Взаимодействия света с физическими полями в волноводно-оптических структурах в ниобате лития тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.03, доктор физико-математических наук Шандаров, Владимир Михайлович

  • Шандаров, Владимир Михайлович
  • доктор физико-математических наукдоктор физико-математических наук
  • 1997, Томск
  • Специальность ВАК РФ01.04.03
  • Количество страниц 325
Шандаров, Владимир Михайлович. Взаимодействия света с физическими полями в волноводно-оптических структурах в ниобате лития: дис. доктор физико-математических наук: 01.04.03 - Радиофизика. Томск. 1997. 325 с.

Оглавление диссертации доктор физико-математических наук Шандаров, Владимир Михайлович

СОДЕРЖАНИЕ

Введение

1. Планарные оптические волноводы в ниобате лития

1Л. Профили показателей преломления я поля волноводных

мод градиентных оптических волноводов,.,,,,,,,,,,.,, „.-

IЛ Л. Профили показателя преломления планарных оптических волноводов, формируемых диффузией примеси из слоя конечной толщины

IЛ .2. Поля мод в градиентном волноводе с профилем показателя

преломления п(£) - сЬГ%

1.1.3. Численный метод нахождения полей мод планарных

градиентных волноводов

1.2. Базовые (однокомпонентные) волноводные структуры в

ниобате лития

1.2.1. Формирование оптических волноводов в ниобате лихая методом высокотемпературной диффузии примесей

1.2.2. Планарные волноводы в ниобате лития, формируемые высокотемпературной диффузией титана,...,

1.2.3. Планарные волноводы ЬЖЪОз^е. Параметры процесса диффузии и характеристики волноводных структур

1.2.4. Протонообменные оптические волновода Н+ :1лМЬОз

1.3. Оптические волноводы, формируемые в ниобате лития методами многокомпонентного легирования,,

1.3.1. Общие замечания о требованиях к характеристикам отдельных технологических процессов при формировании волноводов методами многокомпонентного легирования

1.3.2. Оптические волноводы ЬШЪОз:ТкРе,

1.3.3. Оптические волноводы, формируемые в ХдКЬОз последовательной диффузией Т1 и Си.,..,,

1.3.4. Оптические волноводы ЫКЮз:Ре:Си

1.3.5. Планарные волноводы H+:LiNb03:Ti

1.3.6. Волноводы H+:Cu:LiNb03:Tis Н+:Ре:Ы1ЧЬОз:Т1 полученные ионным обменом в расплавах смесей бензойной кислоты с сожми и окислами металлов

2. Зависимость фоторефрактивных характеристик оптических

волноводов в ниобате лития от типа легирующих примесей

2 Л, Влияние неоднородности фоторефрактивных свойств в

волноводной области на структуру наведенных электрических полей при формирований фоторефрактивных решеток

2.1.1. Уравнение для потенциала наведенного поля при

формировании фоторефрактивных решеток в планарном волноводе с неоднородностью фоторефрактивных свойств

2Л ,2. Структура наведенных полей на начальном участке записи в

волноводе LiNb03:Fe Y среза

2.1.3. Структура наведенных полей фоторефрактивной решетки в

стационарном режиме

2,2, Особенности фоторефрактивных характеристик различных

волноводных структур в ниобате лития

2.2.1. Методики исследования фоторефрактивных характеристик планарных волноводов

2.2.2. Особенности проявления фоторефражтивного эффекта в оптических волноводах LiNbCbiTí

2.2.3. Фоторефракшвные характеристики планарных волноводов LiNbOstFe

2.2.4. Фоторефрактивные характеристики волноводов LiNb03:Ti:Cu

2.2.5. Особенности фоторефракцж в волноводах LiNb03:Fe:Cu

2.2.6. Особенности фоторефрактивных характеристик планарных волноводов H+:Cu:LiNb03:Ti

2.2.7. Фоторефрактивные характеристики оптических волноводов H+:Fe:'LiNb03:Ti

3. Проявления фоторефрактавного эффекта в оптических волноводах

в ниобате лития при однопучковом воздействии

3 Л. Возбуждение вытекающих мод планарных анизотропных волноводов при полном внутреннем отражении света от границы "волновод - покровная среда"

3.2. Фоторефрактивные параметрические взаимодействия в планарных

волноводах с участием направляемых и вытекающих мод

3.2.1. Параметрическое рассеяние света годографического типа при взаимодействии направляемых ТЕ мод в волноводах 1ЖЮ3:Ре и ЬШЬОзЛг.Ре..,

3.2.2. Параметрическое взаимодействие вытекающих мод в структуре "волновод ЫМЬОз:Си*Лт - при зма связи"

3.2.3. Фоторефражтивное параметрическое рассеяние вытекающих

мод в волноводах 1ЖЬОз:Ре,

3.3. Фоторефрактивные параметрические взаимодействия с участием излучательных мод в волноводах Ь1МЬОз:Ре, 1ЖЬОз:ТкРе

3.3.1. Параметрические фоторефрактивные взаимодействия с участием излучательных и вытекающих мод в волноводах 1ЖЬ03:Ре, Ш1ЬОз:Т1:Ре

3.3.2. Параметрические взаимодействия с участием излучательных

и направляемых мод в волноводе 1ЖЬОз:Тг.Ре

3.4, Фоторефрактивное самовоздействие световых пучков в планарных волноводах с легированием Ре

3.4.1. Экспериментальная методика и волноводные образцы,

3.4.2. Экспериментальные результаты

3.4.3. Обсуждение экспериментальных результатов

4. Особенности акустооптических, электрооггшческих н термоопшческих

взаимодействий в оптических волноводных структурах

4.1. Возбуждение поверхностных акустических волн в ниобате лития

4.1.1. Широкополосное возбуждение поверхностных акустических волн в ниобате лития торцевым и квазишганарным

преобразователями,,

4Д.2. Возбуждение поверхностных акустических волн с

использованием щелевых рэлеевских волн

4.1.3. О возможности возбуждения поверхностных акустических волн при отражений объемных акустических пучков в слоистых структурах

4.2. Особенности акустооитического взаимодействия в оптических волноводах

4.2.1. Исследование широкополосной дифракции с преобразованием

ТЕ мод в ошических волноводах ЬШЬОз:Т1, Н*:Ь£Ш>Оз:Т1,

4.2.2. Брэгтовское акустооптическое взаимодействие в волноводе иМЬСь,:Т1 с участием вытекающих ТЕ мод, возбуждаемых при полном внутреннем отражении обыкновенного луча от поверхности волновода

4.2.3. Широкополосное некомпланарное АОВ с участием вытекающих ТЕ волн в волноводе 1ЖЬОз;Т1,„

4.2.4. Формирование голографических решеток при дифракции света на скрещивающихся пучках ПАВ в волноводах ЫИЬОзгРе

4.3. Электрооптическое взаимодействие с участием вытекающих

мод в диффузионных и протонообменных планарных волноводах

4.3Л, Электрооптическая модуляция интенсивности в планарных

волноводах Ъ1МЬОз:Ре, 1лКЬОз:Т1

4.3.2. Особенности элекхрооптичеекой модуляции интенсивности в

протонообменных волноводах

4.4. Исследование термооптических характеристик оптических волноводов с утечкой

4.4.1. Температурные зависимости условий возбуждения вытекающих мод при полном внутреннем отражении света

от границы волновода

4.4.2. Температурные коэффициенты углов синхронизма в

волноводах LiNb03:Ti, Н+:1ЖЬОз:Т1

5. Приложения эффектов взаимодействия света с физическими полями в исследованиях поверхности LiNbOs и реализации интегральнооптических компонентов и устройств

5.1. Исследование неоднородности физических свойств и нолей вблизи поверхности по характеристикам волноводных взаимодействий

5 л Л. Исследование возмущения электрооптических свойств ниобата лития в протшообменных волноводах

H+:LiNb03iTi акустооптическим методом

5.1.2, Исследование приповерхностных полей, наведенных при формировании гояографических решеток объемными световыми пучками в фоторефражтивных кристаллах,..,

5.2. Планарные акустоопгаческие модуляторы

5.2.1. Планарный акустооптический модулятор с дифракцией направляемых мод на ПАВ

5.2.2. Планарный акустооптический модулятор на основе волновода с утечкой

5.3. Гибридно - интегральные акустоопшческие процессоры

5.3.1. Пассивные волноводаые элементы интегральнооптических устройств

5.3.2. Стыковка дискретных элементов с оптическими волноводами,

5.3.3. Макеты гибридно - интегральных акустооптических

устройств

5.4. Интегрально - оптические векторно - матричные процессоры

5.4.!. Схемы процессоров на основе интегральной оптики

5.4.2. Экспериментальная демонстрация возможности комбинации

акустооптического и голографического ввода информации в

планарный алгебраический процессор

Заключение

Литература

Рекомендованный список диссертаций по специальности «Радиофизика», 01.04.03 шифр ВАК

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Взаимодействия света с физическими полями в волноводно-оптических структурах в ниобате лития»

ВВЕДЕНИЕ

Актуальность темы диссертации определяется тем, что волноводно -оптические структуры на основе электрооптических кристаллов в течение всего периода формирования и развития концепций интегральной оптики являются объектами первостепенного внимания в плане как научных исследований, так и технических приложений [1-3]. В первую очередь это относится к оптическим волноводам в ниобате лития (ЫМЬОз) из - за уникального комплекса его оптических, акустических, пьезоэлектрических и электрооптических свойств и высокой технологичности [4, 5]. Поэтому создание в ниобате лития высококачественных волноводных слоев методами обратной диффузии окиси лития [6], высокотемпературной диффузии титана [7] и протонно - литиевого обмена |8, 9] обозначило этапные моменты в развитии интегральной оптики.

