Рождение чармония в e+e- аннигиляции тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.23, доктор физико-математических наук Пахлов, Павел Николаевич

• Пахлов, Павел Николаевич
• доктор физико-математических наук
• 2006

Оглавление диссертации доктор физико-математических наук Пахлов, Павел Николаевич

Введение

1 Теория кваркония

1.1 Общее обсуждение.

1.2 Квантовая Хромодинамика.

1.3 КХД на решетках.

1.4 Нерелятивистская КХД.

1.4.1 Цвето-синглетная модель.

1.4.2 Цвето-октетная модель.

1.4.3 Модель испарения цвета.

1.5 Потенциальные модели.

2 Рождение чармония: эксперимент и теория

2.1 Рождение чармония на Теватроне.

2.1.1 Измерение поляризации.

2.2 Рождение чармония в экспериментах с фиксированной мишенью

2.3 Рождение чармония в ер взаимодействиях (HERA).

2.3.1 Фоторождение.

2.3.2 Лепторождение

2.4 Рождение чармония в е+е" взаимодействиях (LEP).

2.5 Рождение чармония в е+е~~ взаимодействиях при ~ 10.6 ГэВ

3 Спектроскопия чармония: теория и эксперимент

3.1 Спектроскопия на решетках.

3.2 Спектроскопия чармония из потенциальных моделей.

3.3 Новые состояния чармония.

3.3.1 Х(3872): Открытие и интерпретация

3.3.2 Y(3940).

3.3.3 Y(4260).

4 Эксперимент Belle

4.1 Общие свойства эксперимента.

4.2 Ускоритель КЕКВ.

4.3 Детектор Belle.

4.3.1 Вершинный детектор.

4.3.2 Дрейфовая камера.

4.3.3 Детектор Черенковского излучения.

4.3.4 Система измерения времени пролета частиц.

4.3.5 Электромагнитный калориметр.

4.3.6 Мюонная система.

4.3.7 Идентификация заряженных треков

4.3.8 Триггерная система.

4.3.9 Моделирование детектора

5 Обнаружение процесса парного рождения чармония

5.1 Отбор событий.

5.1.1 Отбор J/ф-]кандидатов.

5.2 Измерение сечения процесса е+е~ —» J/фX.

5.3 Обнаружение порогового скачка в спектре масс отдачи к J/ф.

5.4 Обнаружение г\с в спектре масс отдачи к J/ф.

5.5 Измерение сечения процесса е+е~ —» J|фr¡c

6 Изучение процесса парного рождения чармония

6.1 Обсуждение результатов главы

6.2 Калибровка шкалы масс отдачи J/ф.

6.3 Дальнейший анализ процесса е+ё~ —> J/ф(cc)тes.

6.4 Полное восстановление е+е~ —> J/гр (сс)res.

6.5 Угловой анализ.

6.6 Поиск процесса е+е~ —ip(2S) (cc)res.

6.7 Вычисление систематической ошибки.

6.8 Вычисление борновского сечения

6.9 Обсуждение результатов.

7 Обнаружение процесса е+е~ —> J/фсс

7.1 Первое обнаружение е+е~ —J/фсс.

7.1.1 Отбор D-мезонов.

7.1.2 Обнаружение совместного рождения J/ijjD0.Ill

7.1.3 Обнаружение совместного рождения JlipD*+.

7.1.4 Вычисление сечения е+е~ —> J/гр сс.

7.2 Модельно-независимое определение сечения.

7.3 Обсуждение результатов.

8 Обнаружение нового состояния чармония Х(3940)

8.1 Четвертый пик в распределении масс отдачи

8.2 Поиск распада Х(3940) в D{*W.

8.3 Поиск распада X(3940) в J/гр и.

8.4 Систематическая ошибка.

8.5 Измерение сечения рождения и вероятностей распада Х(3940).

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Рождение чармония в e+e- аннигиляции»

Печально, когда теория совпадает с экспериментом.

Это уже не открытие, а закрытие."

Петр Капица

Существование очарованного кварка было предсказано в 1970 году для объяснения малой вероятности распада К^ —> fi+¡л~ и малой амплитуды смешивания К0 — К0, обусловленных так называемыми бокс-диаграммами. В модели трех известных тогда кварков интеграл по переданному импульсу кварковых и бозонных линий, входящих в бокс-диаграмму, расходился. Для сокращения расходимости была необходима диаграмма, компенсирующая рассматриваемую при больших переданных импульсах. Однако было недостаточно сделать бокс-диаграмму конечной, устранив расходимость интеграла. Из экспериментальных измерений (ненаблюдение К{[ ¡Iена уровне вероятности распада 10~4) было известно, что скомпенсировать дающее расходимость подынтегральное выражение необходимо уже для переданных импульсов существенно ниже шкалы масс слабых векторных бозонов. Для решения этой проблемы Глэшоу, Илиопулос и Майяни [1] предложили сократить подынтегральное выражение вкладом нового (четвертого) кварка. Предполагалось, что новый с-кварк имеет массу, промежуточную между массами легких кварков и шкалой слабого взаимодействия (~ 100 ГэВ), а его взаимодействие с другими кварками осуществляется посредством перехода с —> s', где s' = — d sin 9 с + s cos в с ■ (2)

Константы взаимодействия, соответствующие переходам и —> d' и с —>• s', совпадают, обеспечивая универсальность слабого взаимодействия. Такой механизм (названный по первым буквам имен авторов GIM-механизмом) приводит к компенсации вкладов и- и с-кварков, входящих в бокс-диаграммы с противоположными знаками. С1М-механизм имеет два важных следствия. Во-первых, восстанавливается равноправие верхних (с зарядом +2/3) и нижних (с зарядом —1/3) кварков: пары верхних и нижних кварков входят в заряженный ток симметрично, повернутыми друг относительно друга на один и тот же угол. Во-вторых, восстанавливается симметрия между кварками и лептонами, необъясненная до сих пор, но являющаяся несомненным достоинством теории.

Обнаружение «//^-мезона [2] в 1974 году явилось экспериментальным подтверждением справедливости С1М-механизма и существования с-кварка. Пожалуй, это открытие явилось одной из первых ласточек эпохи предсказаний, когда накопленных экспериментальных фактов оказалось достаточно для построения теории, умеющей предугадывать результаты последующих опытов. К сожалению, эта эпоха длится более 30 лет, оставляя целое поколение физиков разочарованными.

