярных пленках СохАд\-х\

• экспериментально обнаружена генерация гигантской ТГ. Коэффициент усиления ТГ в островковых пленках по сравнению с интенсивностью ТГ от однородной серебряной пленки составил 1.4-102. Экспериментально исследован плазмонный механизм усиления гигантской ТГ и ВГ, связанный с усилением локальных оптических полей при возбуждении локальных поверхностных плазмонов в ансамбле серебряных наночастиц;

• впервые систематически исследован плазмонный механизм усиления ВГ в наногранулярных пленках СохАд\-х,

• экспериментально обнаружена генерация магнитоиндуцированной третьей оптической гармоники. Магнитоиндуцированные изменения интенсивности, поляризации и фазы излучения ТГ исследованы в тонких пленках Со, Fe и магнитных наноструктурах СохАд\-х, Сох{А1<хОз)1-х, обладающих гигантским магнетосопротивлением.

Работа состоит из введения, четырех глав и заключения.

- В первой главе приведен краткий обзор некоторых аспектов генерации ВГ и ТГ. Особое внимание уделено рассмотрению механизмов ГРР в пространственно-неоднородных средах, ГКР в различных объектах и его механизмам усиления, ГВГ и электромагнитному механизму усиления, а также обзору по магнитоиндуцированным эффектам.

- Вторая глава посвящена экспериментальному исследованию ГРР при генерация диффузной третьей гармоники. Систематически исследованы индикатрисы ГРР на частотах второй (ВГ) и третьей (ТГ) гармоник и индикатрисы рэле-евского рассеяния (РР) света в островковых пленках серебра (ОПС). Предложена комбинированная методика изучения нелинейно-оптических свойств ОПС, основанная на сопоставлении методов ГРР и АСМ.

Впервые экспериментально исследовано гиперрэлеевское рассеяние света на частоте ВГ в наногранулярных пленках СохАд\-х. Измерены индикатрисы ГРР на частоте ВГ при разных концентрациях кобальта в матрице серебра, которые имеют характерной особенностью большой угловой сдвиг максимума рассеяния от зеркального направления, достигающий максимального значения 40° при концентрации кобальта х ~ 0.14. Модельный анализ индикатрис объясняет большой сдвиг максимума индикатрис ГРР на частоте ВГ от зеркального направления наличием антикорреляции между дипольными моментами соседних кластеров гранул.

- Третья глава посвящена экспериментальному обнаружению гигантской ТГ. Коэффициент усиления ТГ в островковых пленках по сравнению с интенсивностью ТГ от однородной серебряной пленки составил 1.4 • 102. Исследованы резонансные спектры интенсивности ТГ и ВГ в структуре с переменным расстоянием между островковой пленкой и подложкой с большой диэлектрической проницаемостью. Обнаруженные особенности: сдвиг максимума резонанса, уменьшение амплитуды и увеличение спектральной ширины максимумов интенсивности ВГ и ТГ могут быть связаны с влиянием подложки на возбуждение локальных поверхностных плазмонов в ансамбле серебряных наночастиц. Исследован плазмонный механизм усиления ВГ в наногранулярных пленках СохАд\-х для различного композиционного состава. Обнаружено резонансное усиление локальных оптических полей при возбуждении локальных поверхностных плазмонов в гранулах кобальта в спектральном диапазоне 3.8 - 5 эВ, где действительные части диэлектрической проницаемости кобальта и серебра имеют разные знаки.

- Четвертая глава посвящена экспериментальному обнаружению генерации магнитоиндуцированной третьей оптической гармоники. Магнитоиндуци-рованные изменения интенсивности, поляризации и фазы излучения ТГ исследованы в тонких пленках Со, Ре и магнитных наноструктурах СохАд\-х, Сох{А1гОъ)х-х, обладающих гигантским магнетосопротивлением (ГМС). Максимальный магнитный контраст ТГ составляет 0.1б±0.04 для пленки Соо.гС-^С^о поворот плоскости поляризации волны ТГ достигает 10° ± 2° в тонкой пленки .Ре, максимальный магнитоиндуцированный сдвиг фазы волны ТГ достигает 80° ±10° для тонкой пленки Со и наногранулярной пленки Соо.2(А/2Оз)о.8> максимальное значение отношения магнитной и немагнитной компонент кубичной восприимчивости д0Стигает 1,3 ддЯ пленки Соо.2(-А/20з)о.8- Обнаружен сходный вид зависимости магнитного контраста интенсивности ТГ/ВГ и коэффициента ГМС в пленках СохАд\-х от концентрации Со, что указывает на возможную корреляцию между нелинейным магнитооптическим эффектом Керра и ГМС.