К настоящему времени на основе оптических волноводов в 1ЖЬОз реализован целый ряд элементов и устройств для целей оптической обработки информации [10 - 12] и оптической связи [13, 14], часть из которых производится серийно несколькими зарубежными фирмами. Подобные базовые элементы используют эффекты волноводных акустооптических и электрооптических взаимодействий. В волноводных структурах в 1лМЬОз наблюдается и фоторефрактивный эффект, что позволяет реализовать в них даже при крайне низкой оптической мощности нелинейное взаимодействие световых волн, приводящее к формированию динамических голограмм [15, 16], представляющих интерес для целей оптической памяти.

На характеристики волноводно - оптических взаимодействий оказывает значительное влияние неоднородный характер возмущений в водиоводной

V V «У

области, обусловленный наличием границы раздела с покровной средой, а также возмущением физических свойств материала в приповерхностном слое. Специфические особенности волноводных световых полей (неоднородность амплитуда в направлении нормали к поверхности и распространение в заданном направлении нескольких мод с разной поляризацией и разными

фазовыми скоростями) также приводят к заметным отличиям количественных характеристик волноводных взаимодействий по сравнению с объемными аналогами, и даже к качественно новым эффектам.

В публикациях, имеющихся к началу соответствующих этапов данной работы, возмущения вместе с показателем преломления и других свойств материала при формировании волноводных структур методами поверхностного легирования принимались во внимание в редких случаях. Основной задачей считалось создание слоя с повышенным показателем преломления и низкими оптическими потерями с помощью одной легирующей примеси. При разработке волноводных акустооптических и электрооптических управляющих элементов преимущества, обусловленные спецификой волноводных полей, также использовались лишь в отдельных случаях, хотя в ряде работ отмечена высокая эффективность акусто- и электрооптических взаимодействий с участием вытекающих мод [17, 18], акустооптических взаимодействий направляемых мод разной поляризации и разного порядка [19, 20]. Не уделялось достаточного внимания и взаимодействиям световых волн на фоторефрактивной нелинейности в волноводных структурах на основе электрооптических кристаллов, хотя проявления фоторефрактивного эффекта в трехмерных средах и их возможные приложения в целях оптической обработки информации и оптической памяти изучались весьма интенсивно [21 - 23]. Таким образом, многие потенциальные преимущества волноводно - оптических взаимодействий, перспективных для построения интегральнооптических элементов и устройств, оставались не реализованными.

В связи с изложенным, целью диссертационной работы являлось развитие нового научного направления в интегральной оптике, связанного с разработкой физических основ построения волноводно - оптических элементов для оптической обработки информации, оптической памяти и нелинейной интегральной оптики. В рамках этого направления решались задачи:

- разработка методик формирования и исследования характеристик волноводно - оптических структур в ниобате лития с возможностью варьирования физических свойств материала, актуальных для заданных приложений, путем многокомпонентного легирования;

- исследование основных закономерностей взаимодействия световых волн на возмущениях различной природы в волноводных структурах и их особенностей, обусловленных спецификой волноводных световых полей и возмущением физических свойств материала в волноводной области, позволяющих реализовать в разрабатываемых элементах все преимущества волноводно - оптических взаимодействий,

Основные научные положения, выносимые на защиту

1) Многокомпонентное легирование поверхности ниобата лития примесями П, Ре, Си (с их средней концентрацией в легированной области до одного весового процента) и Н+, с использованием методов диффз'зии, протонно - литиевого обмена и их комбинаций, позволяет формировать

волноводно - оптические структуры с целенаправленным варьированием \

физических свойств материала в волноводном слое с диапазоном: повышения темновой проводимости, фотопроводимости и фоторефрактивной чувствительности - до 7 4- В порядков; увеличения оптического поглощения -до десятков дБ/см; снижения электрооптических коэффициентов и температурного коэффициента необыкновенног о показателя преломления - до нескольких раз.

2) Возмущения физических свойств кристалла в приповерхностной области, обусловленные поверхностным легированием, и неоднородности физических полей, связанные с влиянием границы раздела, обнаруживаются, а их структура реконструируется, по характеристикам акустооптических,

электрооптических, фоторефрактивных и термооптических взаимодействий в планарных волноводах, сформированных у данной поверхности, при сравнимых размерах масштаба неоднородности и толщины волновода.

3) При синхронизме фазовых скоростей вытекающей и обыкновенной излучательной мод, вытекающие моды оптических волноводов в ниобате лития X и У срезов возбуждаются при полном внутреннем отражении обыкновенно поляризованных световых пучков от границы "волновод -покровная среда", соответствующем излучательной моде, с эффективностью, достигающей величины эффективности призменного метода. На основе вытекающих мод реализуются эффективные фоторефрактивные, акустооптические, электрооптические и термооптические взаимодействия.

4) В оптических волноводах в ниобате лития, легированных железом, при его неоднородном распределении по глубине, средней концентрации выше 0,2 -г 0,5 вес..%, различии средних концентраций Бе для разных мод на десятки процентов, и преобладании темновой проводимости над фотопроводимостью, двухлучевое формирование фоторефрактивных решеток модами разного порядка обеспечивает времена их формирования от долей секунды до часов, а хранения - от долей секунды до месяцев.

5) В планарных волноводах в ниобате лития, легированных железом, при его средней концентрации в волноводной области выше 0,1 ^ 0,2 вес.% и преобладании фотопроводимости над темновой проводимостью, при однопучковом воздействии наблюдается эффект формирования динамических фотовольтаических линз с временами формирования и хранения от десятков мищт до долей секунды. Временные характеристики линз варьируются изменением концентрации Ре в волноводной области или ее дополнительным легированием медью.

6) При однопучковом воздействии в планарных волноводах Ы№ЪОз:Ре, 1ЛКЬОз:Тг.Ре, 1ЖЬОз:Ре:Си, на модах с соответствующей им средней концентрацией Ре менее 0,1 0,2 вес. %, наблюдается эффект параметрического формирования фоторефрактивных решеток. Их периоды определяются разницей эффективных показателей преломления взаимодействующих мод при накачке направляемыми либо вытекающими

волнами, и величиной угла падения волны накачки на поверхность волновода - в случае, когда волной накачки является излучательная мода,

7) В планарных волноводах, при акустооптическом взаимодействии мод одинаковой поляризации, но разного порядка, реализуется режим широкополосной дифракции, центральные частоты которой определяются разницей эффективных показателей преломления взаимодействующих мод, В одномодовых волноводах подобный режим реализуется при акустооптическом преобразовании направляемой либо вытекающей моды в излучательную моду подложки.

Степень научной новизны и значимости

Научная новизна работы определяется тем, что в результате исследований полученных волноводных структур и процессов распространения и взаимодействия в них световых волн обнаружены следующие новые эффекты и установлены новые закономерности:

1) В протонообменных планарных волноводах Н+:1ЛМЬОз впервые обнаружен и экспериментально исследован эффект вытекания света при распространении ТЕ мод в осевых направлениях,

2) Проведены детальные экспериментальные исследования эффектов формирования и релаксации фоторефрактивных фазовых решеток в планарных волноводах с легированием примесями Бе и Си. Выявлен факт возрастания на 7 - 8 порядков темновой проводимости 1ЖЬОз при его легировании железом и сильная зависимость от номера моды характеристик решеток, формируемых в волноводах ЬлМЬОз^е разными направляемыми модами. В волноводах ЫКЬОз:Ре:Си впервые обнаружен и исследован эффект компенсации темновой проводимости ЫМЮзгРе при дополнительном легировании медью.

