Высокочастотные свойства ортоферрита эрбия в окрестности низкотемпературного фазового перехода тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.07, кандидат наук Сдвижков, Михаил Алексеевич

• Сдвижков, Михаил Алексеевич
• кандидат наук
• 1986

Оглавление диссертации кандидат наук Сдвижков, Михаил Алексеевич

СОДЕРЖАНИЕ

стр.

ЕВВДЕШЕ

Глава I. МАГНИТНЫЕ И РЕЗОНАНСНЫЕ СВОЙСТВА РЕДКОЗЕМЕЛЬНЫХ

ОРТОФЕРРИТОВ

1.1. Магнитные свойства ортоферрита эрбия,

1*2* Резонансные свойства редкоземельных ортоферритов

Глава 2* МЕТОДИКА ЭКСПЕРИМЕНТА

Глава 3. МАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС В ОКРЕСТНОСТИ НИЗКОТЕМПЕРАТУРНОГО ФАЗОВОГО ПЕРЕХОДА В ЕгЕе03

3.1« Прщюда мягкой моды магнитного резонанса при низкотемпературном фазовом переходе в ЕгГеОз

3.2» Магнитный резонанс в ЕгГе О3 при индуциро-ф ванных фазовых переходах

3.3. Магнитный резонанс в промежуточном состоянии

ортоферрита эрбия

Глава 4. ДИЭЛЕКТРШЕСКИЙ РЕЗОНАНС В ОКРЕСТНОСТИ НИЗКОТЕМПЕРАТУРНОГО ФАЗОВОГО ПЕРЕХОДА В ЕгГе 03

4.1. Высокочастотное поглощение в ЕгГе03 при

4.2. Диэлектрический резонанс в ЕгГе03

4.3. Высокочастотная восприимчивость при метамагнит*»

ном фазовом переходе в ЕгЕеО^

4.4. Использование возбуждения диэлектрического резонанса для построения фазовых диаграмм

Глава 5. МА1ЖГ0ДИНАМШЕСКИЙ РЕЗОНАНС В ОКРЕСТНОСТИ НИЗКО»

ТЕМПЕРАТУРНОГО ФлЗОВОГО ПЕРЕХОДА В ЕгЕё 03

> ЗАКЛЮЧЕНИЕ

ЛИТЕРАТУРА

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Высокочастотные свойства ортоферрита эрбия в окрестности низкотемпературного фазового перехода»

ВВЕДЕНИЕ

Исследования высокочастотных свойств магнитных материалов представляют значительный научно-практический интерес. С одной стороны, он обусловлен возможностью получения качественной и количественной информации об основных взаимодействиях в магни-тоупорядоченных кристаллах. С другой стороны, эти исследования позволяют установить связь структурных и статических свойств магнетиков с их динамическими характеристиками и, тем самым, целенаправленно подходить к выбору материалов для электроники сверхвысоких частот (СВЧ). Применение магнитных материалов в СВЧ-технике основано на использовании явления ферро- или антиферромагнитного резонанса [г]. В сантиметровом диапазоне длин волн используются ферриты со структурой граната или шпинели, в миллиметровом - гексаферриты [2]. В связи с успешным освоением субмиллиметрового и дальнего инфракрасного диапазона все большее внимание исследователей и разработчиков привлекают антиферромагнетики, наиболее перспективными из которых являются редкоземельные ортоферриты [з]. Обсуждаются возможности использования антиферромагнетиков и в длинноволновом диапазоне СШ [4,5]. Отметим, что решение проблемы миниатюризации приборов СВЧ-диапазона связано с развитием твердотельной С№-электроники, элементную базу которой составляют полупроводниковые и магнитные материалы.

В настоящей работе проведены исследования магнитного, диэлектрического и магнитодинамического резонансов, а также высокочастотной магнитной восприимчивости ортоферрита эрбия £гРе03 . Это один из представителей семейства редкоземельных ортоферритов - многоподрешеточных магнитодиэлектриков, характеризующихся своеобразными магнитными свойствами [б]. На-

ибольшее внимание в ортоферритах привлекают ориентационные фазовые переходы ^или переходы- типа спиновая переориентация). Они относятся к магнитным фазовым переходам типа "порядок-порядок", при которых происходит изменение направления легкого намагничивания под воздействием магнитного поля или изменения температуры [7]. Изучение переходов этого типа важно для развития теории магнетизма и фазовых переходов и имеет прикладное значение, связанное с поиском возможностей технического использования свойств, проявляющихся при фазовых переходах [в]. Спиновые переориентации наблюдаются во многих магнетиках, но именно редкоземельные ортоферрита стали объектами комплексного изучения магнитных, упругих, резонансных и других свойств, связанных с ориентационными фазовыми переходами [7,8].

Наконец, с точки зрения теории высокочастотных свойств магнетиков, безусловный интерес представляют исследования ортоферритов с магнитными редкоземельными ионами ^и в частности, ЕгГеО3 ) как кристаллов с двумя магнитными подсистемами, чей магнетизм обусловлен ионами с существенно различными магнитными свойствами.

Цель данной работы - исследовать высокочастотные свойства ортоферрита эрбия в СШ-диапазоне в окрестности низкотемпературного фазового перехода.

Диссертация состоит из пяти глав. В первой главе описаны магнитные свойства ортоферрита эрбия и приведен обзор резонансных исследований ортоферритов. Во второй главе кратко описана экспериментальная установка, методика исследований и образцы, использованные в работе. В последующих главах рассмотрены результаты оригинальных исследований.

Третья глава посвящена изучению магнитного резонанса. Рассмотрен вопрос о природе мягкой моды при низкотемпературном

фазовом переходе; изучены основные особенности магнитного резонанса при индуцированных фазовых переходах второго рода и в промежуточном состоянии, В четвертой главе исследованы особенности диэлектрического резонанса и высокочастотной восприимчивости в ЕгЕе 03 . В пятой главе изучен магнитодинамический резонанс в Ег Ее О 3 , возникающий при взаимодействии мод магнитного и диэлектрического резонанса.