Заключение диссертации по теме «Лазерная физика», Ким, Евгения Михайловна

6. Выводы по четвертой главе

1. Впервые экспериментально обнаружена генерация магнитоиндуцированной ТГ. Магнитоиндуцированные изменения интенсивности, поляризации и фазы излучения ТГ исследованы в тонких пленках Со, Ре и магнитных нанограну-лярных пленках СохАд\„х, Сох(Л/2Оз)1х, обладающих гигантским магнитосо-противлением (ГМС).

2. Максимальный магнитный контраст ТГ составляет 0.16 ± 0.04 для пленки Соо.2(^Ь^з)о.8> максимальный магнитоиндуцированный поворот плоскости поляризации волны ТГ достигает 10° ± 2° в тонкой пленки Fe и сдвиг фазы волны ТГ достигает 80° ±10° для тонкой пленки Со и гранулярной пленки Соо.гМ^С^о.в) максимальное значение отношения магнитной и немагнитной компонент кубичной восприимчивости /^(3)е1,еп достигает 1.3 для пленки Соол(А1203)ол'

3. Обнаружен сходный вид зависимости магнитного контраста интенсивности ТГ/ВГ и коэффициента гигантского магнетосопротивления в пленках СохАдхх в области концентрации Со меньших порога перколяции, что указывает на возможную корреляцию между нелинейным магнитооптическим эффектом Керра и ГМС.

Заключение

Таким образом, основные результаты диссертационной работы можно сформулировать следующим образом:

1. Экспериментально обнаружено гиперрэлеевское рассеяние света при генерации третьей оптической гармоники. Исследованы индикатрисы ГРР на частотах второй и третьей гармоник и индикатрисы рэлеевского рассеяния света в островковых пленках серебра. Анализ индикатрис рассеяния показал, что ГРР на частоте ВГ в основном определяется флуктуациями квадратичной восприимчивости, тогда как ГРР на частоте ТГ и РРС в основном определяются флуктуациями соответствующих факторов локального поля. Фрактальная размерность кластеров островков серебра, определенная из результатов исследования методом атомно-силовой микроскопии (нанометровый диапазон) и индикатрис ГРР на ВГ (микронный диапазон), составляет D = 1.62 < 2.

Впервые экспериментально исследовано ГРР на частоте ВГ в наногрануляр-ных пленках СохАд\х. Максимум индикатрис рассеяния сдвинут относительно зеркального направления в сторону нормали и достигает наибольшего значения 40° при концентрации кобальта х « 0.14, что можно объяснить наличием антикорреляции между дипольными моментами соседних кластеров гранул кобальта. Из анализа индикатрис рассеяния получены две корреляционные длины, одна из них L « 1 мкм, по-видимому, соответствует характерному размеру шероховатости поверхности, а другая, R « 100 нм, соответствует среднему размеру кластеров гранул кобальта.

2. Экспериментально обнаружена генерация гигантской третьей гармоники. Коэффициент усиления ТГ в островковых пленках серебра по сравнению с интенсивностью ТГ от однородной серебряной пленки составил 1.4 • 102. Исследованы резонансные спектры ВГ и ТГ в структуре с переменным расстоянием между ОПС и подложкой с большой диэлектрической проницаемостью. Обнаруженные особенности: сдвиг максимума резонанса в длинноволновую область спектра, уменьшение амплитуды и увеличение спектральной ширины максимумов интенсивности ВГ и ТГ, могут быть связаны с влиянием подложки на возбуждение локальных поверхностных плазмонов в ансамбле серебряных на-ночастиц.

Исследован плазмонный механизм усиления ВГ в наногранулярных пленках СохАд\-х. Обнаружено резонансное усиление интенсивности ВГ, связанное с возбуждением локальных поверхностных плазмонов в гранулах кобальта в спектральном диапазоне 3.8 - 5 эВ, где действительные части диэлектрической проницаемости кобальта и серебра имеют разные знаки. Обнаружены три тенденции изменения спектров ВГ с увеличением концентрации кобальта: сдвиг максимума резонанса на 10 ±2 нм в длинноволновую область спектра, уменьшение амплитуды и увеличение спектральной ширины максимумов интенсивности ВГ. Такое поведение спектров ВГ соответствует влиянию диполь-дипольного взаимодействия между гранулами кобальта на положение резонансной частоты локальных плазмонов и подтверждает плазмонный механизм усиления ВГ.