3) В планарных волноводах с повышенной фоторефрактивной чувствительностью впервые обнаружены и изучены новые нелинейные взаимодействия, такие как параметрическое усиление слабых световых волн при фоторефрактивной связи направляемых мод одинаковой поляризации, но разного порядка; направляемых и излучательных мод; излучательных и

вытекающих мод, а также эффект пространственного самовоздействия световых пучков вследствие формирования фотовольтаических волноводных д инамических линз.

4) Экспериментально исследовано сверхширокополосное возбуждение поверхностных акустических волн в ниобате лития с помощью предложенных торцевого и квазипланарного пьезоэлектрических преобразователей; для их возбуждения в направлениях со слабыми пьезоэлектрическими свойствами предложено и продемонстрировано использование структуры "пьезоэлектрик

V 99

- воздушный зазор - пьезоэлектрик с щелевыми акустическими волнами рэлеевского типа.

5) Реализован и экспериментально исследован метод возбуждения вытекающих мод при полном внутреннем отражении обыкновенно поляризованных световых пучков от границы раздела "волновод - покровная среда" при неосевом распространении света в диффузионных волноводах и как неосевом, так и осевом распространении в протонообменных.

6) Впервые исследованы эффекты: широкополосного волноводного акустооптического взаимодействия с преобразованием номера ТЕ мод; широкополосного акустооптического взаимодействия с преобразованием вытекающей ТЕ моды в излучательную; акустооптического взаимодействия с участием вытекающих мод при их возбуждении за счет полного внутреннего отражения объемных световых пучков от поверхности волновода.

7) Реализован и экспериментально изучен эффект записи динамических фазовых решеток при брэгговской дифракции волноводных мод на встречных скрещивающихся пучках поверхностных акустических волн в планарных волноводах 1ЖЬОз:ТкРе, ЫМЬОз:Ре.

8) Впервые экспериментально исследован эффект электрооптической модуляции интенсивности света в геометрии возбуждения вытекающих мод анизотропного волновода объемными световыми пучками.

9) Экспериментально исследованы температурные коэффициенты углов синхронизма при возбуждении вытекающих мод Т1 - диффузионных и протонообменных волноводов в геометрии полного внутреннего отражения

световых пучков от их поверхности; обнаружен и экспериментально изучен эффект аномально резкого изменения температурных коэффициентов углов синхронизма для некоторых мод в зависимости от времени отжига протонообменных волноводов.

10) Путем анализа частотных зависимостей эффективности дифракции волноводных мод разного порядка на поверхностных акустических волнах в протонообменном планарном волноводе подтвержден факт деградации электрооптических свойств ниобата лития при протонном обменне.

11) Путем изучения эффективности дифракции волноводных мод разного порядка на фоторефрактивной решетке, сформированной в кристалле LiNbOstCu объемными пучками, подтвержден факт возникновения неоднородных наведенных упругих и электрических полей у поверхности кристалла.

Практическая значимость работы заключается в следующем:

1) Разработанные методики многокомпонентного легирования поверхности ниобата лития позволяют формировать волноводные структуры с прогнозируемыми параметрами и варьируемыми фоторефрактивными и электрооптическими свойствами.

2) Предложенные торцевой и квазипланарный преобразователи поверхностных акустических волн имеют простую технологию, достаточно высокую эффективность в диапазоне частот до 1000 МГц и используются в широкополосных устройствах акустооптики и акустоэлектроники.

3) Продемонстрирована перспективность использования эффектов акустооптического взаимодействия с преобразованием номера ТЕ мод и с преобразованием вытекающих ТЕ мод в излучательные в эффективных широкополосных акустооптических модуляторах, работающих на частотах выше 500 МГц.

4) Волноводные фотовольтаические линзы могут использоваться в интегральнооптических схемах в качестве управляемых внешними световыми пучками элементов; голографические решетки, формируемые при параметрических фоторефрактивных взаимодействиях и дифракции

волноводных мод на скрещивающихся пучках поверхностных акустических волн - в качестве динамических и квазистационарных дифракционных элементов, в том числе в векторно - матричных волноводных процессорах.

5) Разработанные торцевой и квазипланарный преобразователи, технология оптических волноводов, метод возбуждения вытекающих мод позволяют создавать акустооптические и электрооптические управляющие элементы, выгодно сочетающие высокую эффективность волноводных взаимодействий с простейшей геометрией их объемных аналогов.

Структура диссертации. Диссертация состоит из пяти разделов, отражающих результаты проведенных исследований.

В первом разделе изложены результаты исследований основных характеристик и особенностей планарных оптических волноводов, формируемых в 1ЖЬОз путем однокомпонентного и многокомпонентного легирования. Проведен анализ временной эволюции функции профиля показателя преломления градиентных волноводов, формируемых диффузией примеси из слоя конечной толщины; рассмотрены поля волноводных мод для одного из практически важных видов профилей показателя преломления и численный метод их расчета для произвольной функции профиля. Представлены результаты экспериментальных исследований характеристик процессов легирования поверхности ЫМЬОз различными примесями (Л, Ре, Си, Н4) и их комбинациями с использованием методов высокотемпературной даффузии и протонного обмена. Обсуждаются особенности структурных параметров полученных волноводов и их оптических потерь.

Во втором разделе исследуются особенности фоторефрактивных характеристик полученных волноводных структур. Рассмотрено влияние неоднородности распределения фоторефрактивных характеристик материала по глубине волновода на структуру наведенных электрических полей фоторефрактивных решеток при фотогальваническом механизме фоторефракции. Экспериментально изучены характеристики таких решеток, формируемых направляемыми и вытекающими модами в двухпучковой

схеме, а также характеристики внутриплоскостного фоторефрактивного рассеяния света, в зависимости от номера мод и типа легирующей примеси либо комбинаций активных примесей.

В третьем разделе исследуются проявления фоторефрактивного эффекта в пленарных волноводах с повышенной фоторефрактивной чувствительностью при однопучковом воздействии. Экспериментально исследовано возбуждение вытекающих мод анизотропных волноводов при полном внутреннем отражении от их поверхности объемных световых пучков. Изучены характеристики фоторефрактивного параметрического рассеяния света голографического типа в волноводах 1ЖЮз:Ре и НМЬОз.'ТкРе в случае, когда волна накачки является направляемой модой; в волноводах 1дМЪОз:Си:Т1 - когда волна накачки представляет собой вытекающую моду структуры "волновод - призма связи". Исследованы особенности параметрических фоторефрактивных взаимодействий с участием вытекающих и излучательных, направляемых и излучательных мод при накачке излучательной модой. Экспериментально изучены особенности пространственного самовоздействия световых пучков вследствие светоиндуцированных фотовольтаических динамических линз в волноводах ЫЫЪОз'.Ре, 1лМЬ03:Т1:Ре, ЫНЪ03:Ре:Си.

В четвертом разделе проведены исследования особенностей акустооптических, электрооптических и термооптических взаимодействий в планарных волноводах в 1ШЬОз. Экспериментально изучены характеристики возбуждения поверхностных акустических волн в ниобате лития на частотах до 1000 МГц торцевым и квазипланарным пьезоэлектрическими преобразователями, щелевые акустические волны рэлеевского типа в структурах "пьезоэлектрик - воздушный зазор -пьезоэлектрик", продемонстрирован эффект трансформации поверхностных акустических волн в вытекающие в структуре "пьезоэлектрик - ускоряющий слой". Исследованы эффекты широкополосного акустооптического взаимодействия с преобразованием номера ТЕ мод, акустооптических взаимодействий с участием вытекающих мод в волноводах 1лКЬОз:Т1 при их

возбуждении за счет полного внутреннего отражения объемных световых пучков от поверхности волновода, формирования голографических решеток при дифракции света на встречных скрещивающихся пучках поверхностных акустических волн в волноводах 1л!ЧЬОз:Ре, 1ЖЬОз:ТгРе. Исследован эффект электрооптической модуляции интенсивности в волноводах ЫМЬОз:Ре, 1ЖЬОз:Тл, Н+:ЫМЬОз:Т1 с утечкой при возбуждении вытекающих мод за счет полного внутреннего отражения объемных световых пучков. Исследованы температурные коэффициенты углов синхронизма при таком возбуждении вытекающих мод в волноводах 1л№>Оз:Ре, ЫМЬОз.'Тл, Н+:1ЖЮз:Т1.

В пятом разделе рассмотрены некоторые приложения волноводно -оптических взаимодействий к физическим исследованиям поверхности и построению элементов и устройств оптической обработки информации. Продемонстрированы возможности обнаружения возмущений электрооптических свойств в поверхностной области ЫНЬОз на основе анализа эффективности волноводного акустооптического взаимодействия. По характеристикам дифракции волноводных мод на фоторефрактивных решетках, формируемых объемными световыми пучками, подтвержден факт наличия приповерхностных неоднородностей наведенных электрических и упругих полей. Представлены результаты разработки и исследования широкополосных волноводных акустооптических модуляторов на основе направляемых и вытекающих мод, исследования основных элементов и характеристик макетов гибридно - интегральных акустооптических анализаторов спектра радиосигналов, продемонстрирована возможность голографического ввода информации в интегралънооптические векторно -матричные процессоры.