На защиту выносятся следующие основные результаты и положения, полученные впервые:

1) показано, что при низкотемпературном фазовом переходе в ЕгЕе03 происходит размягчение моды магнитного резонанса, связанной с колебаниями магнитных моментов редкоземельных ионов;

2) показано, что в промежуточном состоянии в Ег-Ге 0$ происходит независимое возбуждение магнитного резонанса в доменах сосуществующих фаз;

3) обнаружено явление размягчения частот диэлектрического резонанса при фазовых переходах в ЕгГе Оъ ;

4) обнаружено существенное различие между соотношениями статической и высокочастотной магнитных вооприимчивоотей в окрестности фазового перехода второго рода и в промежуточном состоянии;

5) обнаружены и исследованы особенности магнитодинамическо-го резонанса, проявляющиеся в окрестности фазовых переходов в

ЕгЕе03 ;

6; новые методические результаты:

а/ для доказательства независимости частот магнитного резонанса в промежуточном состоянии от внешнего поля использован метод сканирования температуры;

б/ показана возможность использования метода диэлектрического резонанса для построения фазовых диаграмм. Этот метод применен к Ег Ее О^ ,

Глава I. МАГНИТНЫЕ И РЕЗОНАНСНЫЕ СВОЙСТВА РЕДКОЗЕМЕЛЬНЫХ ОРТОФЕРРИТОВ

1.1. Магнитные свойства ортоферрита эрбия

Редкоземельные ортоферриты описываются общей формулой ИГеОь , где К - трехвалентный ион иттрия или редкоземельный (РЗ) ион. РЗ ортоферриты кристаллизуются в орторомби-чески искаженную структуру минерала перовскита Са с четырьмя молекулами в элементарной ячейке и описываются ром-биче окой пространственной группой — РЬ ьт [ 9 ]. Ор-торомбические искажения в ортоферритах возникают вследствие малости ионных радиусов РЗ ионов по сравнению с ионами Со2^ и приводят к смещениям ионов и с позиций, соответ-

ствующих кубической решетке. Элементарная ячейка ортоферрита показана на рис.1.1.

г

Косвенный обмен между ионами Ае через анионы кислорода приводит к антиферромагнитному упорядочению спинов [ю],

а наблюдаемая неколлинеарность магнитных моментов железных под-решеток обусловлена антисимметричным обменом [ю,п]. Температура упорядочения магнитной подсистемы железа зависит от атомного номера РЗ иона и изменяется от 740 К в ЬаГеО^ до 620 К в ЬиРеО^ [п] * Редкоземельные ионы за исключением диамагнитных ионов , Ь и3*ш. У^4' образуют вторую магнитную подсиаг ему. При гелиевых температурах в ортоферритах

Сс/Ге03 ,ТЬГе03, 2)уГе03 , НоГе03 „ ЕгР&Оь

за счет и Я- Г€ взаимодействий происходит магнитное

упорядочение РЗ ионов [б]. Низкие температуры упорядочения обусловлены малой величиной этих взаимодействий. Эффективное поле, действующее на РЗ ион со стороны ионов и , составля-

ет величину порядка нескольких килоэрстед [3,7]. Поэтому в широком интервале температур (при 10 К) РЗ ионы ведут

себя как парамагнитные, находящиеся в эффективном поле, созданном железными подрешетками.

Для характеристики магнитных структур в ортоферритах доста-

г—

точно использовать 4 магнитные подрешетки ионов г в (с магнитными моментами С =1-4) и[4]подрешетки ионов /2, (6 =5-8) [12] • Для анализа и описания возможных магнитных конфигураций используют линейные комбинации магнитных моментов подрешеток, нормированные на магнитные моменты ионов

+ (1.1)

(1-2)

СЛ/о №

«х-«

Введенные таким образом безразмерные векторы образуют базис неприводимых представлений группы железной подсистемы, Аналогичным образом определяются базисные векторы ред—> —> . —> —

коземельной подсистемы

(1.5)

и т.д. В каждой строке табл.1.1 выписаны все компоненты векторов,

Рис.1.1. Элементарная ячейка РЗ ортоферрита [э]. Указаны направления кристаллографических осей и нумерация магнитных ионов

Таблица 1Д

Магнитные конфигурации, неприводимые относительно группы симметрии -Й,, [7]

магнитная группа и неприводимое представление компоненты базисных в екторов

Ре3*-иоми мы

т т т Н! Ах. Су, Сг с*

т га гп Г2 Гх. Су, С2 Гк С"

Г, Сх,Гу. С* Г* • Г у

П] т т Г, С*. Ау, Гг г" Гг

Ш Ш Ш Г5 Г* А* \»х » ну

т т гп г6 А"

т т т гТ с:

т т т г8 Л;, С?

Уч

преобразующихся одинаковым образом при всех операциях симметрии, соответствующих данной магнитной группе. Следовательно, компоненты только этих векторов могут одновременно сосуществовать в кристалле для данной магнитной группы. Магнитные структуры, конфигурации которых соответствуют неприводимым представлениям, обозначаются соответственно /7~ •

В ортоферритах реализуются три конфигурации: Г^ , соответствующие неприводимым представлениям (рис.1.2), причем конфигурации Г^ и Г^ характеризуются наличием слабоферромагнитного момента. Кроме этого возможны конфигурации, отвечающие приводимым представлениям: //2 » /¿V » У/2 V и т.д., где индексы указывают на неприводимые компоненты [13]. Малые (порядка 10 мрад) углы отклонения спинов

ОТ

легкой оси означают, что <£» Р С, » причем величины Р , ¿Г и </?

оказываются одного порядка [14]. Однако при анализе свойств ортоферритов обычно используют двухподрешеточную модель: в одну подрешетку объединяются

Л/у и Мз %

а в другую Мг и , при этом пренебрегают величинами С и «/^ • За счет дипольных и обменных взаимодействий между ионами

/-> 3 + Г 3 +

/< и гв происходит поляризация РЗ ионов. В зависимости от знака Р~Ге взаимодействия наведенный РЗ момент может быть направлен параллельно или антипараллельно слабоферромагнитному моменту, обусловленному скосом железных подрешеток. Приведенное на рис.1.2 направление наведенных моментов парамагнитных РЗ ионов соответствует случаю антиферромагнитного /£- Ре взаимодействия, когда

. Поляризационный вклад в энергию кристалла, обусловленный взаимэдействием, возрастает

с понижением температуры по мере увеличения восприимчивости РЗ ионов* Этот вклад становится существенным уже при температурах порядка комнатной. Магнитная подсистема железа при этих

Рис.1.2, Магнитные конфигурации // , и /4 в РЗ ортоферритах. Направления магнитных моментов РЗ ионов ( С = 5 - 8) соответствуют антиферромагнитному Я-Ге взаимодействию

Рис.1.3. Температурная зависимость критических полей в ЕгГеОз при Нас' ( о ) И НИа' ( • ) в районе высокотемпературной СП [15]

температурах намагничена практически до насыщения и не дает температурно зависящего вклада в энергию кристалла. Поэтому /?-/-£ взаимодействие определяет дополнительный вклад не только в величину результирующего магнитного момента, но и в энергию анизотропии, что приводит к появлению фазовых переходов (ФП) типа спиновая переориентация (СП),

Непосредственно ниже температуры 7д/у во всех ортоферритах реализуется структура Г^ . С понижением температуры в ортофер-рите диспрозия происходит СП Г^ — Г^ , а в ортоферритах

А/с/ . . ТЬ , Но , Ег ,Тю яУ6 - сп Г2- П,

[?]. СП Гг- Гг, происходит как ФП первого рода, а СП

_ р - непрерывно: при понижении температуры до Т= Ти осуществляется ФП второго рода Г^ — » затем при 7"- /

- ФП второго рода ~ • Таким образом, СП /? — 'П,

реализуется через два ФП второго рода при и

В интервале температур происходит непрерывное изме-

нение нацравления легкой оси. Вследствие этого за счет когерен-

г~ 3 +

тного вращения спинов г В от оси ОС к оои С изменяется направление вектора антиферромагнетизма ( (^х "^^г )

и результирующего магнитного момента ( ^у ).