3. Экспериментально обнаружена генерация магнитоиндуцированной ТГ. Магнитоиндуцированные изменения интенсивности, поляризации и фазы излучения ТГ исследованы в тонких пленках Co, Fe и магнитных наногрануляр-ных пленках CoxAg\-x, Сох(А12Оз)\-х, обладающих гигантским магнетосопро-тивлением. Обнаружено, что магнитный контраст ТГ имеет тот же порядок величины, что и для случая генерации магнитоиндуцированной ВГ, и зависит от концентрации кобальта немонотонным образом. Максимальный магнитный контраст ТГ составляет 0.16 ± 0.04 для пленки Соо,2(А12Оз)оя, магнито-индуцированный поворот плоскости поляризации волны ТГ достигает 10° ± 2° в тонкой пленке Fe, максимальный магнитоиндуцированный сдвиг фазы волны ТГ достигает 80° ± 10° для тонкой пленки Со и гранулярной пленки Соо.2{А12Оз)о,8' Сделана оценка отношения магнитной и немагнитной компонент кубичной восприимчивости, достигающего максимального значения 1.3 для пленки Соо.2(А12Оз)о,8. Обнаружен сходный вид зависимости магнитного контраста интенсивности ТГ/ВГ и коэффициента ГМС в пленках СохАд\-х в области концентрации Со меньших порога перколяции, что указывает на возможную корреляцию между нелинейным магнитооптическим эффектом Керра и ГМС.

В заключении представлены основные выводы работы. Результаты, представленные в диссертации, опубликованы в работах [104], [105], [106], [107], [108], [109], [110], [111], [112] и были представлены на следующих конференциях: ECOSS, Краков, Польша, 2001; NOPTI, Наймеген, Голландия, 2001; IQEC, Москва, Россия, 2002; SPIE Annual 47'th Meeting, Сиэтл, США, 2002; SPIE Annual 48'th Meeting, Сан-Диего, США, 2003; MRS Fall Meeting, Бостон, США, 2003; MRS Fall Meeting, Бостон, США, 2004; Photon Correlations and Scattering Meeting, Амстердам, Голландия, 2004; ASSP Meeting 2005, Вена, Австрия, 2005.

Список литературы диссертационного исследования кандидат физико-математических наук Ким, Евгения Михайловна, 2005 год

1. Электронная и ионная спектроскопия твердых тел // Под редакцией JL Фирмэнса. Москва: Мир, 1981. - 356 с.

2. Bining G., Rohrer Н. Scanning tunneling microscopy // Helv. Phys. Acta1982. V. 55, No 6. - P. 726-735.

3. Binning G., Quate C.F., Gerber Ch. Atomic Force Microscope // Phys. Rev. Lett. 1986. - V. 56, No 9. - P. 930-933.

4. Bloembergen N. and Pershan P.S. Light waves at the boundary of nonlinear media // Phys. Rev. 1962. - V. 128, No. 2. - P. 606-621.

5. Brown F., Parks R.E., Sleeper A.M. Nonlinear optical reflection from metalic boundary // Phys. Rev. Lett. 1965. - V. 14, No 25. - P. 1029-1030.

6. Акципетров О.А., Ахмедиев H.H., Баранова И.М., Мишина Е.Д., Новак В.Р. Исследование структуры ленгмюровских пленок методом генерации отраженной второй гармоники // ЖЭТФ. 1985. - Т. 89, № 3. - С. 911-921.

7. Chen С.К., Ricard D., Heinz T.F., and Shen Y.R. Detection of molecular monolayers by optical second-harmonic generation //Phys. Rev. Lett. 1981.- V. 46. P. 1010-1012.

8. M.G. Martemyanov, E.M. Kim, T.V. Dolgova, A.A. Fedyanin, O.A. Aktsipetrov Third harmonic generation in silicon photonic crystals and microcavities // Phys. Rev. B. 2004. - V. 70.- P. 073311-0.73315.