Личный вклад автора. Большинство представленных в диссертации результатов получено впервые автором, под его руководством или при его непосредственном участии.

Публикации и апробация работы. Материалы работы представлены в публикациях, приведенных в списке литературы, а также доложены и

обсуждены на Совещании по УПВ (Новосибирск, 1978 г.); Школах -семинарах по проблеме "Поверхностные волны в твердых телах" (Новосибирск, 1979 г., 1982 г); Всесоюзных конференциях "Применение лазеров в приборостроении, машиностроении и медицинской технике" (Москва, 1979 г.); "Исследование и разработка прецизионных измерительных комплексов и систем с использованием радиоволновых и оптических каналов связи" (Томск, 1981 г.); конференции "Интегральная оптика, физические основы, приложения" (Новосибирск, 1984 г.); XII, XIII Всесоюзных конференциях по квантовой акустике и акустоэлектронике (Саратов, 1983 г., Черновцы, 1986 г.); Научно - техническом семинаре "Волоконная и интегральная оптика" (Киев, 1985 г.), Всесоюзных конференциях "Проектирование радиоэлектронных устройств на диэлектрических волноводах и резонаторах" (Тбилиси, 1988 г.); Оптико - электронные измерительные устройства и системы (Томск, 1989 г.); "Проблемы оптической памяти" (Телави, 1990 г.); "Физические принципы и методы оптической обработки информации" (Гродно, 1991 г.); конференциях "Акустоэлектронные устройства обработки информации" (Черкассы, 1982 г.); VIII региональном семинаре "Оптические и оптоэлектронные методы и устройства обработки информации" (Краснодар, 1990 гг.); Международных симпозиумах "Поверхностные волны в твердых телах и слоистых структурах" (Новосибирск, 1986 г., Варна, 1989 г., Москва - С. - Петербург, 1994 г.); Acoustooptics.Researches and Developments (Ленинград, 1990 г.); Photonics Switching'92 (Минск, 1992 г.); Международных конференциях по фоторефрактивным материалам, эффектам и устройствам (Франция, 1990 г., США, Бостон, 1991 г., Украина, Киев, 1993 г., США, Боулдер, 1995 г.); I и II Международных конференциях по оптической обработке информации (Санкт - Петербург, 1993, 1996 гг.); Международных конференциях по оптической памяти и нейронным сетям (Москва, 1994 г.); по физике полярных диэлектриков (Словения, Блед, 1996 г.); по оптике лазеров (Санкт -Петербург, 1995 г.).

1. ПЛАНАРНЫЕ ОПТИЧЕСКИЕ ВОЛНОВОДЫ В НИОБАТЕ ЛИТИЯ

С начала исследований в области интегральной оптики существенное внимание уделялось изучению материалов, допускающих интеграцию различных функциональных элементов на единой подложке, к числу которых относятся арсенид галлия (ОаАз), кремний а также ниобат и танталат лития (ЫКЪОз и 1лТаОз). Для формирования волноводно - оптических структур на их основе использовались методы вакуумного нанесения тонких пленок {24, 25] и эпитаксии [26 - 28], термическая диффузия примесей [7, 29 -37] и обратная диффузия 1лгО из НМЬОз [6], ионная имплантация и ионообменные процессы [8, 9, 38, 39], В ниобате лития планарные и канальные волноводы с высоким оптическим качеством и малой эффективной толщиной получены путем диффузии титана из металлической или оксидной пленки [7, 34, 37], а также при реакциях протонно - литиевого обмена в расплавах бензойной кислоты [8, 9] и некоторых неорганических соединений [39 - 41]. Такие волноводы являются градиентными и распределения показателя преломления по их глубине, в зависимости от технологического процесса, описываются разными функциями [7, 42]. Для нескольких частных случаев этих функций поперечные поля направляемых мод могут быть выражены в аналитической форме [43 - 47], в остальных для их отыскания привлекаются численные методы [48, 49], При введении в ИМЬОз некоторых примесей в легированной области отмечены изменения не только показателя преломления, но и упругих модулей [50], оптического поглощения [51], пьезоэлектрических и электрооптических коэффициентов [52]. Однако основной задачей при поверхностном легировании ЫКЪОз считалось получение волноводных слоев, а эффекты возмущения различных физических свойств материала, особенно при легировании примесями, приводящими к незначительному повышению и, тем более, к понижению его показателя преломления, во внимание, как правило, не принимались.

В данном разделе обсуждаются характеристики и особенности планарных оптических волноводов в ниобате лития, в том числе полученных методами многокомпонентного легирования, когда одна из примесей (Си) приводила к уменьшению необыкновенного показателя преломления 1л1<ГЬОз.

1 Л, Профили показателей преломления и поля волноводных мод градиентных оптических волноводов

В планарных градиентных оптических волноводах показатель преломления является функцией поперечной координаты. Знание закона его изменения необходимо для нахождения поперечных распределений световых полей в подобных волноводах, без чего невозможен анализ процессов взаимодействия света с возмущениями различной природы, имеющими во многих случаях также неоднородное распределение амплитуды у поверхности. В данной части работы рассматриваются возможный вид функции профиля показателя преломления градиентных волноводов, получаемых твердотельной диффузией, а также распределения полей направляемых мод для волноводов с практически важным видом профиля. Описана также процедура численного расчета подобных полей для произвольного вида функции профиля показателя преломления.

1.1.1. Профили показателя преломления планарных оптических волноводов, формируемых диффузией примеси из слоя конечной толщины

Многие технологические методы (диффузия примесей, ионный обмен, ионная имплантация и т.д.) приводят к формированию градиентных оптических волноводов (ОВ), характеризующихся плавным изменением показателя преломления (ПП) по их толщине. В данной работе большая часть исследований проведена с использованием диффз'зионных планарных волноводов, для которых распределение концентрации легирующей примеси

в приповерхностной области определяется решением уравнения диффузии. В реальных образцах концентрация искусственно введенных примесей К(х,), как правило, не превышает 1%, поэтому в общем случае для них характерна пропорциональность локального приращения ПП материала 6п(х;) величине К(х1). Профиль ПП, т.е. закон изменения §п(х), является одной из важнейших характеристик градиентных ОВ, поскольку он определяет их модовый состав и распределения полей мод. Таким образом, отыскание профиля ПП - одна из

и и V* и ть

важнейших стадии анализа волноводных взаимодеиствии. В случае многомодовых волноводов эта задача решается достаточно точно с помощью различных подходов восстановления профиля ПП по спектрам эффективных показателей преломления волноводных мод [29 - 35, 48, 49]. Однако она усложняется в случае маломодовых волноводов, т.к. для этого необходимо измерение на нескольких длинах волн [53, 54] либо использование при измерениях покровных сред с различными ПП [55, 56]. Упрощение данной процедуры возможно при известных условиях формирования маломодовых волноводов и известной зависимости от них функции профиля ПП. Еще в пионерской работе [7] отмечалось, что при диффузии металлов в ЫКЬОз вид М(х) может соответствовать в различных случаях функции Гаусса либо дополнительной функции ошибок. Это согласуется с известными решениями уравнения диффузии в полупространстве для моделей диффузии из мгновенного и постоянного источников [57]. Однако реальный процесс диффузии Л в ГлМЬОз не укладывается в рамки данных упрощенных моделей. Очевидно, что при не очень большом времени диффузии он может рассматриваться как двухступенчатый. На первой стадии примесь из пленки диффундирует через границу в объем кристалла. На второй, после полного проникновения, происходит ее диффузионное перераспределение в объеме. Результаты экспериментов показывают, что скорость проникновения ТЮг через поверхность У среза составляет ~ 5 - 10 нм/час при температуре 950 -1000°С [42]. При малых толщинах пленки диффузанта она приобретает островковую структуру, поэтому данные стадии не могут быть четко

разделены временной границей. Тем не менее, подобная идеализированная модель позволяет получить приближенные аналитические выражения для временной зависимости функции распределения концентрации примеси у границы полупространства. При анализе примем следующие допущения:

а) на первой стадии диффузии, в течение времени и, выполняется соотношение N3 » N0, где N1, N0 - концентрация примеси в пленке и на границе в объеме полупространства;

б) при полном времени диффузии и > граница полупространства считается отражающей, т.е. поток примеси через нее отсутствует;

в) коэффициент диффузии примеси В в полупространстве не зависит от ее концентрации.