К счастью, на карте элементарных частиц остаются белые пятна столь притягательные для пытливого ума. Очарованный кварк оказался интересен и с иной точки зрения: с его открытием другая область Стандартной Модели — Квантовая Хромоди-намика (КХД) получила в свое распоряжение новый интересный объект для численных проверок. КХД —сектор Стандартной Модели, ответственный за сильные взаимодействия. Хотя мы уверены, что КХД как теория поля для сильных взаимодействий описывает адронные процессы, в то же время мы не в состоянии извлечь свойства адронов непосредственно из первых принципов этой теории. Открытие J /ф породило новое направление — физику кваркония. Состоящая из относительно тяжелого очарованного кварка с и его антикварка с, частица 5 ¡ф является родоначальницей целого семейства связанных состояний со скрытым очарованием — семейства чармония. Свое название чармоний получил благодаря сходству с позитронием, не только формально, как связанное состояние фермион-антифермионной пары, но и из-за схожей спектроскопии и динамики распадов: например, парапозитроний распадается на пару фотонов (его сс аналог, на пару глюонов), а ортопозитроний на три фотона ("орточармоний", ■]/ф; распадается на три глюона). Похожее семейство из еще более тяжелых 6-кварка и 6-антикварка было открыто четырьмя годами позже [3] и именуется боттомонием. Обобщающее название двух семейств, дополненное смешанными

Вс (Ьс) мезонами, —кварконий.

Физика кваркония предоставляет уникальную возможность исследовать свойства сильного взаимодействия на малых расстояниях, где доминируют пертурбативные эффекты. Благодаря большой массе обоих кварков теоретические модели выглядят более надежными, чем в случае обычных мезонов, содержащих легкий кварк. В то же время, состояния кваркония тестируют взаимодействия на больших расстояниях, где теория возмущений неприменима, и до сих пор не существует математического аппарата для численных расчетов в рамках КХД.

Сегодня физики, работающие в области высоких энергий, с нетерпением ожидают запуска ЬНС, Большого Адронного Коллайдера, открывающего новые границы доступных изучению энергий. Интересно, что физика кваркония, лежащая в энергетическом диапазоне значительно ниже не только перспективных, но и уже достигнутых энергий, остается привлекательной для экспериментаторов и теоретиков благодаря многочисленным сюрпризам. После предсказания, а затем и измерения большой массы ¿-кварка [4], казалось, что физика кваркония — лишь узкая и понятая область физики высоких энергий, ограниченная небольшим набором связанных состояний тяжелых кварк-антикварк пар. ¿¿-пара уже не образует связанного состояния, поскольку тяжелый ¿-кварк распадается до адронизации. Однако примерно в то же время (и именно на Теватроне, где был открыт ¿-кварк) проявилось первое крупное разногласие между теоретическими предсказаниями и экспериментом: сечение рождения ф{2Б) с большим поперечным импульсом в рр взаимодействиях более чем на порядок превосходило оцененное теоретически. Хотя и была предложена гипотеза, позволившая частично устранить это противоречие, сомнения в ее справедливости оставались на протяжении всего последнего времени. Сегодня, когда сечения рождения кваркония измерены в разнообразных процессах, можно уверенно утверждать, что самосогласованного понимания механизмов его рождения не существует. Одна из главных проблем последних лет —большие измеренные сечения парного рождения чармония в е+е~~ аннигиляции [5, 6] и процесса е+е" —> J/фcc [5, 7], исследования которых представлены в данной работе.

Не менее загадочной областью за последние годы стала спектроскопия чармония. Десять состояний чармония были открыты в период с 1974 по 1979 годы. В течение последующих двадцати пяти лет не было найдено ни одного нового состояния (два указания на существование г]с(23) и /хс были, вероятно, ошибочными). За это время теоретические модели смогли адаптироваться, чтобы с неплохой точностью описывать массы, ширины и переходы между известными состояниями чармония, а также их адронные, двухфотонные и лептонные распады. В 2002 году началась новая эпоха революционных экспериментальных открытий. Обнаружены восемь новых состояний: ?7с(25), /1с, Х(3872), Х(3940), У(3940), £(3930), У(4260) и У(4350). Лишь часть из них можно идентифицировать как ожидаемые состояния в спектре возбуждений чармония (г)с(23), /¿с, £(3930) = хсг(2Р), причем масса последнего далека от предсказанной). Свойства остальных (включая Х(3940), результат измерения которого представлен в данной работе [8]) плохо согласуются с ожиданиями, и теория скорее готова признать существование экзотических систем (отличных от привычных сс связанных состояний) в спектре "чармониеподобных" состояний, чем объяснить экзотические свойства недавно открытых частиц.

Лавинное нарастание необъясненных фактов, полученных в результате работы многочисленных экспериментов в течение последних лет, поставило перед теорией задачу поиска новых идей для понимания КХД в кварконии. Подходы, казавшиеся приемлемыми для описания спектроскопии, распадов и рождения кваркония в конце XX века, сегодня, в веке XXI, уже, очевидно, несостоятельны. Вызовет ли это революцию в теории КХД, покажет время.

Заключение диссертации по теме «Физика высоких энергий», Пахлов, Павел Николаевич

Заключение

Капля сверху упала, и дрожащей Рябью стерло и скрыло то, что было В глубине. Что там, истина блеснула? Или камешек белый? Что-то было."

Роберт Фрост

Представленные в настоящей диссертации исследования были основаны на данных эксперимента Belle, набранных в период с 1999 по 2005 год. Перечислим кратко основные результаты, полученные в представленных исследованиях:

1. Впервые обнаружен пороговый скачок массы отдачи к J/ф в процессе е+е~ —> J/ф X. Положение порога указывает на доминирование процесса е+е~ —> J/фсс при рождение J/ф в е+е~ аннигиляции. Исследование эффективности критериев отбора показало, что пороговое поведение не связано со скачкообразной зависимостью эффективности от массы отдачи к J/ф.

2. Впервые обнаружен процесс парного рождения чармония в е+е~ аннигиляции е+е~ —» J/ф'Цс. Измерено полное сечение этого процесса сг(е+е- -» J/ф % (т)) х В>2 = (0.033 ±°0Z ± 0.009) пб. (9.7)

3. В процессе парного рождения обнаружено новое состояние чармония rjc(2S). Оценена масса этого состояния

MVc{2s) = (3.626 ± 0.005 ± 0.005) ГэВ/с2 . (9.8)

4. Сечения процессов е+е~ —> J/фЦс, е+е~ —> J/фхсо и е+е~ —> J/фr]c(2S) измерены в борновском приближении, без модельной неопределенности и с улучшенной статистической точностью.

5. Выполнен угловой анализ в процессах е+е~ —> 3/фсс. Измеренный поляризационный параметр ск^ в случае, когда чармоний в отдаче представляет собой г/с или ?7с(2<5'). хорошо согласуется с а.;/,/, = 1, ожидаемым из расчетов НРКХД и соответствующим минимальному угловому моменту между двумя состояниями чармония. Для процесса е+е~~ —> 3/фхс0 параметр aJ/ф близок к — 1, что не согласуется с предсказаниями НРКХД, ожидающей а.з/ф ~ 0.25.