СП Г2- Г+ характеризуется аномалиями ряда физических параметров: теплоемкости, упругих модулей, восприимчивости [7]. Процесс СП сопровождается изменением структуры энергетических уровней РЗ ионов» Кристаллическое поле расщепляет каждый ^ -»чультишгет РЗ иона на группу уровней. В случае ионов с четным числом 4 -электронов каждый терм расщепляется на (+ + I) синглетных уровня. Часть синглетов может оказаться близко расположенными друг к другу, образуя случайный дублет или квазидублет. В случае крамерсовых ионов, т.е. ионов с нечетным числом 4 -электронов, мультиплет расщепляется на (2^+ 1)/2

дублетных уровня. За счет молекулярного поля, создаваемого ионами г е. , происходит зеемановское расщепление крамер-совых дублетов на величину А [7]. Изменение структуры энергетических уровней РЗ ионов при СП заключается в изменении величины расщепления дублета (или расстояния между подуровнями квазидублета) и чти) смещения центра тяжести дублета (квазидублета) [б,7]. Добавим, что ФП типа СП, сопровождающийся дополнительным расщеплением дублета (кваащублета) РЗ иона, является магнитным аналогом кооперативного эффекта Яна-Теллера [7,17].

Рассмотрев основные свойства РЗ ортоферритов, перейдем к более подробной характеристике объекта исследований диссертационной работы - ортоферрита эрбия. При этом особое внимание будет уделено описанию его магнитных свойств при гелиевых температурах.

Антиферромагнитное упорядочение спинов ионов в

Г: г Гг 03 происходит при Г = = 640 К [и]. В интерва-

ле температур ~ 90 К и Ги ~ 100 К происходит СП [15] • СП может быть индуцирована магнитным полем. При Г < Ти поле НИ С вызывает СП - Гу , а при поле

/-///ос индуцирует СП /7у — [15]. Соответствующие зависимости пороговых полей показаны на рис.1.3.

Ион является крамерсовым ионом. В фазе Г^ основной

крамерсов дублет практически не расщеплен с А < I см""*) [1б] •

При СП - Гу расщепление основного дублета увеличивается

-Т п

до - 3,17 см А в фазе , при этом центр тяжести дублета смещается вниз [б,7]. Из-за антиферромагнитного характера взаимодействия в Ег/-е 03 при понижении температуры до ~ 45 К наблюдается явление компенсации магнитного момента [15,18].

Характерной особенностью ортоферрита эрбия является то, что кроме СП !~2 ~ Гу при гелиевых температурах в нем наблюдается еще одна СП Е}г ~ * Одновременно с переориентацией спинов Ре в плоскости Ьс {С 2. С гу ) происходит антиферромагнитное упорядочение эрбиевой подсистемы по моде С^ . Экспериментально установлено, что спонтанный переход между фазами 2 и является ФП второго рода. Это следует из многочисленных экспериментов по дифракции нейтронов [19,20], ядерному магнитному резонансу (ЯМР; [21,22], оптических [16] и магнитных [15,22] измерений. Температуру этого ФП, которая является

Г 24-

точкой начала СП ионов /-е и начала магнитного упорядочения ионов Ег3*', обозначим . По данным разных авторов, ве-

личина Т„2 изменяется в диапазоне 3,95 - 4,3 К. Этот разброс, вероятно, связан о качеством кристаллов - наличием в них примесей и механических дефектов. Так, например, замена 2% ионов Ее2* на ионы чУ^^приводит к понижению Т/у^ до 2,3 К [23].

Для отличия от СП Гу , происходящей в Ег Ее при Т ~ ЮО К, рассматриваемый ФП в дальнейшем будем называть низкотемпературным. Его особенностью является то, что он одновременно является переходом типа "порядок-порядок" (СП в подсистеме Ее ) и типа "беопорядок-порядок" (магнитное упорядочение в РЗ подсистеме). В этом отношении ЕгГе 0$ является единственным среди ортоферритов. Возникающие при ФП П? ~~

г-

конфигурации магнитных моментов РЗ ионов и спинов ионов г € являются совместимыми спиновыми конфигурациями. Это означает, что спонтанный ФП — /¡г может быть обусловлен как так и & - Ре. взаимодействием. В других ортоферритах магнитные моменты РЗ ионов упорядочиваются в конфигурацию, несовмес-

у—, £ ^г

тимую ни с одной из возможных конфигураций спинов е . Например, в Ру Ге О а, при Т„ магнитная структура £>у

есть /5- , а структура Ре - Г, [13]. В этом случае причиной упорядочения РЗ ионов является взаимодействие.

Теоретическое рассмотрение низкотемпературного ФП в ВгГе03 было проведено в [24,25], а вопрос о природе перехода был решен на основании экспериментальных данных в работе [25]: основной причиной низкотемпературного ФП в ЬгГе О3 является взаимодействие между РЗ ионами.

При ФП ~ обнаружено дополнительное расщепление основного крамерсова дублета [1б] у.см. рис.1.4а). Изменение величины расщепления А при /д^ описывается следующим выражением [24]:

А

= и

а.е>

аГО) 2 Т

Здесь Л (О) - расщепление дублета при г = 0. Изменение струк-

Г 3 +

туры энергетических уровней иона с г обусловливает изменение магнитной структуры £г Ге Отклонение спинов Ее3* в плоскости кс от оон с характеризуется углом & или величиной Су-Схтб , а степень антиферромагнитного упорядочения РЗ ионов - вектором антиферромагнетизма С^ . Согласно [24],

С*- Су ~ Ул2 - А о' Ч-7)

где А0 - расщепление основного дублета в фазе /г. Расчетные зависимости величин А , ^ - ^^ & и проекции магнитного момента иона на ось С гп? = -/0*С* [24] приведены на рис.1.4. Они хорошо описывают соответствующие экспериментальные зависимости, полученные в работах [16,21,22]. Измерения восприимчивостей

в окрестности Т~ ^рис.1.5) дают типичную картину поведения продольной и поперечной восприимчивостей антиферромагнетика вблизи температуры упо-

| Д.СМ"1

т«т/иБ

3 Т.К 1 3 ТА 1

а) 5)

3 Т.К

6)

Рио.1.4. Теоретические зависимости величин А , ^у от

температуры в окрестности ФП - Г^ в Ьг 24]

•н с

'х

{У

-X

6

4 2

• У-с о Ха

х %Ь

Зь

а

5 10 т к

5)

50 100 Г, К

Рис»1,5. Температурные зависимости обратных восприимчивостей вблизи /д/2 [#г] и восприимчивостей при

[ю](в) » £>Ге0л

рядочения [1], В данном случае восприимчивость обусловлена РЗ подсистемой, Хс является продольной, а и Х^ - поперечными восприимчивостями (по отношению к вектору ).