9. Ф.Ю. Сычев, T.B. Мурзина, E.M. Ким, O.A. Акципетров Сегнето-электрические фотонные кристаллы на основе наноструктурированного цирконата-титана свинца // ФТТ. 2005. - V. 47.- Р. 144-147.

10. Т.В. Мурзина, Е.М. Ким, Р.В. Капра, О.А. Акципетров, М.В. Иванченко, В.Г Лифшиц, С.В. Кузнецова, А.Ф. Кравец Генерация магнитоиндуциро-ванной третьей гармоники в наноструктурах и тонких пленках // ФТТ.- 2005. V. 47.- Р. 147-150.

11. Tom H.W.K., Heinz T.F. and Shen Y.R. Second harmonic reflection from silicon surfaces and its relation to structural symmetry // Phys. Rev. Lett.1983. V. 51, No. 21. - P. 1983-1986.

12. Chang R. К., Ducing J., Bloembergen N. Relative phase measurement between fundamental and second-harmonic light // Phys. Rev. Lett. 1965.- V. 15, No 1. P. 6-8.

13. Berkovic G., Marowsky G., Schwarzberg E. Nonlinear interferometry and phase measurements for surface second-harmonic generation in a dispersive geometry // Appl. Phys. A. 1994. - V. 59. - P. 631-637.

14. Zhu X.D., Daum W., Xiao X.D., Chin R., Shen Y.R. Coverage dependence of surface optical second-harmonic generation from C0/Ni(110): Investigation with a nonlinear-interference technique // Phys. Rev. B. 1991. - V. 43, No 14. - P. 11571-11580.

15. Kemnitz K., Bhattacharyya K., Hicks J.M., Pinto G.R., Eisenthal K.B., Heinz T.F. The phase of second harmonic light generated at an interface and its relation to absolute molecular orientation // Chem. Phys. Lett. -1986. V. 131. - P. 285-295.

16. Daum W., Krause H.J., Reichel U., and Ibach H. Identification of Strained silicon layers at Si-Si(>2 interfaces and clean Si surfaces by nonlinear optical spectroscopy // Phys. Rev. Lett. 1993. - V. 71, No 8. - P. 1234-1237.

17. С. Келих Молекулярная Нелинейная Оптика // Москва: Мир, 1974 -191 с.

18. Р.К. Schmidt, G. W. Rayfield Hyper-Rayleigh light scattering from an aqueous suspension of purple membrane // Appl. Optics. 1994. - V. 33.- P. 4286-4290.

19. K. Clays and A.Persoons Hyper-Rayleigh scattering in solution // Phys. Rev. Lett. 1991. - V. 66. - P. 2980-2983.

20. Boyd G.T., Rasing Th., Leite J.R.R. and Shen Y.R. Local-field enhancement on rough surfaces of metals, semimetals and semiconductors with the use of optical second-harmonic generation // Phys. Rev. B. 1984. - V. 30, - P. 519.

21. Leyva-Lucero M., Mendez E.R., Leskova T.A., Maradudin A.A., Lu J.Q. Multiple-scattering effects in the second-harmonic generation of light in reflection from a randomly rough metal surface // Opt. Lett. 1996. - V. 21, No 22. - P. 1809-1811.

22. Aktsipetrov О.А., Akhmediev N.N., Vsevolodov N.S., Esikov D.A., and Shutov D.A. Photochromism in nonlinear optics: photocontrolled second harmonic generation by bacteriorhodopsin molecules // Sov. Phys. Dokl. -1987. V. 32. - P. 219-220.

23. Aksipetrov O.A., Nikulin. A.A, Murzina T.V., Khomutov G.B., Rasing Th. Hyper-rayleigh scattering in Gd-containing Langmuir-Blodgett superstructures // JOSA B. 2000. - V. 17, No 1 - P. 63-67.

24. E.D. Mishina, T.V. Misuryaev, A.A. Nikulin, V.R. Novak, Th. Rasing, O.A. Aktsipetrov Hyper-Rayleigh scattering from Langmuir films of Ceo and its derivatives // JOSA B. 1999. - V. 16. - P. 1692-1696.

25. Cwilich G., Stephen M. Rayleigh scattering and weak localization: Geometric effects and fluctuations // Phys. Rev. B. 1987. - V. 35, No 13. - P. 6517-6520.

26. Goncalves O.D., Santos W.M.S., Eichler J., Borges A.M. Rayleigh scattering from crystals and amorphous structures // Phys. Rev. B. 1994. - V. 49, No 2. - P. 889-893.