6. Впервые обнаружены процессы е+е~ —> ^(26')(сс)ге8 и измерены их сечения. Значения сечений оказались близки сечениям аналогичных процессов е+е~ —► 3/ф(сс)ге5.

7. Впервые обнаружены процессы совместного рождения 3/ф с очарованным мезоном в е+е~ аннигиляции: е+е~ —> 3/фВ°Х и е+е~ —> 3/фБ*+Х. На основании измеренного числа пар 3/фБ° и 3/фО*+ оценено сечение процесса е+е~ —> 3/фсс.

8. В новом исследовании совместного рождения 3/ф с очарованными адронами сечение процесса е+е~ —► 3/фсс измерено без модельной ошибки т(е+е~ —> 3/фсс)

-{ = 0.82 ± 0.15 ± 0.14 . 9.9 т(е+е —» 3/фХ)

9. Впервые обнаружено новое "чармониеподобное" состояние, Х(3940), в процессе е+е —> 3 /фХ(3940). Измерено сечение этого процесса вогп(е+е~ 3/фХ(ЪШ)) х Б>2(Х(3940)) = (10.6 ±2.5 ±2.4) фб. (9.10)

10. Измерены масса и ширина нового состояния

МХ{3940) = (3.943 ± 0.006) ГэВ/с2, (9.11)

Гх(3940) < 52 МэВ/с2. (9.12)

11. Измерена вероятность распада Х(3940) в Б*В

2(Х(3940) -»• £>*£) = (96^ ±22)% 45% на 90% У. Д. (9.13)

12. Получены верхние пределы на вероятности распадов Х(3940) —► ИИ и Х(3940) — 3/фш

Х(3940) £>£) < 41% на 90% У. Д., (9.14)

Х(3940) З/фи) < 26% на 90% У. Д. (9.15)

Благодарности

Мне хочется в первую очередь выразить мою безграничную любовь и благодарность моим родителям, жене Гале и дочке Кате. Не смешивая чармоний с личными чувствами, скажу, что только ради них было затрачено время и силы на написание этого труда. Пусть эта малая работа станет им подарком от меня.

Мне хочется поблагодарить моего Учителя Михаила Владимировича Данилова, чей высокий авторитет в физике Б-мезонов распространяется на всю марку ИТЭФ®, за помощь во вступлении группы ИТЭФ в сотрудничество Belle и поддержку.

Мне особенно приятно поблагодарить Александра Евгеньевича Бондаря за его помощь при вступлении группы ИТЭФ в сотрудничество Belle. Он оказывал и продолжает оказывать неоценимую поддержку мне лично и всей группе ИТЭФ в Belle на протяжении всего времени нашей совместной работы. Его преданность физике и безграничное любопытство очень заразительны, а широта его интересов и острый ум не перестают восхищать. Все эти качества, сконцентрированные в одном человеке, помогают не разочароваться в науке.

Мне приятно отметить ту добрую помощь, которую оказывал всей группе ИТЭФ, первый споксмен сотрудничества, профессор Fumihiko Takasaki.

Мне хочется выразить мою особую признательность моим коллегам, Тагиру Аушеву, Алексею Друцкому, Роману Кагану и Сергею Семенову, с которыми мы начали работу в сотрудничестве Belle, и благодаря которым вступление группы ИТЭФ в это сотрудничество стало возможным. С первого дня они старались внести достойный вклад не только в успех физической программы эксперимента Belle, но и в нелегкую работу налаживания и поддержания многочисленных составляющих большого эксперимента.

Мне хочется поблагодарить моих аспирантов Тагира Аушева, Дмитрия Ливенце-ва и Тимофея Углова за их большой вклад в работу сотрудничества, за помощь и поддержку.

Мне хочется поблагодарить моих коллег, присоединившихся к сотрудничеству Belle позже: Владислава Балагуру, Ваню Беляева, Михаила Данилова, Романа Мизюка, Таню Медведеву, Евгения Новикова, Галину Пахлову, Игоря Тихомирова и Руслана Чистова.

При публикации работ, представленных в диссертации, неоценимую помощь мне оказали коллеги из сотрудничества Belle: Bruce Yabsley, Steve Olsen, Tom Browder, Michael Johnes, Bostjan Golob, SooKyung Choi, Kazuo Abe, William Trischuk, Jingi Haba, Wulfrin Bartel, Александр Степанович Кузьмин, Александр Евгеньевич Бондарь и Семен Исакович Эйдельман.

Хочется сказать О всем коллегам из сотрудничества Belle.

Мне особенно приятно, что исследования, представленные в этой диссертации, вызвали интерес у российских теоретиков. Мне хочется поблагодарить Виктора Львовича Черняка, Анатолия Константиновича Лиходеда, Алексея Борисовича Кайдалова, Бориса Лазаревича Иоффе, Алексея Валерьевича Лучинското, Александра Викторовича Бережного, Виктора Валерьевича Брагуту, и в третий раз Александра Евгеньевича Бондаря за новые идеи, за интерес к представленным результатам, за публикации, множащие индекс цитируемости статей, результаты которых представлены в этой диссертации.

В третий раз выражаю свою благодарность жене Гале за неоценимую помощь в редактировании этого труда.

Список литературы диссертационного исследования доктор физико-математических наук Пахлов, Павел Николаевич, 2006 год

1. S. L. Glashow, J. 1.iopoulos, L. Maiani, "Weak interactions with lepton-hadron symmetry.", Phys. Rev. D2, 1285 (1970).

2. J. J. Aubert et al., (E598 Collaboration), "Experimental observation of a heavy particle J.", Phys. Rev. Lett. 33, 1404 (1974).

3. J. E. Augustin et al., (SLAC-SP-017 Collaboration), "Discovery of a narrow resonance in e+e~ annihilation.", Phys. Rev. Lett. 33, 1406 (1974).

4. S. W. Herb et al, "Observation of a dimuon resonance at 9.5 GeV in 400 GeVproton-nucleus collisions." Phys. Rev. Lett. 39, 252 (1977).

5. F. Abe et al., (CDF Collaboration), "Observation of top quark production in pp collisions." Phys. Rev. Lett. 74, 2626 (1995).

6. K. Abe et al. (Belle Collaboration), "Observation of double cc production in e+e~ annihilation at y/s tts 10.6 GeV", Phys. Rev. Lett. 89, 142001 (2002).

7. K. Abe et al. (Belle Collaboration), "Study of double charmonium production in e+e~ annihilation at y/s = 10.6 GeV." Phys. Rev. D70, 071102 (2004).

8. P. N. Pakhlov, "Charmonium production with e+e~.", Acta Phys. Polon. B35, 97 (2004).

9. K. Abe et al. (Belle Collaboration),"Observation of a charmoniumlike state produced in association with a J/ip in e+e~ annihilation at y/s ~ 10.6 GeV." Phys. Rev. Lett. 98, 082001 (2007).