Рассмотрим влияние магнитного полй на низкотемпературный ФП в ЕгИз . Наиболее изучены индуцированные ФП при НИ а и НИс . Поле НИ а симметрично по отношению к магнитным моментам всех подрешеток, поэтому оно не изменяет магнитную симметрию кристалла и, следовательно, симметрию и характер ФП — . Зависимость порогового поля На, * индуцирующего ФП, от температуры приведена на рис.1,6а [25].

Магнитное поле, приложенное вдоль оси С , индуцирует появление олабоферромагнитной компоненты Е ^ (непосредственным взаимодействием поля со спинами Ее*** в малых полях можно пренебречь [25]), которая в свою очередь индуцирует возникновение компонент /V к Сх в подсистеме железа. Таким образом, поле ////С* приводит к тому, что в кристалле при 7> устанавливается конфигурация П^у , а при Т< - фаза у, Следовательно, поле ////С* индуцирует ФПЕ^^у-^Е^у . На характере этого перехода сказывается значительная анизотропия ионов Е^щ

Известны соединения, в которых энергия одноионной анизотропии значительно превосходит обменную энергию. Магнитное поле, направленное вдоль легкой оси таких магнетиков, индуцирует метамаг-нитный переход антиферромагнетик-ферромагнетик, в результате которого происходит "охлопывание" (опин-флип) магнитных моментов подрешеток. Метамагнитный ФП может быть второго или первого рода [26,27], в последнем случае в образце конечных размеров возникает промежуточное состояние (ПС) - термодинамически устойчивая доменная структура из доменов антиферромагнитной и ферромагнитной фаз [26,28].

Кривые намагничивания ортоферрита эрбия в поле НИ с' рис. 1.66)

Рис Л.6. а) Фазовые диаграммы ЕгРеОз » построенные по данным работ [25,29]. I - линия ФП второго рода - при НН& ; 2 - линия ФП второго рода П/2. у ~ Г?, у ПРИ ^//с" ; • - трикритическая точка; заштрихована область ПС. _ 6) Кривые намагничивания ЕгГе О $ в поле при 3,2 К (I) и Г» 2,0 К (2)

1

5,6

5.6

л 7.8 Т. 8

6) Ь)

5-8

г)

Рис.1.7. а) Магнитная конфигурация /¡7г •

б) - г) - проекции магнитных моментов ионов на ось с в фазах > /^у® /¿у соответственно

являются типичными для метамагнетика • Поэтому Р8 подсиотему в ЕгЕеОз можно рассматривать как метамагнетик, легкая ось которого направлена вдоль оси С . При наложении поля////С в эр-

Г"К

биевой подсистеме происходит метамагнитный ФП С . Изме-

нения величины проекции магнитного момента в поле НИ с'

схематично показаны на рис Л. 7. За счет Я~Ев взаимодействия метамагнитный переход сопровождается СП ^г/х^^гх в подсистеме железа. Фазовая диаграмма ГгГе 03 при НИ С приведена на рис Л.6а. Точка на фазовой диаграмме с координатами Н^, Тк называется трикритической [2б]. При 7^<Е< /д, переход Е}г ~ происходит путем ФП второго рода, а при Т< - первого рода, при этом возникает ПС, в котором сосуществуют домены фаз

у и /~2У [29]* Отметим, что аналогичные по виду фазовые диаграммы имеют классические одноосные метамагнетики [26], например, такие как ГеСег [30] или Ау3 0/2_ [31] • Это означает, что несмотря на наличие двух магнитных подсистем,первопричиной наблюдаемого вида фазовой диаграммы ЕгГе О^ при —

Н//С является метамагнетизм РЗ подсистемы. Поэтому в дальнейшем Ш Е}2 у ГЕу . индуцируемый в Е/~ЕеО$ полем ////с будем называть метамагнитным.

Существование трикритической точки на фазовой диаграмме дает возможность изучать поведение кристалла при непрерывном изменении характера ФП от второго рода к первому. Причем, такая возможность достигается с одной установки образца, путем изменения только одного внешнего параметра - температуры.

Для целей экспериментального изучения свойств магнетиков в ПС метамагнетики имеют ряд важных преимуществ перед слабо ани-

36^Магнитные измерения проведены на вибрационном магнитометре совместно с В.Н.Деркаченко.

зотропными антиферромагнетиками ^например, в ко-

торых поле анизотропии меньше обменного: Нд < Н£ . Магнитное поле, направленное вдоль легкой оси, вызывает "опрокидывание" магнитных моментов подрешеток на 90°. "Опрокидывание" ^спин-флоп) происходит путем ФП первого рода, при этом в интервале полей д И возникает ПС. Величина д// определяется соотношением [28,33]:

А // - л/д Л/9 а.8)

где ^- размагничивающий фактор образца в направлении поля, А Л/ - скачок намагниченности при ФП. При отклонении поля от легкой оси л // уменьшается и при некотором критическом угле ^ ~ Ид / И £ ПС исчезает [32,33]. Приведем значения ^ и а// в МпГх. [32]: ^Г' 30', А И ~ 0,9 кЭ на фоне 90 кЭ при у// ^ I.

Из-за значительной анизотропии и большого скачка намагниченности величины у^ и А И в метамагнетиках существенно больше. Так, в сферическом образце ( -Л/ - 4тт/3 ) максимальная величина а// порядка 2 кЭ [зо] (см. рис.1.6а), а

Кр не меньше 40° [34]. Таким образом, больший критический угол и большая ^при одинаковом л/) ширина интервала ПС по полю делают метамагнетики и Ь г Ге 0$ в том числе наиболее удобными объектами для изучения ПС.

Из оказанного следует, что поведение ортоферрита эрбия при гелиевых температурах характеризуется сочетанием целого ряда свойотв: упорядочением РЗ магнитной подсистемы и переориентацией спинов ионов железа, различным характером фазового перехода в полях разной ориентации, существованием трикритической точки и ПС. Все это делает ортоферрит эрбия интересным объектом для проведения разнообразных исследований, в том числе высокочастотных.

1.2. Резонансные свойства редкоземельных ортоферритов

Вначале рассмотрим антиферромагнитный резонанс (АФМР) в редкоземельных ортоферритах с немагнитными РЗ ионами [35]. Четырем подрешеткам железной подсистемы соответствуют четыре моды однородных колебаний магнитного момента. Две из них являются обмен-

о т

ними модами, их частоты ( —110° см ) определяются константами

г 3+

обменных взаимодействий между ионами 1-е . Две другие моды имеют значительно меньшие частоты ( ~ 10 см~*), и для их описания достаточно двухподрешеточного приближения [35]. В дальнейшем речь будет идти главным образом об этих модах АФМР, а обменные моды рассматриваться не будут.