27. Fleischmann M., Hendra P.J. McQuillan A.J. Raman spectra of pyridine adsorbed at a silver electrode // Chem. Phys. Lett. 1974. - V. 26, - P. 163167.

28. Jenmaire D.J., van Duyne R.P. Surface Raman spectroelectrochemistry Part 1. Heterocyclic, aromatic, and aliphatic amines adsorbed on the anodized silver electrode // J. Electoanal. Chem. 1977. - V. 84, - P. 1-20.

29. Stolle R., Marowsky G., Schwarzberg E., Berkovic G. Phase measurements in nonlinear optics // Appl. Phys. B. 1996. - V. 63. - P. 491-498.

30. Емельянов В.И., Коротеев Н.И. Эффекты гигантского комбинационного рассеяния света молекулами, адсорбированными на поверхности металла // УФН.- 1981.- Т. 135, № 2. С. 345-359.

31. Chen С.К., de Castro A.R.B., Shen Y.R. Surface-Enhanced Second Harmonic Generation // Phys. Rev. Lett. 1981. - V. 46. - P. 145-148.

32. Wokaun A., Bergman J.G., Heritage J.P., Glass A.M., Liao P.F. and Olson D.H. Surface second-harmonic generation from metal island films and microlithographic structures // Phys. Rev. B. 1981. - V. 24. - P. 849-856.

33. Berreman D.W. Anomalous Reststrahl Structure from Slight Surface Roughness // Phys. Rev. 1967. - V. 163. - P. 855-864.

34. Moskovits M. Surface roughness and the enhanced intensity of Raman scattering by molecules adsorbed on metals //J.Chem. Phys. 1978. - V. 69.- P. 4159-4161.

35. Ru-Pin Pan, H.D. Wei, Y.R. Shen Optical second-harmonic generation from magnetized surfaces // Phys.Rev.B 1989. - V. 39. - P. 1229-1233.

36. H.A.Wierenga, W. de Jong, M.W.J. Prins, Th. Rasing, R. Interface Magnetism and Possible Quantum Well Oscillations in Ultrathin Co/Cu Films Observed by Magnetization Induced Second Harmonic Generation // Phys. Rev. Lett. 1995. - V. 74. - P. 1462-1466.

37. O.A. Aktsipetrov, O.V. Braginskii, and D.A. Esikov Nonlinear optics of gyrotropic media: second harmonic generation in rare-earth iron garnets // Sov. J. Quantum Electron. 1990. - V. 20. - P. 259-263.

38. Koopman В., Koekamp M.G., and Theo Rasing Pbservation of Large Kerr Angles in the Nonlinear Optical Response from Magnetic Multilayers // Phys. Rev. Lett. 1995. - V. 74. - P. 3692-3695.

39. M.N. Baibich, J.M. Broto, A. Fert et.al. Giant Magnetoresistance of (001)Fe/(001)Cr Magnetic Superlattices // Phys. Rev. Lett. 1988. - V. 61.- P. 2472-2476.

40. A.E. Berkowitz, J.R.Mitchell, M.J. Carey et.al. Giant MAgnetoresistance in Heterogeneous Cu-Co Alloys // Phys. Rev. Lett. 1992. - V. 68. - P. 37453749.

41. Никулин A.A. Генерация второй оптической гармоники в поверхностных микроструктурах: Диссертация на соискание канд. физ.-мат. наук. М., 1991. - 130 с.

42. Бломберген Н. Нелинейная оптика // Москва: Мир, 1966. - 424 с.

43. Шен И.Р. Принципы нелинейной оптики // Москва: Наука, 1989. - 557 с.

44. Bloembergen N.,Pershan P.S. Light waves at the boundary of nonlinear media // Phys. Rev. 1962. - V. 128, No. 2. - P. 606-622.

45. Bloembergen N., Chang R.K., Jha S.S., Lee C.H. Optical second-harmonic generation in reflaction from media with inversion symmetry // Phys. Rev.- 1968. V. 147, - P. 813-822.

46. Jha S.S. Nonlinear optical reflaction from a metal surface // Phys. Rev. Lett.- 1965. V. 15, No. 9.- P.412-414.

47. Jha S.S. Theory of optical harmonic generation at a metal surfaces // Phys. Rev. 1965. - V. 140, No. 6. - P. 2020-2030.