10. K. R. Popper, "Science as Falsification", Routledge and Keagan Paul, Conjectures and Refutations (1963).

11. V. A. Novikov, L. B. Okun, M. A. Shifman, A. I. Vainshtein, M. B. Voloshin and V. I. Zakharov, "Sum rules for charmonium and charmed mesons decay rates in quantum chromodynamics." Phys. Rev. Lett. 38, 626 (1977); Erratum-ibid. 38, 791 (1977).

12. K.G. Wilson, "Confinement of Quarks." Phys. Rev. D10, 2445 (1974).

13. K. G. Wilson and J. B. Kogut, "The Renormalization group and the epsilon expansion." Phys. Rept. 12, 75 (1974).

14. W. E. Caswell and G. P. Lepage, "Effective lagrangians for bound state problems in QED, QCD, and other field theories.", Phys. Lett. B167, 437 (1986).

15. B. A. Thacker and G. P. Lepage, "Heavy quark bound states in lattice QCD.", Phys. Rev. D43, 196 (1991).

16. G. T. Bodwin, E. Braaten and G. P. Lepage, "Rigorous QCD analysis of inclusive annihilation and production of heavy quarkonium.", Phys. Rev. D51, 1125 (1995); Erratum-ibid. D55, 5853 (1997).

17. M. B. Einhorn and S. D. Ellis, "Hadronic production of the new resonances: probing gluon distributions." Phys. Rev. D12, 2007 (1975).

18. S. D. Ellis, M. B. Einhorn, and C. Quigg, "Comment on hadronic production ofpsions." Phys. Rev. Lett. 36, 1263 (1976).

19. C. E. Carlson and R. Suaya, "Hadronic production of J/ip mesons." Phys. Rev. D D14, 3115 (1976).

20. J. H. Kiihn, "Hadronic production of P—wave charmonium states." Phys. Lett. B89, 385 (1980).

21. T. A. DeGrand and D. Toussaint, "The decay of B quarks into ■¡/Vs." Phys. Lett. B89, 256 (1980).

22. J. H. Kiihn, S. Nussinov, and R. Riickl, "Charmonium production in B decays." Z. Phys. C5, 117 (1980).

23. M. B. Wise, "An estimate ofJ/ip production in B decays."Phys. Lett. B89, 229 (1980).

24. C. H. Chang, "Hadronic production ofj/ip associated with agluon."Nucl. Phys. B172, 425 (1980).

25. R. Baier and R. Riïckl, "On inelastic leptoproduction of heavy quarkonium states. " Nucl. Phys. B201, 1 (1982).

26. R. Baier and R. Riickl, "Hadronic production of J/ip and T: transverse momentum distributions. " Phys. Lett. B102, 364 (1981).

27. R. Baier and R. Riickl, "Hadronic Collisions: A Quarkonium Factory." Z. Phys.Cl9, 251 (1983).

28. E. L. Berger and D. L. Jones, "Inelastic photoproduction Of J/if) and Y by gluons." Phys. Rev. D23, 1521 (1981).

29. W. Y. Keung, "Inclusive Quarkonium Production." Print-81-0161 (BNL) Presented at Z0 Physics Workshop, Ithaca, N.Y., Feb 6-8 (1981).

30. G. A. Schuler, "Quarkonium production and decays." hep-ph/9403387.

31. E. Braaten and S. Fleming, "Colour octet fragmentation and the ip(2S) surplus at the Tevatron. " Phys. Rev. Lett. 74, 3327 (1995).

32. H. Fritzsch, "Producing heavy quark flavours in hadronic collisions: a test of quantum chromodynamics." Phys. Lett. B67, 217 (1977).

33. F. Halzen, "Cvc for gluons and hadroproduction of quark flavours." Phys. Lett. B69, 105 (1977).

34. M. Gliick, J. F. Owens and E. Reya, "Gluon contribution to hadronic J/ip production." Phys. Rev. D17, 2324 (1978).

35. V. D. Barger, W. Y. Keung and R. J. Phillips, "On ip and Y production via gluons." Phys. Lett. B91, 253 (1980).

36. E. Eichten, K. Gottfried, T. Kinoshita, K. D. Lane and T. M. Yan, "Charmonium: 1. The model." Phys. Rev. D17, 3090 (1978); Erratum-ibid. D21, 313 (1980)it "Charmonium: comparison with experiment." Phys. Rev. D21, 203 (1980).

37. J. L. Richardson, "The heavy quark potential and the Y; J/ijj systems." Phys. Lett. B82, 272 (1979).

38. G. Fogleman, D. B. Lichtenberg and J. G. Wills "Heavy meson spectra calculated with a one-prarameter potential." Lett. Nuovo Cimento 26, 369 (1979).

39. R. Y. Levine and Y. Tomozawa, " An effective potential for heavy quark-anti-quark bound systems." Phys. Rev. D19 1572 (1979);

40. R. Levine and Y. Tomozawa, "Characteristics of expected quark-anti-quark resonances based on the quantum chromodynamic potential." Phys. Rev. D21 840 (1980).

41. G. Bhanot and S. Rudaz "A new potential for quarkonium." Phys. Lett. B78 119 (1978).

42. H. Krasemann and S. Ono, "Heavy quarkonia and asymptotic freedom." Nucl. Phys. B154, 283 (1979).

43. W. Buchmiiller and S. H. H. Tye, "Quarkonia and quantum chromodynamics." Phys. Rev. D24, 132 (1981).

44. V. A. Novikov, L. B. Okun, M. A. Shifman, A. I. Vainshtein, M. B. Voloshin and V. I. Zakharov, "Sum rules for charmonium and charmed mesons decay rates in quantum chromodynamics." Phys. Rev. Lett. 38, 626 (1977).

45. M. B. Voloshin, "Precoulombic asymptotics for energy levels of heavy quarkonium." Sov. J. Nucl. Phys. 36, 143 (1982) (Yad. Fiz. 36, 247 (1982)).

46. E. Eichten, K. Gottfried, T. Kinoshita, K. D. Lane and T. M. Yan, "The interplay of confinement and decay in the spectrum of charmonium." Phys. Rev. Lett. 36, 500 (1976).

47. A. Le Yaouanc, L. Oliver, O. Pene and J. C. Raynal, "Naive quark pair creation model of strong interaction vertices." Phys. Rev. D8, 2223 (1973).

48. V. B. Berestetskij, E. M. Lifschitz, and L. P. Pitaevskij, Relativistic Quantum Theory, (Oxford, New York, Pergamon Press 1971) pp 280-286.

49. F. Abe et al., (CDF Collaboration), "J/ip and ip(2S) production in pp collisions at y/~s = 1.8 TeV.", Phys. Rev. Lett. 79, 572 (1997).