Первую стадию процесса будем описывать моделью диффузии из постоянного источника. Поскольку N1 » N0, считаем, что величина N0 на границе со стороны полупространства достигается мгновенно и при < не изменяется. Тогда распределение концентрации примеси на первой стадии имеет вид [57]:

М(х,£) = Мд -егГс

0-1Л}

где х - координата в направлении нормали к границе.

При 1а > поток примеси через границу отсутствует и ЩхД) может быть найдено из общего решения уравнения диффузии для полупространства с отражающей границей [57]:

1

со

43*

+ ехр

4Вг

1

■й1

(1.1.2)

где N(£,0) - начальное распределение примеси, а время X отсчитывается от момента т.е 1 = - В рассматриваемом случае N(£,0) определяется выражением (1.1.1). Таким образом:

оо

К(хД)

N0 *

2л/Ж

= |егГс(

(Е - х)2 (I + х)2

__) • <{ ехр! -—-— + ехр —--—

I 4ЕН ] [ 4ЕН

(1.1.3)

Дж выражения результата интегрирования в аналитической форме аппроксимируем функцию ег&(£) соотношением:

егЗД) * Р(§) = М - ехр(-Н • • ехр(-С • %2)

(1.1.4)

где М, II, в - константы аппроксимации, близкие по величине к единице. Возможность подобного представления функции егГс иллюстрирует рис. 1.1.1, на котором она приведена вместе с аппроксимирующей функцией (1.1.4) при М, Н, в = 1. Ошибка аппроксимации при < 0,5 не превышает 1%, но возрастает до 20 - 50% при £ > 1. Тем не менее, при диффузионном расплывании примеси величина ее концентрации в области % > 1 определяется в большей степени ее начальным распределением в области с высокой концентрацией, т.е при £ < 0,5. Поэтому набор М, О, Н = 1 уже дает достаточно хорошее приближение для функции ег£с, хотя варьирование данных параметров существенно повышает точность аппроксимации.

Подставляя (1.1.4) в (1.1.3) и проводя несложные преобразования, получим для М(хД):

Т*(М) = К0 • М • А"1 • (4л/ш)~1[ехр(В2)ег&(В) + ехр(Р2)ег&(Р)] (1.1.5)

где А =

О

1

.4ГП0 4В1

В

у

Н х 2 2л/ГН

1

О

О-Л 1)

\ т

Р =

н

х

2 2л/Г)Т

Введя безразмерные координату и время х - Шо, представим

(1.1.5) в форме:

М(Х,т) = К0М-ехр

(1.1,6)

Таким образом, распределение концентрации примеси у поверхности при диффузии из пленки конечной толщины описывается функцией, вид которой зависит от безразмерного времени т. Это иллюстрируется результатами расчетов, представленными на рис. 1.1.2. Из приведенных зависимостей и анализа выражения (1.1.6) следует, что вид распределения ЩХ,т) действительно изменяется от близкого к дополнительной функции ошибок при малых х до близкого к функции Гаусса при X > 1, что хорошо согласуется с известными экспериментальными и расчетными результатами других авторов [7, 29 - 31, 42]. Из (1.1.6) следует, что зависимость величины концентрации примеси на поверхности (и, соответственно, величина приращения ПП, являющаяся одной из важнейших характеристик оптических волноводов) может быть выражена в виде:

Таким образом, реальные распределения концентрации примеси при диффузии из пленки конечной толщины в случае % < 1 могут определяться из (1.1.6), а при х > 1 - аппроксимироваться функциями Гаусса с соответствующими параметрами.

х/Ъ

Рис. 1.1.1. Функция ег&(хЛз) и аппроксимирующая ее зависимость ехр(-х/1г - кШ2)

X

Рис. 1.1.2. Изменение вида распределения ЩХ) при изменении

х от 0 до 5

1.1.2. Поля мод в градиентном волноводе с профилем показателя преломления n© ~ ch'\

Пространственное распределение электрического и магнитного полей в градиентном планарном волноводе может быть найдено из соответствующих волновых уравнений [43 - 45]. Рассмотрим изотропный волновод с практически важным видом профиля ПП. Пусть ТЕ мода распространяется в направлении X, а нормаль к поверхности волновода обозначим как Y. Для поперечной составляющей Ez ТЕ мод это уравнение имеет вид:

+ ko • [п2 (У) - N^lE2 (у)-0 (1.1.8)

dy~ 1 J

где n(v) = ils + Àn*f(y/h) - распределение ПП по глубине волновода; ns, An -ПП подложки и величина его приращения на поверхности волновода; f(y/h) -функция профиля ПП с масштабным коэффициентом h; Nm - эффективный ПП волноводной моды; ко - волновое число света в вакууме. Здесь имеется в виду, что функция f(y/h) является монотонно - убывающей и принимает значения f(0) = 1; f(co) = 0. Аналитические решения уравнения (1.1.8) известны лишь для нескольких функций профиля ПП (для экспоненциального [46], параболического [45, 47], профиля Эпштейна [58]). Выше мы выяснили, что профиль ПП реальных диффузионных волноводов может изменяться от пропорционального функции erfc(y) до гауссового. В этих случаях уравнение (1.1.8) может быть решено только численно. В то же время к функции Гаусса, которой может аппроксимироваться профиль вида (1.1.6) при % > 1, достаточно близка зависимость ôn(y) ~ ch~2(y) (рисЛ. 1.3), для которой в случае нулевого поля на границе волновода Е(0) = 0 также известно аналитическое решение (1Л .8) [59], Более того, последняя достаточно точно аппроксимируется суммой двух функций Гаусса с разными масштабами, что в случае учета обратной диффузии 1л%0 может дать достаточно хорошее приближение для описания реальных профилей диффузионных волноводов в ниобате лития. Покажем, что для волноводов с профилем ПП вида

п(у) = + Лп- с11_2<з?) при определенных условиях можно получить решения в аналитической форме и при конечной величине поля моды на границе Е(0). Волновое уравнение (1.1,8) для общности перепишем в виде:

с!2Б.

■ + V * [Щ) - Ьт]Ег = О

(1.1.9)

где % - уЛ1 - нормированная координата; V, Ьт - нормированные толщина волновода и эффективный ПП моды с индексом т. Вводя в (1.1.9) замены: V2 = у(у-1); У2-Ът = ц2, запишем его в форме:

\<у-1)

Е =0

(1.1.10)

Далее, пользуясь методикой [58, 59], введем вспомогательную функцию \|/(£) как Е = с1Гц£- V]/© и переменную г = (1 - Ш )/2. В этом случае (1.1.10) можно привести к виду:

г(1-г)-^ + [1 + ц-2(2 + 2ц)г]^-[({л + у)(1 + ц-у)]¥-0 (1.1.11) <к 'л

Это - гипергеометрическое уравнение Гаусса, решением которого является гипергеометрическая функция (см., например [60, 61]):

\|/(г)=2Р1(ц + у,1 + ц - у;1 ■+ ц; г) (1.1.12)

Тогда для решения уравнения (1.1.9) при 0 имеем:

При £<0 поле моды экспоненциально затухает:

(1.1.13)

Е = Е(0) • ехр

(1.1.14)

где ч - параметр асимметрии - д = (п^ 4)'(2пзЛп)-!.

В [58] для случая равенства нулю поля моды на границе у = 0

Г(1 + ^)-Г(К)

Е(0) = 2Р}(^ + V, 1 + ц. - у; 1 + щ 1/2)

О (1.1.15)

о

(где Г(х) - гамма - функция) получено дисперсионное уравнение для волновода с данным профилем в виде:

цр = V - 2(р + 1) (1.1.16),

т.к. (1.1,15) может быть выполнено лишь при Г 14

оо, т.е. при

¿1 У

1 + {¿л - у)/2 = -р, где р = 0; 1; 2;... и соответствует номеру моды. С учетом (1.1.16) выражение (1.1.13) приводится к форме:

ЪЛ)

Г(1 + а )Г(-1)

[ р, + v)

г ——г

I 2 ;

---р —^ ' ' ^

1 + ¡Хв + v 1 , ) —^

£ ¿, у

(1.1.17)

В такой записи гипергеометрический ряд обрывается и распределения полей мод имеют простой вид. Так, для низших ТЕ мод:

«ВД)

Б0($) = (у-2)-

(1.1.18)

Г( 2} Ч®

Г(-|) А"4® ^

(1.1.19)

Для направляемых мод реальных волноводов величина поля на границе хотя и мала, но отлична от нуля. Точное дисперсионное уравнение асимметричного волновода с рассматриваемым профилем можно найти из условия непрерывности тангенциальной компоненты электрического поля и ее производной на границе с покровной средой = 0:

|£=0

дЕ-(^)

ё£

(1.1.20) (1.1.21)

Из (1.1.17) с учетом (1.1.21) и получим точное дисперсионное уравнение в виде:

—— = ^/ja2 -f q • v(v -1) (1.1.22 )

Похожие диссертационные работы по специальности «Радиофизика», 01.04.03 шифр ВАК

Заключение диссертации по теме «Радиофизика», Шандаров, Владимир Михайлович

Основные результаты, полученные в диссертации, заключаются в следующем.