48. Guyot-Sionnest P., Shen Y.R. Generation considerations on optical second -harmonic generation from surfaces and interfaces // Phys. Rev. B. 1986. -V. 33, - P. 8254-8263.

49. Акципетров О.А., Баранова И.М., Ильинский Ю.А. Вклад поверхности в генерацию отраженной второй гармоники для центросимметричных полупроводников // ЖЭТФ. 1986. - Т. 91, № 1. - С. 287-297.

50. Баранова А.А. Исследование поверхности твердого тела методом генерации отраженной второй гармоники: Диссертация на соискание канд. физ.-мат. наук. М., 1986. - 172 с.

51. Persoons A., Clays К., Kauranen М. Characterization of nonlinear optical properties by hyper-scatterig techniques // Elsevier. Synthetic Metals. -1994.- V. 67. P. 31-38.

52. Aksipetrov O.A., Fedyanin A.A., Klimkin D.A., Nikulin. A.A., Mishina E.D., Sigov A.S., Vorotilov K.A., Devillers M., Rasing Th. Optical second-harmonic generation studies in thin ferroelectric ceramic films // Ferroelectrics. 1997.-V. 190.- P. 143-148.

53. Aktsipetrov O.A., Fedyanin A.A., Nikulin A.A., Mishina E.D., Sigov A.S., Sherstyuk N.E. Second Harmonic Generation Interferometer for Structural Studies of Thin Ferroelectric Ceramic Films // Ferroelectrics. 1998. - V. 218.- P. 1-7.

54. Fedyanin A.A., Nikulin A.A., Didenko N.V. and Aktsipetrov O.A. Interferometry of hyper-Rayleigh scattering by inhomogeneous thin films // Opt. Lett. 1999.- V. 24, No 18.- P. 1260-1262.

55. Петухов A.B. Генерация гигантской второй гармоники и нелинейно-оптическое электроотражение на поверхности металлов: Диссертация на соискание канд. физ.-мат. наук. М., 1991. - 164 с.

56. A.V. Melnikov, A.A. Nikulin and O.A. Aktsipetrov Hyper-Rayleigh scattering by inhomogeneous thin films of Pbx(ZrQ.53TiQA7)03: Disorder effects // Phys. Rev. B. 2003. - V. 67. - P. 1341041-1341049.

57. Диденко H.B. Гиперрэлеевское рассеяние света в пространственно-неоднородных средах: Диссертация на соискание канд. физ.-мат. наук. М., 2002. - 199 с.

58. Madelbrot В.М. Fractsls. Form, Chancee, and Dimension // San Francisco: Freeman 1977. - The Fractal Geometry of Nature. San Francisco: Freeman.

59. Смирнов Б.М. Физика фрактальных кластеров. Москва: Наука, 1991. -133 с.

60. Witten Т.А., Sander L.M. Diffusion-limited aggregation // Phys. Rev. B. -1983. V. 27. - P. 5686-5697.

61. Weitz D.A., Oliveria M. Fractal Structures Formed by Kinetic Aggregation of Aqueous Gold Colloids // Phys. Rev. Lett. 1984. - V. 52. - P. 1433-1436.

62. Elam W. Т., Wolf S.A., Sprague J. et al. Fractal Aggregates in Sputter-Deposited NdGe2 Films // Phys.Rev. Lett.- 1985. V. 54 - P. 701.

63. Erdheim G.R., Birke R.L. Surface enhanced raman spectrum of pyrazine. Observation of forbidden lines at the electrode surface // Chem. Phys. Lett 1980. - V. 69, - P. 495-499.

64. Wood T.A., Klein M.V. Raman scattering from carbon monoxide adsorbed on evaporated silver films // J. Vac. Sci. and Technol. 1979. - V. 16, -P. 459-461.

65. Bunding K.A., Lombardi J.K., Birke R.L. Surface enhanced Raman spectra of methylpyridines // Chem. Phys. 1980. - V. 49, - P. 53-58.

66. Burstein E., Chen C.Y., Lundgvist S. Light Scattering in Solids // New York: Plenum Press, 1979. - 479 c.

67. Uppitsh M.E. Observation of surface enhanced raman spectra by adsorption to silver colloids // Chem. Phys. Lett. 1980. - V. 74, - P. 125-129.