50. F. Abe et al. (CDF Collaboration), "Production of J/i> mesons from Xc meson decays in pp collisions at y/s = 1.8 TfeK"Phys. Rev. Lett. 79, 578 (1997).

51. M. Kramer, "Quarkonium production at high-energy colliders."Prog. Part. Nucl. Phys. 47, 141 (2001).

52. M. Beneke and M. Kramer, "Direct J/tp and tp(2S) polarization and cross-sections at the Tevatron." Phys. Rev. D55, 5269 (1997).

53. T. Affolder et al. (CDF Collaboration), "Measurement of J/ip andip(2S) polarisation in pp collisions at y/s = 1.8 TeV." Phys. Rev. Lett. 85, 2888 (2000).

54. A. K. Leibovich, "ip{2S) polarization due to colour-octet quarkonia production." Phys. Rev. D56, 4412 (1997).

55. E. Braaten, B. A. Kniehl and J. Lee, "Polarization of prompt J/tp at the Tevatron." Phys. Rev. D62, 094005 (2000).

56. C. Akerlof et al., "ip(2S) production in pN and ir~N interactions at 125 GeV/c and a determination of the gluon structure functions of the p and the tt~." Phys. Rev. D48, 5067 (1993).

57. M. H. Schub et al. (E789 Collaboration), "Measurement of J/ip andvp(2S) production in 800 GeV/c proton-gold collisions." Phys. Rev. D52, 1307 (1995); Erratum-ibid. D53, 570 (1996).

58. T. Alexopoulos et al. (E771 Collaboration), "Measurement of J/ip, ip(2S) and Y total cross-sections in 800 GeV/c p — Si interactions. " Phys. Lett. B374, 271 (1996).

59. M. Beneke and I. Z. Rothstein, "Hadro-production of quarkonia in fixed target experiments." Phys. Rev. D54, 2005 (1996); Erratum-ibid. D54, 7082 (1996).

60. W. K. Tang and M. Vanttinen, "Colour-Octet J/ip production at low p±." Phys. Rev. D54, 4349 (1996).

61. S. Gupta and K. Sridhar, "Colour-octet contributions to J/ip hadroproduction at fixed target energies." Phys. Rev. D54, 5545 (1996).

62. M. Beneke, "Nonrelativistic effective theory for quarkonium production in hadron collisions." hep-ph/9703429.

63. M. Bedjidian et al., "Hard probes in heavy ion collisions at the LHC: Heavy flavour physics." hep-ph/0311048.

64. M. Kramer, J. Zunft, J. Steegborn, and P. M. Zerwas, "Inelastic J ftp photoproduction." Phys. Lett. B348, 657 (1995).

65. M. Kramer, "QCD Corrections to inelastic J/ip photoproduction." Nucl. Phys. B459, 3 (1996).

66. C. Adloff et al. (HI Collaboration), "Inelastic photoproduction of J/if) mesons at HERA." Eur. Phys. J. C25, 25 (2002).

67. S. Chekanov et al. (ZEUS Collaboration), "Measurements of inelastic J/ip andijj(2S) photoproduction at HERA." Eur. Phys. J. C27, 173 (2003).

68. C. Adloff et al. (HI Collaboration), "Inelastic leptoproduction of J/ip mesons at HERA." Eur. Phys. J. C25, 41 (2002).

69. B. A. Kniehl and L. Zwirner, "J/ip inclusive production in ep deep-inelastic scattering at DESYHERA." Nucl. Phys. B621, 337 (2002).

70. A. D. Martin, R. G. Roberts, W. J. Stirling, and R. S. Thorne, "Parton distributions: A new global analysis." Eur. Phys. J. C4, 463 (1998).

71. H. L. Lai et al. (CTEQ Collaboration), "Global QCD analysis of parton structure of the nucleón: CTEQ5 parton distributions." Eur. Phys. J. C12, 375 (2000).

72. S. Todorova-Nova, "(Some of) recent 77 measurements from LEP.", hep-ph/0112050.

73. J. Abdallah et al. (DELPHI Collaboration), "Study of inclusive J/ip production in two-photon collisions at LEP II with the DELPHI detector." Phys. Lett. B565, 76 (2003).

74. M. Klasen, B. A. Kniehl, L. Mihaila and M. Steinhauser, "Jftp plus dijet associated production in two-photon collisions." Nucl. Phys. B609 518 (2001).

75. M. Klasen, B. A. Kniehl, L. N. Mihaila, and M. Steinhauser, "Evidence for colour-octet mechanism from CERN LEP2 77 -»• J/ip + X data." Phys. Rev. Lett. 89, 032001 (2002).

76. J. P. Alexander et al. (CLEO Collaboration), "Observation of Y (AS) decays into non-BB final states containing psi mesons." Phys. Rev. Lett. 64, 2226 (1990).

77. P. L. Cho and A. K. Leibovich, "Colour-singlet psi(Q) production at e+e~ colliders." Phys. Rev.D54, 6690 (1996).

78. F. Yuan, C. F. Qiao, and K. T. Chao, "Prompt J/ijj production at e+e~ colliders." Phys. Rev. D56, 321 (1997).

79. F. Yuan, C. F. Qiao, and K. T. Chao, "Determination of colour-octet matrix elements from e+e~ process at low energies." Phys. Rev. D56, 1663 (1997).

80. G. A. Schüler, "Testing factorization of charmonium production." Eur. Phys. J. C8, 273 (1999).

81. E. Braaten and Y. Q. Chen, "Signature for colour octet production of J/ip in e+e~ annihilation." Phys. Rev. Lett. 76, 730 (1996).

82. A. V. Berezhnoy, V. V. Kiselev and A. K. Likhoded, "Photonic production of S- and P wave Bc states and doubly heavy baryons." Z. Phys. A356, 89 (1996).

83. А. V. Berezhnoi, V. V. Kiselev, А. К. Likhoded and A. I. Onishchenko, "Bc meson at LHC." Phys. Atom. Nucl. 60, 1729 (1997).

84. K. Abe et al. (Belle Collaboration), "Production of prompt charmonia in e+e~ annihilation at y/s = 10.6 GeV." Phys. Rev. Lett. 88 052001 (2002).

85. B. Aubert et al. (BABAR Collaboration), "Measurement of J/ф production in continuum e+e~ annihilations near y/s = 10.6 GeК" Phys. Rev. Lett. 87, 162002 (2001).

86. S. Fleming, A. K. Leibovich and T. Mehen, "Resumming the colour-octet contribution to e+e~ J/фХ." Phys. Rev. D68, 094011 (2003).

87. W. Braunschweig et al. (DASP Collaboration), "Radiative decays of the J ftp and evidence for a new heavy resonance." Phys. Lett. B67, 243 (1977).

88. M. A. Shifman, A I. Vainshtein, M. B. Voloshin, V. I. Zakharov, "rjcpuzzle in quantum chromodynamics." Phys. Lett. B77, 80 (1978).