Динамика магнитных моментов железных подрешеток достаточно хорошо описывается уравнениями Ландау-Лифшица [3]:

(1.9)

где ^ - гиромагнитное отношение,/// ^ - эффективное поле, действующее на у"-ю подрешетку ( у = I, 2), - слагаемое,

учитывающее релаксацию, оно определяет амплитуду и ширину резонансной кривой. Задачу нахождения резонансных частот можно упростить,учитывая симметрию магнитного упорядочения [Зб]. Для этого уравнения движения записывают для базисных векторов неприводимых представлений. В двухподрешеточной модели без учета затухания имеем [37]:

РНр]-{-[Сие] (1.10)

(1.11)

и — / ЗФ и - / (Г Т9\

Я, (1Л2)

Здесь У^о- величина намагниченности железной подрешетки, а Ф - термодинамический потенциал, который в отсутствие поля можно записать в виде [3,7]:

Ъ&и ( <4 <6 г. (1 лз)

Термодинамический потенциал (ТП) такого вида описывает статические свойства ортоферритов и с магнитными РЗ ионами. В этом случае учет РЗ ионов приводит к температурно зависящей перенормировке констант симметричного (Л ) и антисимметричного ( , ) обмена и констант анизотропии второго и четвертого порядка. Влияние РЗ подсистемы на динамику железной подсистемы в таком приближении сводится только к перенормировке ТП (1.13) за счет взаимодействия [37]. Такой подход при-

меним в значительном диапазоне температур, границы которого определяются в каждом конкретном случае. В этом приближении частоты мод АФМР определяются следующими выражениями [з]:

Уа-с (1.14)

(1.15)

Здесь Не - обменное поле Ге - Ее взаимодействия, а Н^ и /-/а,~ эффективные поля анизотропии железных подрешеток в <ХС и аЬ плоскостях. Рассматриваемые моды АФМР в ортоферритах

обычно называют С - и ^-модами. Тот факт, что их частоты определяются анизотропией в плоскостях ав и ak , связан с характером прецессии магнитных моментов подрешеток железа.

/— ЗУ-

СПИНЫ ионов г е прецессируют по сильно вытянутым эллиптичес ким орбитам так, что для ¿Г -моды они движутся по траектории, близкой к плоскости OLC, а для ^ -моды - к плоскости alo . (см. рис.1.8) [38]. Условия возбуждения этих мод магнитной составляющей СШ-поля следуют из симметрии колебаний магнитных моментов, исследованной в [38]. Условия возбуждения ¿Г - и

-мод соответственно:///с и hí/ct в фазе /7 и

¡у // а в фазе , / ±~с и f? // <Г в фазе Г^ .

Резонансные исследования в ортоферритах преследуют, в основном, следующие цели: I) выяснение возможностей практического использования АФМР; 2) изучение высокочастотных свойств вблизи ФП; 3) исследование динамики РЗ подсистемы и ее влияния на АФМР (подсистемы железа).

Частоты АФМР ортоферритов лежат в субмиллиметровом диапазоне Их значения при комнатной температуре и ширины резонансных линий приведены в табл.1.2. Узкие резонансные линии (в ортоферритах с немагнитными РЗ ионами), низкий температурный коэффициент изменения частоты и большая крутизна перестройки резонансной частоты магнитным полем делают ортоферриты наиболее перспективными магнитными материалами для использования в приборах субмил лиметрового диапазона [ 3].

Список литературы диссертационного исследования кандидат наук Сдвижков, Михаил Алексеевич, 1986 год

ЛИТЕРАТУРА

1. Гуревич А.Г. Магнитный резонанс в ферритах и антиферромагнетиках. - М.: Наука, 1973. - 592 с.

2. Яковлев Ю.М., Генделев С.Ш. Монокристаллы ферритов в радиоэлектронике. - M.s Сов.радио, 1975. - 380 о.

3. Мухин А.А. Магнитные и резонансные свойства антиферромагнетиков о высокими точками Нееля. - Препринт ИОФ АН СССР. -Москва, 1985, Л 245. - 65 о#

4. Лебедь Б.М., Беляков С.В. ХШ Всесоюзная конференция по гиромагнитной электронике и электродинамике. - Электронная техника. Сер.1. Электроника СБ5. 1984, вып. 12(372), с.66.

5. Шевалевский О.И. Антиферромагнитный резонанс в гранатах с 3d-ионами. - Автореф. дис....канд. физ.~мат. наук. -Черноголовка, 1978. - 18 о.

6. White R.L.Review of Recent Work on the Magnetic and Spectroscopic Properties of the Rare-Earth Orthoferrites.-J.Appl. Phys. ,1969,40,N.3,P.Ю61-1069.

7. Белов К.П., Звездин А.К., Кадомцева A.M., Левитин Р.З. Ориентационные переходы в редкоземельных магнетиках. - М.:

Наука, 1979. - 317 о.

8. Белов К.П. Редкоземельные магнетики и их применение. - М.: Наука, 1980. - 240 с.

9. Marezio М.,Remeika J.P.,Dernier P.D. The Srystal Chemistry ofl the Rare-Earth Orthoferrites.-Acta Cryst.,1970,v.1326, N. 12,p.2008-2022.

10, Koehler W.C.,Wollan E.O.»Wilkinson M.K. Neutron Difraction on Study of the Magnetic Properties of Rare-Earth-Iron Pe-rovskites.-Phys.RevI960,v.118.I,p.58-70.

11. Treves D. Studies on Orthferrites at the Weizmazm Institute

of Science.-J.Appl.Phys.,1965,v.36,N.3,Pt.2,p.IO33-IO39• 12* Найш B.E., Туров E.A. К теории неколлинеарного ферромагне-Ч тизма к антиферромагнетизма в ромбических кристаллах. -

Ш, 1961, T.II, & 2, O.I6I-I69. 13* Yamaguchi Т.,Tsushima К. The magnetic symmetry of rare-earth orthocromites and. orthoferrites.-Phys.Bev.B.,1973» v.8,N.II,p.5187-5198* 14. Москвин A.C., Синицын E.B. Антисимметричный обмен и модель четырех подрешеток в ортоферритах. - ФТТ, 1975, т.17, № 8, 0.2495-2497.

15» Belov K.P.»Kadomtseva A.M.,Kovtun N.M.,Derkachenko V.N.,

Melov V.N.,Khokhlov V.A.On the Character of Phase Transitions in ErFeO^.-Phys.Stat.Sol.(a),1976,v.36,N.2,p.415-425.

-f

Faulhaber R.,Hufner S.,0rlich E.,Schuchert H.Optical Investigation of ErFeO^.-Z.Phys.,I967,v.204,N.2,p.689-695.

17. Звездин A.K., Мухин A.A., Попов А.И. Неустойчивость магнитной структуры, возникающая при пересечении энергетических уровней* - Письма в ЖЭТФ, 1976, т.23, * 5, 0*267-271*.