68. Tsang J.C., Kirtley J.R. and Bradley J.A. Surface-Enhanced Raman Spectroscopy and Surface Plasmons // Phys. Rev. Lett. 1979. - V. 43, -P. 772-776.

69. Zwemer D.A., Rowe J.E., Shank C.V., Murray J.R. Proc. of International Conference on Raman Spectroscopy // Amsterdam, New York: North-Holland, 1980. - 414 c.

70. Furtak T.E., Reyes J. A critical analysis of theoretical models for the giant Raman effect from adsorbed molecules // Surface Sci. 1980. - V. 93, -P. 351-382.

71. Otto A., Timper J., Billman J. and Pockrand I. Enhanced Inelastic Light Scattering from Metal Electrodes Caused by Adatoms // Phys. Rev. Lett. -1980. V. 45, - P. 46-50.

72. Gersten J.I., Birke R.L. and Lombardi J.R. Theory of Enhance Light Scattering From Molecules Adsorbed at the Metal-Solution Interface // Phys. Rev. Lett. 1979. - V. 43, - P. 147-151.

73. Chen C.Y., Burstein E., Lundquist S. Giant Raman scattering by pyridine and CN~adsorbedonsilver //Sol.StateComm. — 1979. — V. 32, —P. 63 — 66.

74. Jha S.S., Kirtley J.R., Tsang J.C. Intensity of Raman scattering from molecules absorbed on a metallic gratigs // Phys. Rev. B. 1980. - V. 22. - P. 3973-3982.

75. Weitz D.A., Gramila T.J., Genack A.Z. and Gersten J.I. Anomalous Low-Frequency Raman Scattering form Rough Metal Surfaces and the Origin of Surface-Enhanced Raman Scattering // Phys. Rev. Lett. 1980. - V. 45, - P. 355-359.

76. Eesley G.L. and Smith J.R. Enhanced Raman scattering on metal surfaces // Sol. State Comm. 1979. - V. 31, - P. 815-819.

77. Murray C.A., Bodoff S. Depolarization Effects in Raman Scattering form Monolayers on Surfaces: The Classical Microscopic Local Field // Phys. Rev. Lett. 1984. - V. 52, - P. 2273-2277.

78. Bergman J.G., Chemla D.S., Liao P.F. Glass A.M., Pinczuck A., Hart R.M., Olson D.H. Relationship between surface-enhanced Raman scattering and the dielectric properties of aggregated silver films // Opt. Lett. 1981. - V. 6, - P. 33-36.

79. Акципетров O.A., Баранова И.М., Мишина Е.Д., Петухов А.В. Эффект "гро-моотвода"при генерации гигантской второй гармоники // Письма в ЖЭТФ. -1984. Т. 40, Ж 6. - С. 240-242.

80. Акципетров О.А., Баранова И.М., Елютин П.В., Никулин А.А. Гигантская вторая гармоника и размерные эффекты в ультрамалых металлических частицах // Письма в ЖЭТФ. 1985. - Т. 41, №12. - С. 505-508.

81. Новикова Н.Н. Эффекты в островковых металлических пленках при воздействии на них электромагнитного и электронного облучений: Диссертация на соискание канд. физ.-мат. наук. М., 1991. - 199 с.

82. A.K. Звездин, B.A. Котов Магнитооптика тонких пленок // Москва: Наука, 1988 - 191 с.

83. Ахмедиев Н.Н., Звездин А.К. Пространственная дисперсия и новые магнитооптические эффекты в магнитоупорядоченных кристаллах // Письма в ЖЭТФ -1983.- V. 38, No 4 Р. 167-169.

84. W. Hiibner, K.H. Bennemann Nonlinear magneto-optical Kerr effect on a nickel surface // Phys. Rev. B 1989. - V. 40, No 9. - P. 5973-5979.

85. Pustogowa U., W. Hiibner, К.Н. Bennemann Enhancement of the magneto-optical Kerr angle in nonlinear optical response // Phys.Rev.B 1994. - V. 49. - P. 10311034.

86. J. Reif, J.C. Zink, C.-M. Schneider, and J. Kirschner Effects of Suface Magnetism on Optical Second Hamonic Generation // Phys. Rev. Lett. 1991. - V. 67. - P. 28782882.

87. H.A.Wierenga, M.W.J. Prins, D.L. Abraham, and Th. Rasing Magnetization-induced optical second-haxmonic generation: A probe for interface magnetism // Phys. Rev. В 1994. - V. 50, No 2. - P. 1282-1285.