1. Отработаны методики формирования пленарных оптических волноводов в ниобате лития высокотемпературной диффузией металлов и окислов, протонным обменом в расплавах некоторых органических кислот, и комбинированием данных процессов. Определены величины коэффициентов диффузии и, Ре, Си и протонов в ШЮз для типичных условий процессов легирования, Проведены детальные экспериментальные исследования характеристик полученных волноводов. Впервые обнаружен и исследован эффект вытекания света при распространении ТЕ мод в осевых направлениях в протонообменвых волноводах ¥ - и X - срезов.

2. В случае формирования голографических решеток направляемыми модами в планарных волноводах со ступенчатым профилем проведен анализ влияния неоднородности фоторефражтивных свойств у поверхности кристалла на структуру наведенных электрических полей решетки на начальной стадии записи и в стационарном режиме. Показано, что распределения амплитуд наведенных полей зависят от соотношения величин периода решетки и толщины волновода, а также от степени неоднородности фоторефрактивных свойств. Показано, что неоднородность полей волноводных мод приводит к появлению нормальной к плоскости волновода компоненты электрического поля, которая при фотогальваническом механизме фоторефракции может формировать голографическуш решетку, сдвинутую на те/2 по отношению к световой интерференционной картине,

3. Проведены детальные экспериментальные исследования особенностей фоторефрактивных свойств планарных волноводов в ЫМЬО?, формируемых методами одно - и многокомпонентного легирования. Выявлено существенное (па 7 - 8 порядков) возрастание темповой проводимости 1ЖЬОз при его легировании железом (при концентрации Ре выше 0,1 вес,%) и преимущественное увеличение его фотопроводимости при легировании медью. Впервые обнаружен и исследован эффект компенсации темновой проводимости 1ЖЬОз:Ре при его дополнительном легировании медью. Показано, что в волноводах 1лМЮз:Ре, вследствие неоднородности концентрации Ре, времена записи и релаксации ФР, формируемых модами разного порядка, могут изменяться от долей секунды до сотен часов и более, а. на низших модах эффект оптического повреждения не наблюдается при интенсивносгях света до 10 - 50 Вт/ем2.

4. Впервые обнаружены и исследованы эффекты межмодовых параметрических фоторефрактивных взаимодействий направляемых мод в волноводах иМЬОз:Ре и Т.лКЬОз.'ТкРе, и параметрического взаимодействия вытекающих мод в структуре "волновод ЫМЬОз:СшТ1 - призма связи", позволяющие формировать топографические решетки с периодами, определяемыми разницей эффективных Г1П мод, при однолучевом воздействии.

5. Впервые обнаружены и исследованы эффекты параметрического взаимодействия излучательных и вытекающих, излучателъных и направляемых мод в пленарных волноводах ПМЮз:Ре и иМЬОз.'ТгРе, где излучательная мода являлась волной накачки. Показано, что при таких взаимодействиях возможно однолучевое формирование фоторефрактивных. решеток с периодом, определяемым углом падения волны накачки на поверхность волновода,

6. Впервые обнаружен и экспериментально исследован эффект формирования динамических фотовольтаических линз в волноводах 1лМЬОз:Ре, ЬМЬО^ТкРе, 1ЖЬОз:Ре:Сц, существенно искажающих профили прошедших пучков при интенсивности света, в волноводе, для которой величина фотоцроводимоста превышает величину темновой проводимости,

7. Предложены новые конфигурации электродных структур для возбуждения ПАВ в ниобате лития - торцевой и квазипланарный пьезоэлектрические преобразователи. Экспериментально продемонстрирована их высокая эффективность в диапазоне частот до 1000 МГц дам УХ и XX ориентации звукопроводов.

8. Реализован и экспериментально исследован метод возбуждения вытекающих мод диффузионных и протонообменных волноводов в 1лМЬОз при полном внутреннем отражении обыкновенно поляризованных световых пучков от границы раздела "волновод - покровная среда".

9. Впервые реализованы и исследованы эффекты широкополосного акустооптического взаимодействия с- преобразованием номера направляемых ТЕ мод в волноводах Ь1НМ)з:Т1 и Н+:ЬШЬОз:Т1, и с преобразованием вытекающей ТЕ моды в излучатеяьную с некомпланарной геометрией в волноводе ХЖЬОз.'Т!.

10. Реализован и исследован эффект записи фазовых решеток с периодом, определяемым частотой ПАВ, при дифракции направляемых ТЕ мод на встречных скрещивающихся пучках ПАВ в волноводах 1дМЪОз:ТкРе,

И. В геометрии возбуждения вытекающих мод при полном внутреннем отражении световых пучков от поверхности волновода исследованы некоторые особенности злектрооптических и термооптических волноводных взаимодействий; а) впервые реализован и исследован эффект электрооптической модуляции интенсивности света в волноводах 1лМЬ()з:Ре и Н+:ЬШЬОз:Тц б) исследованы температурные зависимости углов синхронизма вытекающих мод в волноводах 1лМЬОз:Т1 и Н+:1лМ>Оз:Т1, подтвержден факт существенного изменения температурного коэффициента необыкновенного показателя преломления ниобата лития под влиянием протонного обмена.

12. На основе анализа эффективности дифракции направляемых мод разного порядка на ПАВ в волноводе Н+:Ь1КЪОз:Т1 и на голографических решетках в волноводе ЫНЮзгСшТ!, формируемых в подложке ХлМЬОз.'Сп внешними световыми пучками, подтверждены факты деградации электрооптических свойств ниобата лития при протонном обменне и возникновения неоднородных наведенных упругих и электрических полей у поверхности кристалла при записи фоторефрактивных решеток в его объеме.

13. На основе проведенных исследований планарных волноводов, возбуждения ПАВ и волноводных ажустооптнчесжих взаимодействий разработаны и реализованы широкополосные волноводные акустооптические модуляторы и макеты гибридно - интегральных акустоопшческих анализаторов спектра радиосигналов, а также продемонстрирована возможность комбинации акустооптического и голографического методов ввода информации в интегрально - оптических алгебраических процессорах.

Автор выражает глубокую благодарность заведующему кафедрой СВЧ и квантовой радиотехники ТУСУРа, где выполнялась диссертационная работа - профессору Е.С.Коваленко, и заведующему кафедрой электронных приборов ТУСУРа - профессору С.М.Шадцарову за многолетнюю поддержку в работе, плодотворное сотрудничество и дискуссии при обсуждении полученных результатов.

Важную роль в выполнении работы играло плодотворное сотрудничество с Л.Я.Серебренниковым, А.В.Пуговкиным, В.В.Мотошжиным (ГУСУР) н С.Г.Одуловым (Институт физики АН Украины).

Автор считает приятным долгом поблагодарить сотрудников руководимой мм ранее лаборатории акустооптоэлектронмки А.Й.Башкирова, й.й.йткина, В.Л.Попова, Н.Й.Буримова, Й.Е.Антипова, А.В.Решетъко, Л.И.Шангину, А.Е.Манделя за плодотворное сотрудничество на различных этапах работы, а также других сотрудников кафедры СВЧ и квантовой радиотехники ТУСУРа за доброжелательное отношение и помощь в работе.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Список литературы диссертационного исследования доктор физико-математических наук Шандаров, Владимир Михайлович, 1997 год

ЛИТЕРАТУРА

1. Р. Ханшерджер. Интегральная оптика: Теория и технология: Пер. с ангаЛТодред. В.А.Сычугова. - М,: Мир, 1985, - 384 с.

2. Интегральная оптика. / Под. ред. Т.Тамира. - М.: Мир, 1978. - 344 с.

3. А.С. Семенов, В,Л, Смирнов, А,В. Шмалько. Интегральная оптика для систем передачи и обработки информации. - Мл Радио и связь. 1990. - 224 с.

4. Ю.С. Кузьминов. Ниобат и танталат лития. Материалы для нелинейной оптики, - М.: Наука. Гл. ред. физ. - мат. лит. 1975. - 224 с.

5. .Акустические кристаллы: Справочник / А,А, Блистанов, В,С, Бондаренко, В.В.Чкалова и др. / Под ред. М.П .Шаскольской. - Мл Наука. 1982. - 632 с.