89. R. Partridge et al. (Crystall Ball Collaboration), "Observation of an r\c candidtae state with mass 2978 ±9 Me V." Phys. Rev. Lett. 45, 1150 (1980).

90. C. Edwards et al. (Crystall Ball Collaboration), "Observation of and rjc(2S) candidate state with mass 3592 ± 5MeV/c2." Phys. Rev. Lett. 48 70, (1982).

91. S. K. Choi et al. (Belle Collaboration), "Observation of the r]c(2S) in exclusive В -н> KK°sK~ir+ decays.", Phys. Rev. Lett. 89, 102001 (2002).

92. D. M. Asner et al. (CLEO Collaboration), Phys. Rev. Lett. 92, 142001 (2004).

93. B. Aubert et al. (BaBar Collaboration), Phys. Rev. Lett. 92, 142002 (2004).

94. M. Okamoto et al. (CP-PACS Collaboration), "Charmonium spectrum from quenched anisotropic lattice QCD." Phys. Rev. D65, 094508 (2002).

95. S. Choe et al. (QCD-TARO Collaboration), "Quenched charmonium spectrum." JHEP 0308, 022 (2003).

96. P. Chen, "Heavy quarks on anisotropic lattices: The charmonium spectrum." Phys. Rev. D64, 034509 (2001).

97. X. Liao and T. Manke, "Excited charmonium spectrum from anisotropic lattices." hep-lat/0210030.

98. C. J. Morningstar and M. J. Peardon, "The glueball spectrum from an anisotropic lattice study." Phys. Rev. D60, 034509 (1999).

99. B. Lucini and M. Teper, "SU(N) gauge theories in four dimensions: exploring the approach to N = oo." JHEP 0106, 050 (2001).

100. G. S. Bali et al. (UKQCD Collaboration), "A Comprehensive lattice study of SU(3) glueballs." Phys. Lett. B309, 378 (1993).

101. P. Chen, X. Liao and T. Manke, "Relativistic quarkonia from anisotropic lattices.", Nucl. Phys. B (Proc. Suppl. 94), 342 (2001).

102. T. Barnes and S. Godfrey, "Charmonium options for the X(3872)." Phys. Rev. D69, 054008 (2004).

103. E. J. Eichten, K. Lane and C. Quigg, "Charmonium levels near threshold and the narrow state X(3872) tt+tt" J/ip." Phys. Rev. D69, 094019 (2004).

104. S. Uehara, itet al. Belle Collaboration], "Observation of a x'C2 candidate in 77 —DD production at Belle," Phys. Rev. Lett. 96, 082003 (2006).

105. J. L. Rosner et al. (CLEO Collaboration), "Observation of h/c ((l)P(l)) state of charmonium." Phys. Rev. Lett. 95, 102003 (2005).

106. S. Godfrey and N. Isgur, "Mesons in a relativized quark model with chromodynamics." Phys. Rev. D32, 189 (1985).

107. E. J. Eichten and C. Quigg, "Mesons with beauty and charm: Spectroscopy." Phys. Rev. D49, 5845 (1994).

108. L. P. Fulcher, "Perturbative QCD, a universal QCD scale, long range spin orbit potential, and the properties of heavy quarkonia." Phys. Rev. D44, 2079 (1991).

109. D. Ebert, R. N. Faustov and V. O. Galkin, "Properties of heavy quarkonia and Bc mesons in the relativistic quark model." Phys. Rev. D67, 014027 (2003).

110. S. N. Gupta and J. M. Johnson, "Bc spectroscopy in a quantum-chromodynamic potential model." Phys. Rev. D53, 312 (1996).

111. J. Zeng, J. W. Van Orden and W. Roberts, "Heavy mesons in a relativistic model." Phys. Rev. D52, 5229 (1995).

112. S. K. Choi et al. (Belle Collaboration), "Observation of a new narroiv charmonium state in exclusive ->■ Kpmn+iv- 3/ip decays." Phys. Rev. Lett. 91, 262001 (2003).

113. K. Abe et al. (Belle Collaboration), "Observation of B+ -c ^(3770)^." Phys. Rev. Lett. 93, 051803 (2004).

114. J. Z. Bai et al. (BES Collaboration), "Evidence of ?/>(3770) non-(DD) decay, to J/tppi+pr." Phys. Lett. B605, 63 (2005).

115. D. Acosta et al. (CDF Collaboration]), "Observation of the narrow state X(3872) — 7T+7T-J/tp in pp collisions at y/s = 1.96 TeV." Phys. Rev. Lett. 93, 072001 (2004).

116. V. M. Abazov et al. (DO Collaboration), "Observation and properties of the X(3872) decaying to J/i/jir+ir~ in n pp collisions at y/s = 1.96 TeV." Phys. Rev. Lett. 93, 162002 (2004).

117. B. Aubert et al. (BABAR Collaboration), "Study of the B~ -> decay and measurement of the B~ —> X(3872)K~ branching fraction." Phys. Rev. D71, 071103 (2005).

118. S. L. Olsen et al. (Belle Collaboration), "Search for a charmonium assignment for the X(3872)." hep-ex/0407033.

119. M. B. Voloshin, "Interference and binding effects in decays of possible molecular component of X(3872)." Phys. Lett. B579, 316 (2004).

120. S. Pakvasa and M. Suzuki, "On the hidden charm state at 3872MeV." Phys. Lett. B579, 67 (2004).

121. N. A. Tornqvist, "Isospin breaking of the narrow charmonium state of Belle at 3872 Me V as a deuson," Phys. Lett. B590, 209 (2004).

122. F. E. Close and P. R. Page, "The D*°D° threshold resonance." Phys. Lett. B578, 119 (2004).

123. E. S. Swanson, "Diagnostic decays of the X(3872)." Phys. Lett. B598, 197 (2004).

124. K. Abe et al. Belle Collaboration], "Observation of a near-threshold omega J/psi mass enhancement in exclusive B —> KuJ/ip decays." Phys. Rev. Lett. 94, 182002 (2005).

125. F. E. Close, "New metastable charmonium and the ip anomaly at CDF." Phys. Lett. B342, 369 (1995).

126. F. E. Close and P. R. Page, "Gluonic charmonium resonances at BaBar and Belle?" Phys. Lett. B628,215 (2005).

127. B. Aubert et al. (BABAR Collaboration), "Observation of a broad structure in the ■K+7v-J/if> mass spectrum around 4.26 GeV/c2." Phys. Rev. Lett. 95, 142001 (2005).

128. Q. He et al. (CLEO Collaboration), " Confirmation of the Y(4260) resonance production in ISR." Phys. Rev. D74, 091104 (2006).

129. T. E. Coan et al. (CLEO Collaboration), "Charmonium decays ofY(4260), ^(4160) and -0(4040)." Phys. Rev. Lett. 96, 162003 (2006).