88. A.M. Агальцов, B.C. Горелик, A.K. Звездин, B.A. Мурашов и Д.Н. Раков Температурная зависимость генерации второй гармоники в ферроэлектрических -ферромагнитных пленках висмут ферритов // Краткие сообщения по физике ФИАН 1989. - Т. 5. - Р. 2152-2156.

89. S.S.P.Parkin, R. Bhadra, К.Р. Roche Oscillatory Magnetic Exchange Coupling through Thin Copper Layers // Phys. Rev. B. 1991. - V. 66. - P. 2152-2156.

90. Yu.G. Pogorelov, G.N. Kakazei, J.B. Sousa Structural and magnetic study of heterogeneous CoxAg\-x films by resonance and magnetometric techniques // Phys. Rev. B. 1999. - V. 60. - P. 12200-12206.

91. C.J.O'Connor, V.O.Golub, A.Ya.Vovk, A.F. Kravets, A.M.Pogoriliy, IEEE Transactions and Magnetics, 38 647 (2001).

92. J.Q. Xiao, J. Samuel Jiang, and C.L. Chien Giant Magnetoresistance inNonmultilayer Magnetic Systems // Phys. Rev. Lett. 1992. - V. 68. - P. 37493753.

93. O.A. Aktsipetrov, T.V. Misuryaev, T.V. Murzina, L.M. Blinov, V.M. Fridkin, S.P. Palto Optical second-harmonic generation probe of two-dimensional ferroelectricity // Opt. Lett. 2000. - V. 25. - P. 411-413.

94. Coleman P.H, Pietronero L. The fractal structure of the universe // Physics Reports. 1992. - V. 213, No 6. - P. 311-389.

95. Albrecht M.G., Creighton J.A. Anomalously intense Raman spectra of pyridine at a silver electrode // J. Am. Chem. Soc. 1977. - V. 99, - P. 5215.

96. Otto A. Raman spectra of (CN)~adsorbedatasilversurface //SurfaceSci. —1978.— V. 75, -P. 392 396.

97. C.W. van Hasselt, M.A.C. Devillers, Th. Rasing, and O.A. Aktsipetrov Scond-harmonic generation from thick thermal oxides on Si(lll): the influence of multiple reflections // JOSA B. 1995. - V. 12. - P. 33-36.

98. Didenko N.V., Kim E.M., Muzychenko D.A., Nikulin A.A., and Aktsipetrov O. A. Structural studies of silver island films probed by hyper-Rayleigh scattering and atomic force microscopy // Surface Sci. 2002. - V. 507-510. - P. 647-651.

99. Didenko N.V., Kim E.M., Muzychenko D.A., Nikulin A.A., and Aktsipetrov O. A. Silver island films probed by hyper-Rayleigh scattering and atomic force microscopy // Appl. Phys. B. 2002. - V. 74. - P. 1-5.

100. O.A. Aktsipetrov , T.V. Murzina, E.M. Kim, G.B. Khomutov, A.A. Fedyanin etc. Magnetization-induced second- and third-harmonic generation in magnetic thin films and nanoparticles // JOSA В 2005. - V. 22. - P. 137-147.

101. Е.М. Ким, С.С. Еловиков, Т.В. Мурзина, О.А. Акципетров Гигантская третья гармоника в островковых пленках серебра // Письма в ЖЭТФ. 2004. - Т. 80. - С. 600-604.

102. Е.М. Ким, С.С. Еловиков, О.А. Акципетров Гиперрэлеевское рассеяние при генерации третьей оптической гармоники в островковых пленках серебра // Письма в ЖЭТФ. 2003. - Т. 77. - С. 158-161.

103. Е.М. Kim, D.A. Muzychenko, A.A. Nikulin., and N.V. Didenko, Hyper-Rayleigh scattering on third and second harmonics from silver island films // Proceeding's of SPIE. 2002. - V. 4812-16. - P. 186-192.

104. E.M. Kim, S.S. Elovikov, O.A. Aktsipetrov Surface enhanced third harmonic generation in silver island films // Proceeding's of SPIE. 2003. - V. 5222A. -P. 180-187.

105. E.M. Kim, S.S. Elovikov, O.A. Aktsipetrov Incoherent third and second harmonies generation and fractal structure of silver island films // Proceeding's of SPIE. -2003. V. 5221. - P. 150-156.