6. LP. Kaminov, J.R. Carrathers. Optical waveguiding layers in LiNbOa and LiTa03//Appl. Phys. Lett. - 1973. - V. 22. - No. 7. - pp. 326 -328.

7. R.V.Sclimidi, and LP.Kaminow. Metal - diffused optical waveguides in liNbOj a AppL Phys. Lett. - 1974. - V. 25. - No. 8, - pp. 458 -460.

8. J,L, Jackel, C,E, Rice and J.J. Veselka, Proton exchange for high index waveguides in Li'NbOj H presented at Topical Meeting on Integrated and Guided Wave Optics, Asilomar, Calif,, January 6 - 8,1982.

9. J.L. Jackel, C.E. Rice and J.J. Veselka. Proton exchange for high index waveguides in LiNbOj, //Appl. Phys. Lett, - 1982. -V.4L- No. 7. - p. 607.

10. В.А.Вознесенский. Устройства интегральной оптики для волоконно -оптических систем передачи и систем оптической обработки сигналов if Зарубежная рад иоэлектроника. - 1988. - N2. с. 82 - 90.

11. Chen S. Tsai Guided - wave acoustooptic bragg modulators for wide - band integrated optics communications and signal processing // IEEE Trans. Circuits and Systems, - 1979. - V. CAS - 26, - No. 12,-p, 1072- 1098,

12. Chen S. Tsai. Integrated Acoustooptic Circuits and Applications // IEEE Transactions on Ultrasonics, Ferroelectrics atidFrequency Control. - 1992, -

V.30. - No.5. - pp. 529 - 554.

13. R.R.A. Syms. Advances in channel waveguide lithium niobafe integrated optics // Optical and Quantum Electronics. - 1988. - Vol. 20. -pp. 189-213.

14. R.S.Tucker, G. Eiseiisiein, S.K.Korotky. Optical Time - Division Multiplexing for Very High Big - Rate Transmission // Journ. of Lightwave Techn. - 1988. -Vol. 6.-No.il.-pp. 1737- 1749.

15. O.B. Кандидова, B.B. Леманов, Б.В.Сухарев. Запись голограмм в планарных световодах из ниобата лития // Письма в ЖТФ. - 1983. - N9. - с. 777 - 781.

16. RX.Holman, PJ.Cressman. Optical damage resistance of lithium niobate waveguides //Opt, Eng. - 1982. -Vol 21, - No, - pp. ¡025 - 1032,

17. Д.В.Петров. Акустооптическое преобразование направляемой моды в вытекающую волну в волноводе ТЫлМЬОз // Письма в ЖТФ. - 1983, - т.9. -выи. 18.-с. 1120- 1124.

18. D.V.Petrov. Acoustooptic and electrooptic guided wave conversion to leaky waves in an anisotropic optical waveguide // Opt Commun. - 1984. - V. 50. - N. 5. - p. 300 - 302.

19. Д.В.Петров, А.В.Царев, И.Б.Яковкин. Акустооптическое преобразование мод в диффузном волноводе на поверхности ниобата лития /7 Письма в ЖТФ. - 1977. - т.З. - вып. 18.-с. 933 - 936.

20. Е.А.Колосовский, Д.В.Петров, А.В.Царев. Влияние параметров диффузного волновода на частотную зависимость эффективности акустооптического взаимодействия // Квантовая электроника. - 1980, - т, 7. -N8.- с. 1728- 1732.

21. М.П.Петров, С.И.Степанов, А.В.Хоменко. Фоточувствительные электрооптические среды в голографии и оптической обработке информации, - Л,: Наука, 1983. - 270 с,

22. P.Gunter. Holography, coherent light amplification and optical phase conjugation with photorefractive materials if Phys. Reports. - 1982. - Vol 93. -

No. 4, - pp. ¡99 - 299.

23. Винецкий В.Л., Кухтарев H.B. Динамическая голография. - Киев; Наукова думка. 1983. - 128 с.

24. R,L.Aagard. Optical waveguide characteristics of reactive dc - sputtered niobium pentoxide films // Appl. Phys. Lett. - 1975. - Vol. 27. - No. 11. - pp. 605 -607.

25. Y.-K. Lee, and S. Wang. Tantalum oxide light guide on lithium tantalate // Appl. Phys. Lett. - 1974. - Vol. 25. - No. 3. - pp. 164 - 166.

26. Космына М.Б., Воронов A,XL, Ткаченжо В.Ф. Получение эпитаксиальных структур на основе ииобата - танталата лития для интегральной оптикию // В кн.: Интегральная оптика. Физические основы, приложения. -Новосибирск: Наука, 1986, - с. 39 - 47.

27. Miyazava S. Growth of ЫМЬОз single crystal mm for optical waveguide // Appl. Phys. Lett. - 1973. - Vol, 23. - No. 4. -pp. 198 -200.

2%: М.В.Лазарев, Р.С.Мадоян, Б.В.Сухарев, О.А.Хачатурян, Тонкопленочные световоды на основе эпитаксиальных слоев твердых растворов ииобата -танталата лития // Письма в ЖТФ. - 1984. - т. 10, - вып. 1.-е, 244 - 248,

29. Кузьминов Ю.С., Лыщдан Н.М., Прохоров A.M. и др. Диффузионные волноводы в стеклах и злектроошических кристаллах Н Квантовая электроника. - 1975. -т. 2.-N10.-с. 2309 -2314.

30. Гарсиа М.А. и др. диффузия титана в ниобате лития и характеристики градиентных световодов // Письма в ЖТФ, - 1978, - т. 4, - N10. - с. 573 - 576.

31. Панькин В.Г. и др. Исследование волноводов, полученных диффузией титана на Y - срезе метаниобата лития // Квантовая электроника. - 1978. - т. 5. - N2. - с. 305-310.

32. Зилинг К.К, и др. Связь профилей показателей преломления с кинетикой диффузий титана в планарных волноводах на LiNbOi // Автометрия. - 1978. -Nl.-c. 103.

33c Naitoh Н. et. al. Mode control of Ti - diffused LiNbOs slab optical waveguide //Appl. Opt. - 1977. -¥.16.- No.9. - pp. 2546 - 2549.

34. Золотое E.M. й др. Определение параметров оптических диффузных волноводов в LiNbOs // Квантовая электроника. - 1979. - т.б. - N5, - с, 1111 -1113.

35. Золотое Е.М., Прохоров A.M., Черных В, А. Исследование диффузии Ti в LiNbOj при получении оптических волноводов И Квантовая электроника, -

1980. -т.7. - N4. - с. 843-848.

36. Banes P. Diffusion profile of titanium in optical LiNbOs - waveguides // NTG -Fachber. - 1977, - ¥.59. - pp. 179 - 181.

37. Fukuma M., Noda I.. Iwasaki H. Optical properties in titanium - diffused LiNbOs strip waveguides // J. Appl. Phys. - 1978. - ¥.49. - No. 7, - pp. 3693 -3699.

38. R.G.Wilson, D.A.Betts, D.K.Sadana,J.M.Zavada, R.G.Himsperger, Proton, deuteron, and helium implantation into GaAs and LiNb03 for waveguide fabrication// J. Appl, Phys, - 1985, - ¥oL57, - No J1. - pp. 5006 - 5010,

39. Ганышш B.A., Коркшзшо Ю.Н., Петрова В.З. Формирование аутдйффузионных световодов в 1ЖЬОз при низких температурах в расплавах солей // Письма в ЖТФ. - 1983.-т. 9.-N19-с. 1197- 1200.

40. YilA, Bobrov, У.A. Ganshin, ¥.Sh. Ivanov, Yu.N. Kor&ishko and

T.¥. Morozova. Formation of Ion - Exchanged СшГлТаОз Waveguides and Their Investigations // Phys. Stat. Sol.(a). -1991, - Vol 123.-p.317- 324,

41. Коркишко Ю.Н., Ганышш B.A. Н:1ЖЬОз световоды с высоким уровнем легирования//ЖТФ. - 1988. - т.58. - вып.4. - с. 692 - 700.

42. Tsonev L, Savatinova I, Simova P. Ti:LiNbOj optical waveguides // Appl. Phys. ••

1981. - V, 24, - No,3„ - pp. 205 - 209,

43. Маркузе Д. Оптические волновода!. - М.: Мир, 1974.

44. Унгер X, - Г, Планарные и волоконные оптические волновода: Пер. с англ.

/Под ред, Шевченко В.В. - М.: Мир, 1980,- 656 е.

45. Адаме М. Введение в теорию оптических волноводов: Пер, с англ, /Под ред, И.Н.Сисакяна. - М.: Мир, 1984. -512 с.