18. Wood D.L.,Holmes L.M. »Remeika J.P.Exchange Fields and optical Zeeman Effect in ErFeO^.-Phys.Rev.,1969,v.185,N.2,

p.689-695.

19. Gorodetsky G.,Hornreich R.M.,Taeger I.»Pinto H.,Shachar &., Shaked H. Magnetic structure of ErFeOg below 4,5K.-Phys.Rev.B, 197З,v.8,N.7,p.3398-3404.

20. Vigneron F.,Etude par deffraction de neutrons des structures

cristalline et magnetique de 1'orthoferrite d*erbium ErFeO,.-

v ........... 3

J.de Phys.,I976,v.37,I.I,p.I03-II0.

21. Клочан В.A., Ковтун H.M., Хмара В.M. Низкотемпературная спиновая конфигурация ионов железа в эрбиевом ортоферрите. -

ЖЭТФ, 1975, т.68, * 2, 0.721.726.

22. Хмара В.M. Исследование упорядочения редкоземельшх подре* шеток в эрбиевом ортоферрите и ортохромите методом ЯМР. -Дие. ... канд. физ.-мат.наук, Донецк, 1978. - 127 с.

23. Лукина М.М., Троицкий Г.А., Хмара В.М. Влияние ионов ^¿^ на магнитные свойства ЕгГе 05 . ~ В кн.: ХЛ1 Всесоюзная конференция по физике магнитных явлений (Донецк, 24-27 июня 1985г.): Тез. докл. Донецк, 1985, с.41-42.

24. Витебский И.М., Яблонский Д.А. Теория низкотемпературной спиновой переориентации в ЕгРеО^ . ~ ФТТ, 1978, т.20, № 8, с.2300*2311.

25. Кадомцева А.М., Крынецкий И.Б., Матвеев В.М. Природа спонтанных и индуцированных полем низкотемпературных ориентаци-онных переходов в ортоферрите эрбия. - ЖЭТФ, 1980, т.79,

гё 4,0.1451-1460.

26. Stryjewski Е.»Giordano N. Metamagnetism.-Adv.Phys.,197726, N. 5,p.487-650.

27. Барьяхтар В.Г., Витебский И.М., Яблонский Д.А. К теории ме-тамагнитных фазовых переходов. - ФТТ, 1977, т.19, № 7, с. 2135-2142.

28. Витебский И.М., Яблонский Д.А. Теория промежуточного состояния метамагнетиков. - ФТТ, 1977, т.19, M II, с.3388-3394.

29. Клочан В.А., Ковтун Н.М., Троицкий Г.А., Хмара В.М. Индуцированные внешним полем процессы спиновой переориентации в эрбиевом ортоферрите в области температур упорядочения редкоземельных ионов. - ЖЭТФ, I98I, т.81, Л 2(8), с.627-632.

30. Jacobs J.S.,Lawrence Р.Е. Metamagnetie Phase Transitions and Histeresis in FeCl^-Phys.Rev. ,1967,v. 164,Ж.2,p.866-878.

31. Landau D.P.,Keen B.E.»Schneider B.,Wolf W.P.Magnetic and

and Thermal Properties o£ DispxQsim ilusMua Garnet. I.Experimental Ееsuits for the Two-Sublattice Phases.-Phys.

Rev.B., 1971,v. 37,P.23IO-2W. 32. Дудко К.Л., Еременко B.B., Фридман В.М. Магнитное расслоение при опрокидывании подрешеток антиферромагнитного фторида марганца. - ЖЭТФ, 1971, т.61, Ш 2(8), с.678-688. 33« Барьяхтар В.Г., Боровик А.Е., Попов В.А. Теория промежуточного состояния антиферромагнетиков. - ЖЭТФ, 1972, т.62, Л 6, с.2233-2242.

34. Троицкий Г.А., Хмара В.М. Ориентационный фазовый переход

в ErFeO^ при гелиевых температурах, индуцированный наклонным магнитным полем. - В кн.: ХУ1 Всесоюзная конференция по физике магнитных явлений (Тула, 6-9 сентября 1983г.j Тез.докл. Тула, 1983, с.191-192.

35. Herrman G.P.»Magnetic Resonances and Susceptibilities in Orthoferrites.-Phys.Rev.,1966,v.133 »N•5,p.AI334-AI344.

36. Барьяхтар В.Г., Витебский И.М., Яблонский Д.А. Симметрия и частоты магнитного резонанса в магнитоупорядоченных кристаллах. - ЖЭТФ, 1979, т.76, # 4, O.I38I-I39I.

37. Балбашов A.M., Волков А.А., Лебедев С.П., Мухин А.А., Прохоров А.С. Высокочастотные магнитные свойства ортоферрита диспрозия. - ЖЭТФ, 1985, т.88, Jfe 3, с.974-987.

38. White R.M.,Hemanich R.J.,Herring С. Light scattering from

magnetic excitations in orthoferrites.-Phys.Rev.B,1982, v.25,H.3,p.I822-I836.

39. Волков A.A., Гончаров Ю.Г., Козлов Г.В., Кочарян К.Н., Лебедев С.П., Прохоров А.С., Прохоров A.M. - Измерения магнитного спектра Ие0? методом оубмшшиметровой диэлек-тричеокой спектроскопии. - Письма в ЖЭТФ, 1984, т.39, Л 3, с. 140-143.

40. Балбашов A.M., Волков А.А., Козлов Г.В., Лебедев СЛ., Прохоров А.С. Особенности субмиллиметровых спектров У Г eCU

^ при низких температурах. - ФТТ, 1985, т.27, № I, о.270-272.

41. Аноельм Л.Н., Мыльникова И.Е., Санина В.А. Спин-кластерный резонанс в ортоферрите и?еО^ . - ФТТ, 1970, т.12, » 7, с.2149-2150.

42» Shane J.R. Resonance Frequencies of the Orthoferrites in the Spin Reorientation Region.-Phys.Rev.Lett.,1968,v.20,N.4, p.728-738.

43. Koshizuka N.,Ushioda S. Inelastic-light-scattering study of magnon softening in ErFeO^.-Phys.Rev.B.,1980,v.22,N.II, , p.5394-5399.

44. Koshizuka N.,Nayashi K. Temperature dependences of one-magnon ^ light scattering in RFeO^.-J.Magn.Mag.Mat.,1983,v.31-34 ,

Pt.2,p.569-570.

45. Venugopalan S.,Dutta Mitra,Ramdas A.K.,Remeika J.P. Magnetic and vibrational excitations in rare-earth orthoferrites: a Raman spectra study.-Phys.Rev.B.,1985,v.31,N.3,p.1490-1497.

46. Shapiro S.M.,Axe J.D. ,Remeika J.P. Nuetron-Scattering studies of spin waves in rare-earth orthoferrites.-Phys.Rev.B.,1974, v.10,N.5,p.2014-2021.