130. K. Abe et al. (Belle Collaboration), " Study of the Y(4260) resonance in e+e~ collisions with initial state radiation at Belle." hep-ex/0612006.

131. B. Aubert et al. (BABAR Collaboration), "Study of the exclusive initial-state radiation production of the DD system." hep-ex/0607083.

132. G. Pakhlova et al. (Belle Collaboration), " Measurement of the near-threshold e+e~ —> ]j{*)]j* cross section using initial state radiation."Phys. Rev. Lett. 98, 092001 (2007).

133. S. L. Zhu, "The possible interpretations of Y(4260)."Phys. Lett. B625, 212 (2005).

134. E. Kou and О. Репе, "Suppressed decay into open charm for the F(4260) being an hybrid." Phys. Lett. B631, 164 (2005).

135. A. Abashian et al. (Belle Collaboration), "KEK, Tsukuba Progress Report 2000: The Belle detector.", Nucl. Instr. and Meth. A 479, 117 (2002).

136. Z.Natkaniec et al. "Status of the Belle silicon vertex detector.", Nucl. Instr. and Meth. A 560, 1 (2006).

137. S. Kurokawa and E. Kikutani, "Overview of the KEKB accelerators." Nucl. Instrum. Meth., A499, 1 (2003);и другие статьи, включенные в этот выпуск журнала.

138. Н. Hirano et al., "A high resolution cylindrical drift chamber for the KEKB factory.", Nucl. Instr. and Meth. A455, 294 (2000).

139. T. Sumiyoshi et al., "Silica aerogel Cherenkov counter for the KEKB factory experiment.", Nucl. Instr. and Meth. A433, 385 (1999).

140. I. Adachi et al, "Study of a threshold Cherenkov counter based on silica aerogels with low refractive indices.", Nucl. Instr. and Meth. A355, 390 (1995).

141. S. K. Sahu et al., "Measurement of radiation damage on silica aerogel Cherenkov radiator.", Nucl. Instr. and Meth. A382, 441 (1996).

142. K. Abe et al., KEK progress report 96-1 (1996).

143. A. Abashian et al., "The KL/p, detector subsystem for the BELLE experiment at the KEKB factory.", Nucl. Instr. and Meth. A449, 112 (2000).

144. R. Brun et al., CERN-DD-78-2-REV.

145. Генератор qq был разработан коллаборацией CLEO. Информацию можно найти на сайте: http://www.lns.cornell.edu/public/CLEO/soft/QC).

146. К. Abe et al. (Belle Collaboration), "Observation of large CP violation in the neutral В meson system." Phys. Rev. Lett. 87, 091802 (2001).

147. D. E. Groom et al. (Particle Data Group) "Review of particle Physics. " Eur. Phys. J. C15, 1 (2000).

148. E. Kuraev and S. Fadin, "On radiative corrections to e+e~ single photon annihilation at high-energy." Sov. J. Nucl. Phys. 41, 466 (1985).

149. W. Buchmuller and S.-H.H. Tye, Phys. Rev. D24, 132 (1981).

150. S. Godfrey and N. Isgur, Phys. Rev. D32, 189 (1985).

151. T. Sjôstrand, "High-energy physics event generation with PYTHIA 5.7 and JETSET 7.4 .", Comput. Phys. Commun. 82, 74 (1994);

152. W. M. Yao et al. (Particle Data Group) "Review of particle Physics." J. Phys. G33, 1 (2006).

153. E. Braaten and J. Lee, "Exclusive double-charmonium production in e+e~~ annihilation. " Phys. Rev. D67, 054007 (2003).

154. K. Hagiwara, E. Kou and C.-F. Qiao, "Exclusive J/ty productions at e+e~ colliders." Phys. Lett. B570, 39 (2003).

155. K. Y. Liu, Z. G. He, and K. T. Chao, "Problems of double charm production in e+e~ annihilation at y/s = 10.6 GeV."Phys. Lett. B557, 45 (2003).

156. G. T. Bodwin, J. Lee and E. Braaten, "Exclusive double charmonium production from e+e~ annihilation into two virtual photons.", Phys. Rev. D67, 054023 (2003),

157. G. T. Bodwin, J. Lee and E. Braaten, "e+e~ annihilation into J/ip-f-J/ip.", Phys. Rev. Lett. 90, 162001 (2003).

158. A. V. Luchinsky, "On double 1 charmonium production through two photon e+e~ annihilation at y/s = 10.6 GeV." hep-ph/0301190.

159. G. T. Bodwin, J. Lee and E. Braaten, "Erratum: Exclusive double charmonium production from e+e~annihilation into two virtual photons.", Phys. Rev. D72, 099904 (2005).

160. S. J. Brodsky, A. S. Goldhaber and J. Lee, "Hunting for glueballs in electron positron annihilation." Phys. Rev. Lett. 91, 112001 (2003).

161. S. Dulat, K. Hagiwara and Z. H. Lin, "Scalar charmonium and glueball mixing in e+e" J/ipX." Phys. Lett. B594 118 (2004).

162. G. Rodrigo, H. Czyz and J. H. Kuhn, "Radiative return at NLO: The Phokhara Monte Carlo generator." hep-ph/0205097.

163. S. Eidelman et al. (Particle Data Group), "Review of particle Physics." Phys. Lett. B592, 1 (2004).

164. K. Abe et al. (Belle Collaboration), BELLE-CONF-O331, contributed paper to International Europhysics Conference on High Energy Physics (EPS 2003), Aachen, Germany, 2003.

165. P. Cho and A. K. Leibovich, Phys. Rev. D53, 150 (1996); D53, 6203 (1996). S. Baek, P. Ko, J. Lee, and H. S. Song, J. Kor. Phys. Soc. 33, 97 (1998).

166. F. Yuan, C.-F. Qiao, and K.-T. Chao, Phys. Rev. D56, 321 (1997).

167. B. Aubert et al. (BaBar Collaboration), "Measurement of double charmonium production in e+e~ annihilations at yfs « 10.6 GeV.", Phys. Rev. D72, 031101 (2005).

168. Y. J. Zhang, Y. J. Gao and K. T. Chao, "Next-to-leading order QCD correction to e+e~ Jl^r\c aty/s = 10.6 GeV." Phys. Rev. Lett. 96, 092001 (2006).

169. J. P. Ma and Z. G. Si, "Predictions for e+e~ —> J/ipVc with light-cone wave-functions." Phys. Rev. D70, 074007 (2004).

170. A. E. Bondar and V. L. Chernyak, "Is the BELLE result for the cross section a(e+e~ J/ipVc) a real difficulty for QCD?" Phys. Lett. B612, 215 (2005).

171. V. L. Chernyak and A. R. Zhitnitsky, "Asymptotic behaviour of exclusive processes in QCD." Phys. Rep. 112, 173 (1984).

172. V. V. Braguta, A. K. Likhoded, A. V. Luchinsky, " The processes e+e~ —> J/ipXco, ^(25)хсо at y/s = 10.6 GeV in the framework of light cone formalism." Phys. Lett. B635, 299 (2006).

173. S. Baek, P. Ko, J. Lee, and H. S. Song, "Colour-octet heavy quarkonium productions in Z° decays at LEP." Phys. Lett. B389, 609 (1996).

174. K. Y. Liu, Z. G. He and К. T. Chao, "Inclusive charmonium production via double cc in e+e~ annihilation. " Phys. Rev. D69, 094027 (2004).

175. A. B. Kaidalov, "J/ip cc production in e+e~ and hadronic interactions." JETP Lett. 77, 349 (2003); Письма ЖЭТФ 77, 417 (2003).

176. E. J. Eichten, K. Lane and C. Quigg, "New states above charm threshold." Phys. Rev. D73, 014014 (2006),

177. Erratum-ibid. D73, 079903 (2006).

178. V. V. Braguta, A. K. Likhoded, A. V. Luchinsky, " The process e+e" -> J/^X(3940) at y/s = 10.6 GeV in the framework of light cone formalism." Phys. Rev. D74, 094004 (2006).1. Список иллюстраций

179. Дифференциальные сечения рождения J/ф и ф(2Э) как функции рт. 24

180. Поляризационный параметр a для прямых а) J/ф и Ь) '0(25) в зависимости от рт- Затененные области показывают диапазон предсказаний НРКХД 50, 52,53. 27

181. Сечение рождения •0(25) вперед (хр > Oj в pN (слева) и ttN столкновениях (справа). Кривыми показаны: предсказания цвето-синглетной моделипунктирные кривые), предсказания НРКХД для рождения прямых J/ф с Mi>(2S) = 5 2 х 10з ГэВз (сшюшпые KpHBbie) 57. 28

182. Дифференциальные сечения (1,о¡¿С)2 (сверху) и (1а/г1р^ (внизу) и отношение экспериментальных значений к расчетам в рамках НРКХД 69. Цвето-синглетная составляющая (светлая полоса); цвето-синглетная + цвето-октетнаятемная полоса). 32

183. Дифференциальное сечение 77 —J/ф+Х в зависимости отpj, в эксперименте DELPHI. 33

184. Спектр масс t+i~ комбинаций выше порога рождения из В-мезонов: а) данные, набранные при энергии рождения T(4S) -резонанса, Ъ) ниже порога рождения Y(45)-резонанса и при энергии рождения Т(55)-резонанса. 35

185. Диаграммы рождения J/ф в е+е~ аннигиляции: a) е+е" —» J/'ф + g g , b) e+e~^J/f + g, с) e+e~ —> J/ф + (cc). 36

186. Спектр состояний чармония и экзотических состояний (глюболов и гибридов), рассчитанный на решетках. 42

187. Зависимость числа событий в данных эксперимента Belle от а) массы В-кандидата (Мьс = ^Щ)еахп ~ Рв)> Ю массы J/ф-комбинации и с) разницы энергий В-кандидата и энергии пучка в СЦМ (ДЕ = Ев — -Еьеат) ■ Результаты подгонки показаны сплошными кривыми. 45

188. Спектр масс J/фи) в распадах В —> KJ/'фш. Результаты подгонки показаны сплошными кривыми в предположении: а) распада по фазовому объему; Ь) существования резонанса на пороге. 47

189. Спектр масс 1/фп+тт~ комбинаций в е+е~ аннигиляции с испусканием радиационного фотона в начальном состоянии. Сплошная кривая показывает результат подгонки. 48

190. Схема ускорителя КЕКВ и инжекторной системы. 52

191. Схема области взаимодействия ускорителя КЕКВ. 53

192. Схематический вид детектора Belle. 56

193. Ионизационные потери заряженных частиц в газе дрейфовой камеры в зависимости от импульса для различных типов частиц. 58

194. Срез внутренней части детектора Belle, демонстрирующий расположение аэро-гельных счетчиков и времяпролетной системы. 60

195. Разрешение TOF по времени пролета частиц в зависимости от z координаты пересечения трека со счетчиком. 61

196. Разрешение TOF по времени пролета частиц, усредненное по всем времяпро-летным счетчикам, в зависимости от типа адрона. 62

197. Эффективность тг±/К± идентификации, выраженная в единицах стандартных отклонений по измеренному времени пролета в зависимости от импульса трека. 63

198. Идентификация частиц в детекторе Belle с использованием различных детекторных систем в зависимости от импульса. Контрастность диаграммы соответствует более надежной степени идентификации. 69

199. Эффективность идентификации мезонов и вероятность неправильной идентификации 7г —> в зависимости от импульса частицы, определенныена реальных данных при помощи распадов D*+ —> D°tt+, D° —> К~тг+. . 70

200. Логическая схема триггерной системы детектора Belle. 72

201. Зависимость эффективности требования iVcll > 4 от массы отдачи к J/ф. . . 81

202. Диаграммы процесса е+е- —► 3/ф?.с: а) без радиационной поправки, Ъ) с радиационной поправкой в первом порядке теории возмущений. 84

203. Монте Карло. Спектр масс отдачи к восстановленным кандидатам 3/ф в процессе е+е~ —> 3/ф г/с (лзн,)- Затененная область соответствует событиям с радиационным фотоном с энергией больше 10 МэВ, испущенным до е+е~ аннигиляции. 84

204. Диаграммы процесса е+е~ —> 3/ф 3ф при двухфотонной аннигиляции. . 91

205. Спектр масс отдачи к 3/ф в интервалах по а) косинусу угла вылета 3/ф в СЦМ, Ъ) косинусу угла поляризации 3/ф. Результаты подгонки в каждом интервале показаны сплошной кривой. 99

206. Зависимость эффективности восстановления J/ф от косинуса угла вылета J/ф в СЦМ (слева) и угла поляризации J/ф (справа) для процессов е+е~

207. J/ф г.с (верхний ряд) ие+е- —> J/фХсО (нижний ряд). 100

208. Спектр Мгес(3/ф О) для событий моделирования е+е~ —>• 3/фХ(3940) —> БВ (открытая гистограмма) и е+е~ —> 3/фХ(3940) —» (заштрихованная гистограмма). 126

209. Спектр масс отдачи к восстановленным кандидатам 3¡ф в эксперименте ВАВАЯ. Подгонка, показанная сплошной линией, выполнена в предположении вклада трех состояний чармония: г)с, ХсО и ~г}с{23). 137

210. Форма волновой функции для V2 = 1 (легкие кварки), V2 = 0.3 (чармоний) и

211. V2 = 0.08 (боттомоний). 140

212. Зависимость рассчитанной ширины г)с(ЗБ) от ее массы 175. 143