47. Aring K.B.,Sievers A.J.Role of the Ytterbium Spins in the Spin Reorientation in YbFeO^.-J.Appl.Phys.,I970,v.4I,N.3, p.1197-1198.

48. be Craw R.C.,Wolfe R.,Gyorgy E.M.,Hagedorn F.B.,Hensel J.C., Remeika J.P.Microwave Absorption Near the Reorientation Tem-

perature in Rare-Earth Orthoferrites.-J.Appl.Phys.,1968, v.39,N.2,p.I0I9-I020.

49. Балбашов A.M., Волков А,А», Козлов Г.В., Лебедев С.Г1., Мухин А.А., Пронин А.Ю., Прохоров А.С., Прохоров A.M. Наблюдение в ВгСгС^ прямых электронных переходов внутри основного мультиплета редкоземельного юна* - Письма в ЖЭТФ, 1985, т*42, » II, с.456-458.

50. Балбашов A.M., Козлов Г.В., Мухин А.А., Лебедев С.П., Пронин А.Ю., Прохоров А.С., Прохоров A.M. Необычное поведен® частот магнитного резонанса ЕгСгО^ в области спиновой переориентации. - Письма в ЖЭТФ, 1986, т.43, Л I, с.33-35.

51. Головенчиц Й.Е., Санина В.А.,Спектр магнитных колебаний и взаимодействие антиферромагнитной и парамагнитной подсистем в SrCr03 . - ЖЭТФ, 1975, т.63, & 4\Д0;, O.I30I-I3I0.

52. Hagedorn F.B.»Gyorgy Е.М.,Le Craw R.C.,Hensel J.C.,Remeika

J.P.Resonant and Nonresonant Mocrowave Losses in TmFeO-,.-

3

Pbys.Rev.Lett.,1968,v.2I,N.6,p.364-366.

53. Hagedorn F.B.,Gyorgy E.M.Complex Susceptibilities and Resonance Frequencies of Canted Antiferromagnets.-Phys.Rev., 1968,v.174.2,p.540-545.

54. Ожогин В.И., Шапиро В.Г., Гуртовой К.Г., Галстьян Е.А., Червоненкио А.Я. К статике и линейной динамике ортоферри-тов, фазовый переход полуторного рода. - ЖЭТФ, 1972, т.62, Л 6, с.2221-223I.

55. Балбашов A.M., Березин А.Г., Гуфан Ю.М., Колядко Г.С., Мар-чуков П.Ю., Николаев И.В., Рудашевский Е.Г. Обнаружение щели в спектре спиновых волн в iFeO^ при ориентационном переходе в наклонном поле. - Письма в ЖЭТФ, 1985, т.41,

Jfc 9, с.391-393.

56* Туров Е.А., Шавров В.Г. Нарушенная симметрия и магнитоакуоптические эффекты в ферро- и антиферромагнетиках. - УФН, 1983, т. 140, $3, с. 429-462.

5?. Дикштейн И.Е., Тараоенко B.B., Шавров В.Г. Магнитоупругие волны в ортоферритах. - ФТТ, 1977, т.19, Л 4, с.1107-1113.

58» Витебский Й.М., Яблонский Д.А, Теория термодинамических и высокочастотных свойств Er Fe О3 в области низкотемпературной спиновой переориентации. - В кн.: Материалы 20-го Всесоюзного совещания по физике низких температур ^.Москва, 23-26 января 1979г.): Тез.докл., Черноголовка, 1979, ч.П, с.125-127.

59. Барьяхтар В.Г., Витебский И.М., Пашкевич Ю.Г., Соболев В.Л. О ирелаксационном"механизме формирования щели в спектре мягкой моды при спин-переориентационном фазовом переходе. -ФТТ, 1984, т.26, Л 6, с.1786-1790.

60. Балбашов A.M., Во Х.Ф., Лебедев С.П., Козлов Г.В., Мухин A.A., Пронин А.Ю., Прохоров A.C. Высокочастотные свойства ортоферрита гадолиния. - В кн.: ХУЛ Всесоюзная конференция по физике магнитных явлений (Донецк, 24-27 июня 1985г.): Тез.докл*, Донецк, 1985, O.I65-I66.

61. Даныпин Н.К., Ковтун Н.М., Полуяненко А.П. ,Высокочастотные свойства в области упорядочения редкоземельной системы спинов. - ЖЭТФ, 1979, т.77, Л 3, е.1058-1061»

62. Крафтмахер Г.А., Мериакри В.В., Червоненкие А.Я., Щеглов В. И. Естественный связанный с доменными стенками резонанс в ортоферритах на субмиллиметровых волнах. - ЖЭТФ, 1972, т. 63, Л 4(ДО), с.1353-1357.

63. Крафтмахер Г.А., Мериакри В.В., Червоненкио А.Я.,Естественный АФМР в доменных стенках Тм F&Oj, вблизи спиновой переориентации. - ЖЭТФ, 1976, т.70, Л I, с.172-177.

64. Крафтмахер Г.А., Мериакри В.В., Червоненкие А.Я. Однонаправленность насыщающего действия внешнего магнитного поля на резонансное поглощение в ортоферритах тулия и диспрозия на

оубмиллиметровых волнах. -ЖЭТФ, 1984» т.86, I I, с.169-179.

65. Аплеталин В.Н., Казанцев Ю.Н., Крафтмахер Г.А., Мериакри В.В. Однонаправленность наоыщащего действия магнитного поля на резонансное поглощение ортоферритов в нефарадеевс-кой геометрии. - В кн.j ХУЛ Всесоюзная конференция по физике магнитных явлений (Донецк, 24-27 июня 1985г.): Тез .докл. Донецк, 1985, с.262-263. 69. Балбашов A.M., Козлов Г.В., Лебедев С.П., Прохоров A.M., Прохоров A.G. Антиферромагнитный резонанс в 77^? Ег 0$

- Письма в ЖЭТФ, 1984, т.39, Jfc 10, с.461-463.

67. Витебский И.М., Даньшин Н.К., Ковтун Н.М#, Сдвижков М.А. Природа мягкой моды при низкотемпературном фазовом переходе в Е г Fe О ъ . - ЖЭТФ, 1986, т. 90, № 3, C.III8-II2I.

68. Витебский И.М. К теории высокочастотных и термодинамических свойств редкоземельных магнетиков. - Дис. ... канд. физ.-шт.наук. Донецк, 1979. - 128 с.

69. Даньшин Н.К., Ковтун Н.М., Сдвижков М.А. Температурная и полевая зависимость энергетической щели в спектре АФМР в ErFе Oj . - ФНТ, 1986, т. 12, Jfe 4, с.428-431.

70. Еременко В.В., Клочко A.B., Науменко В.М. Исследование промежуточного соотбяния в Л/и F^ с помощью антиферромагнитного резонанса и эффекта Фарадея. - ЖЭТФ, 1985, т.89, № 3 .(9)7, O.I002-I0I7.

71* Еременко В.В., Клочко A.B., Науменко В.М., Пишко В.В. Магнитный резонанс в промежуточном состоянии

- ФНТ, 1985, т.II, № 3, 0.327-331.

72. Барьяхтар В.Г., Богданов А.Н., Попов В.А., Яблонский Д.А. Теория антиферромагнитного резонанса в промежуточном состоянии. - Письма в ЖЭТФ, 1985, т.41, Jfc 7, с.299-302.

73» Jacobs I.S.,Roberts S.,Lawrance P.E. Antiferromagnetic Resonance in CoCl2 and FeCl2.-J.Appl,Phys.,I965,v.36,N.3,Pt.2, p.1197-1198.

74. Даньшжн H.K., Ковтун H.M., Сдвижков M.A. Особенности резонансных свойств ErFeO, в промежуточном состоянии. - В кн.: ХУЛ Всесоюзная конференция по физике магнитных явлений ^Донецк, 24-27 июня 1985г.): Тез.докл. Донецк, 1985, о. 3132.

75. Даньшин Н.К., Ковтун Н.М., Сдвижков М.А. Магнитный резонанс в промежуточном состоянии ErFeO^ . - ЖЭТФ, 1985, т.89, Л 1(7), с.203-208.

76. Волков A.A., Гончаров Ю.Г., Козлов Г.В., Лебедев С.П., Мальцев В.И. Субмиллиметровый спектрометр "Эпсилон" на основе ламп обратной волны. - Электронная техника. Сер.I.Электроника СВЧ, 1985, вып.11(371), о.38-41.

77. Боровик-Романов A.C., Мещеряков В.Ф. Расщепление спектра АФМР в СоС03 . - Письма в ЖЭТФ, 1968, т.8, с.425-428.

78. Лозенко А.Ф., Рябченко A.M.»Расщепление спектра НЧ АФМР в iTiCl2 . - Письма в ЖЭТФ, 1972, т. 16, Л 6, 0.332-335.

79. Думеш Б.С., Егоров В.М., Мещеряков В.Ф. Исследование влияния примесей Мп2+ и Fe2+ на спектр антиферромагнитного резонанса в СоСО^ . - ЖЭТФ, 1971, т.61, Л 1(7), е. 320-331.

80. Рябченко С.М. Магнитный резонанс квазидвумерных кристаллов. - Дис. ... докт. физ.-мат.наук. Киев, 1980. - 270 с.

81. Maartense I.,Searle C.W. Domain Wall and Magnetoelastic Resonances in Hematite.-J.Appl.Phys.,I97I>v.42,Ж.6,p.2349-2355.

82» Даньшин H.K., Ковтун H.M., Сдвижков М.А. Особенности высокочастотного поглощения при низкотемпературной переориен-

тации в ЕгЕеО^ . - В кн.:.ХУ1 Всесоюзная конференция по физике магнитных явлений (Пермь, 8-1I сентября 1981г.): Тез.докл. Пермь, 1981, с.147-148.

83. Даныпин Н.К.» Ковтун Н.М., Сдвижков М.А. Высокочастотное поглощение и фазовая диаграмма в ErFeO^ при низкотемпературной переориентации. - ФНТ, 1982, т.8, Л 3, с.285-295.

84. Даньшин Н.К., Ковтун Н.М., Сдвижков М.А. Резонаноные эффекты в ЕгРеО^ в о1фестности спин-переориентационного фазового перехода. - В кн.: Всесоюзный семинар "Магнитные фазовые переходы и критические явления" (Махачкала, 10-13 сентября 1984г.): Тез.докл. Махачкала, 1984, с.53-54.

85. Даньшин Н.К., Ковтун Н.М., Сдвижков М.А. Диэлектрический резонанс в ErFeO^ в окрестности спиновой переориентации. - ФТТ, 1984» т.26» J§ 12, с.3635-3640.

86. Ильченко М.Е., Кудинов Е.В. Ферритовые и диэлектрические резонаторы. - Киев: изд. КГУ, 1973. - 171 с.

87. Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Электродинамика оплошных сред. -М.: Наука, 1982. - 620 о.

88. Алексейчик Л.В., Бродуленко И.И., Геворкян В.М., Казанцев Ю.А., Парышкуро Л.А. »Состояние и перспективы применения миниатюрных диэлектрических резонаторов в радиоэлектронике. 4.1. Параметры миниатюрных диэлектрических резонаторов.на СЕЧ. и методы их расчета. - Обзоры по электронной технике. Сер. Электроника СВЧ, вып.13(832). - М.: ЦНИИ "Электрона ка", 1981. - 96 с.

89. Gastine N.»Courtois L.»Dormann J.L.Electromagnetic Resonances of Free Dielectric Spheres.-IEEE Trans.,I967,v.MTT-I5, N. 12,p.694-700.

90« Seehra M.S.»Helmick R.E. Dielectric anomaly in MnO near the magnetic phase transition.-Phys.Rev.B.,1981,v.24,N.9,p.5098-5102.

qt

Xm Seehra M.S.,Helmick R.E. Anomalous changes in the dielectric constants of Мп?2 near its Neel temperature.-J.Appl.Phys.,

1984,v.55.6,Pt.2B,p.2330-2332.

92« Кижаев С.А., Писарев P.В. Диэлектрические и магнитные свой»

ства ВаМпБ^ при низких температурах. - ФТТ, 1984, т.26, № 6, с.1669-1674.

93. Даяьшин Н.К., Ковтун Н.М., Сдвижков М.А. Высокочастотная магнитная восприимчивость в ЕгРеО^ при метамагнитном фазовом переходе. - ФТТ, 1985, т.27, Л 12, с.3635-3641.

94. Courtney w.e. Analysis and Evaluation of a Method of Measuring the Complex Permittivity and Permeability of Microwave Insulators.-ieee Trans.,1970,v.MTT-18.8,p.476-480.

95. Мелков Г.А. Ферромагнитный резонано в больших ферритовых сферах. - Изв. вузов. Сер.Радиоэлектроника, 1975, т.18, Л 9, с.107-109.

96. Steier W.h.,Coleman p.D.»Dipolar Magnetodynamic Ferrite Modes.-J.Appl.Phys.,1959,v.30.9,p.1^54-1455.

97. Даньшин H.K., Ковтун H.M., Сдвижков М.А. Магнитолинамичес-кий резонанс в ErFeO^ . - В кн.: ХУЛ Всесоюзная конференция по физике магнитных явлений (Донецк, 24-27 июня 1985г.): Тез.докл. Донецк, 1985, с.187-188.

98. Даньшин Н.К., Ковтун Н.М., Сдвижков М.А. Магнитодинамичео-кий резонано в окрестности низкотемпературного фазового перехода в ErFe03 , - ФТТ, 1986, т.28, Л 4, с.1200-1202.

99» Carter D.L.»Okaya A. Electron Paramagnetic Resonance of Fe^+ in Ti02.-Phys.Rev.,I960,v.II8,H.6,p.I485-I490.