46. Conwell Е.М. Modes in optical waveguides formed by diffusion // Appl. Phys. Lett, - 1973. - V. 23. - No, 6, - pp. 328 - 329.

47. Сергеев A.H., Фролова M.H., Осадчев Л.А., Шандаров С.М. Определение параметров асимметричных параболических волноводов // Изв. вузов СССР. Сер. Физика. - 1987. - N10. - с. 46 - 49.

48. Колосовский Б.А., Петров Д.В., Царев А,В, Численный метод восстановления профиля показателя преломления диффузных волноводов // Квантовая электроника. -1981. - т.8. -N12. - с. 2557 - 2568.

49. White J.M., Heidrich P.P. Optical waveguide refractive index profiles determined from measurement of mode indices: a simple analysis // Appl. Opt. - 1976.»v. 15. -No.!, - pp. 151 - 155,

50. PJ. Burnett and G.A.D. Briggs. Acoustic properties of proton - exchanged LiNbOs studied using the acoustic microscopy Viz) technique // J. Appl, Phys, -1986. -Vol. 60, - No, 7, - pp. 2517 2522.

51. И.Г.Войтенко. Некоторые свойства волноводных слоев в ниобате лития, полученных термодиффузией железа II Вести АН БССР. Сер. фаз. - мат. наук. - 1980.-Nl.-c. 80 -82,

52. Becker R. A, Comparison of guided - wave interferometric modulators fabricated on LiNbOs via Ti indiffusion and proton exchange II Appl. Phys. Lett. - 1983. -V.43. - N2. - p. 131-133.

53. Золотое E.M., Киселев B.A., Прохоров A.M., Щербаков E.A. Определение параметров оптических диффузных микроволноводов // Квантовая электроника, - 1976, - т, 3, - N8, - с, 1672 - 1676,

54. Войтенков А.И., Редько В.П. Определение параметров одномодовых диффузных волноводов // Квантовая электроника, - 1980. - т. 7. - N9. -

с. 2001 - 2003.

55. Лындмн Н.М., Прохоров A.M., Спихальский А.А., Сычугов В.А., Тшцежо А.В., Шипуло Г.П. Экспериментальное определение эффективной толщины диффузных волноводов // Квантовая электроника, - 1978, - т. 5. -N6. - с. 1323- 1328.

56. Петров Д.В., Царев А.В., Яковкин И,Б, Акустооптическое взаимодействие в диффузном волноводе с диэлектрической пленкой И Квантовая электроника. - 1982.-т, 9.-N2,-с, 247- 353.

57. Болтаке В.М. Диффузия в полупроводниках. - М.: Гос. изд. физ. - мат. лит.. 1961. - 462 с.

58. Бреховских Л.М. Волны в слоистых средах. - М.: йзд- во АН СССР, 1957. -502 с.

59. Ландау Л .Д., Лифшиц Б.М. Квантовая механика. Нерелятивистская теория.

Изд. 2-е. М.: ГИФМЛ, 1961 - 702 с, 60Бейтмен Г., Эрдейи А. Высшие трансцендентные функции. I. М,: Гл. ред. ФМЛ. 1973,- 294 с,

61. Справочник по специальным функциям /Под ред. М. Абрамовича и Й.Стиган. М.: Наука. 1979. - 830 с.

62. Й.Н.Калнткин. Численные методы. - М.: Наука. Гд. ред. физ. - мат. лит., 1978, 512 с.

63. Г.Корн, Т.Корн. Справочник по математике для научных работников и инженеров. - М.: Наука. Гл. ред. физ. - мат. лит., 1977. - 832 с.

64. W.M.Young, M.M.Fejer, М J.F.Digonnet, A.F.Marshall, and R.S.Feigelson.

Fabrication, characterization and index profile modeling of high - damage resistance Zn - diffused waveguides in congruent and MgO:Lithmm niobate // J. of Lightwave Techa, - 1992. - Vol 10, - No.9. - pp. 1238 - 1246.

65. G J.Griffiths, and RJ.Bsdaile. Analysis of titanium diffused planar optical waveguides in lithium niobate // IEEE Journ, of Quant. Electron. - J 984. -

Vol ОБ •• 20.. - No.2. ~ p. 149.

66. Ranganath T.R,, Wang S, Suppression of LiiO out - diffusion from Ti - diffused

LiNbCh optical, waveguides // Appl Phys. Lett, - 1977. - Vol. 30. - No. 8. -p. 376 - 379.

67. Chen Вот - UeL, Pastor A.C, Elimination of LwO out - diffusion waveguide in LiNbOs and LiTaOs // Appl, Phys. Lett, - 1977, - Vol, 30, -No, II.-p. 570 - 571.

68. A.Raseh, M.Rottschalk, W.Karthe. Suppression ofoutdiffusion in TirLiNbOj //J. Opt. Commun. - 1985. - Vol. 6.-No.!.-pp. 14-17.

69. С.Б.Капшшн, В.М.Шандаров, С.М.Шандаров, Способ изготовления интегральных световодов // Описание изобретения к авторскому свидетельству СССР N784541 (1980).

70. А.И.Башкиров, Й.И.Ишин, Л,Я.Серебренников, Л.Й.Шаншна, В.М.Шандаров, С.М.Шандаров. Гибридно-интегральный акустооптнческий процессор // В кн.:Акустоошические устройства радиоэлектронных систем. - ЛлНаука, 1988, сЛ43- 150.

71. Bashkirov A,, Itkin I., Serebrennikov L., Shandarov V., Shandarov S. Investigation of integrated acoustooptic elements for fiber optic communication // In: Proc.Intern. Symp, on electronic devices, circuits and systems. - 1987, Kharagpur, India. - V.2. - P.549 - 550.

72. V.Shandarov, A.Mandel, V.Popov, LAntipov, N.Burimov, S.Shandarov, Waveguide acousto - optic Bragg cells on lithium niobate // Proc. SPIE, Vol. 2155, Optoelectronic Signal Processing for Phased - Array Antennas 4, -1994. -p. 76 - 87.

73. А.Й.Башкиров, В.М.Шандаров. Исследование оптических волноводов в ниобате лития, полученных диффузией железа // Журнал технической физики, - 1989, - т.59, - вып,8, - с,66 - 69,

74. А.Башкиров, В.Шандаров. Планарные диффузионные волноводы

LiNb03:Fe для устройств интегральной оптики // В кн.: Физика и техника

акустооптики: Межвузовский сборник. Томск: Изд - во Томск, ун-та. -

1987.-с. 100- 109.

75. M. De Micheli, J. Botineau, P. Sibillot, D.B.Ostrowsky and M.Papuchon. Fabrication and. characterization of titanium isdiffused proton exchanged (Г1РБ) waveguides in lithium niobate // Optics Communications. -1982. - Vol. 14. - No. 2. - p. 101.

76. J.L. Jackel and R.J. Holmes. Recent advances in ЫМЬОз processing // In: Proc. of 2nd Eur. Conf. on Integr. Opt., Firenze, 17-18 oct., pp. 38 - 41 (1983).

77. M. Papuchon, S. Vatoux. Integrated optical polariser on LiNbOsiTi channel waveguides using proton exchange // Electronics Letters, - 1983, - Vol 19, -No Л 6. - pp. 612 - 613.

78. K. Yamamoto and T.Taniuchi. Characteristics ofpyrophosphoric acid proton -exchanged waveguides in LiNbOs /7 J. Appl. Phys. -1991. » Vol. 70. - No. 11. -p, 6663.

79. M J. Li. M.P. De Micheli, D.B.Osirowsky and M.Papuchon. High index low loss LiNM>3 waveguides // Optics Communications, -1987. - Vol. 62. - No. 1. -

P- 17.

80. J.L. Jackel. Proton exchange in MgO - doped LiNbOs // Electron. Lett, - 1985. -Vol.21. - No. 11.-pp. 509-511.

81. K.K. Wong, A.C.G. Nutt, D.F. Clark, et al. Characterization of proton -exchange slab optical waveguides in X - cut LiNbOî // IEE Proceedings. » 1986. -Vol 133. - Pt, J, - No, 2, - pp. 113 - 117.

82. D.F. Clark, A.C.G. Nutt, K.K. Wong, P.J.R. Laybourn, and R.M. De La Rue. Characterization of proton - exchange slab optical waveguides in Z - cut LiNbOs ft J. Appl. Phys. - Vol. 54. - No. 1L - pp. 6218 - 6220.

83. P,G,Suchoski, T.ELFmdakly, and FJ.Leonberger. Stable low - loss proton. -exchanged LiNbOs waveguide devices with no electro - optic degradation // Opt. Lett,- 1988.-Vol. 13.-No.ll. - pp.1050 - 1052.

84. M, De Micheli, J.Botineau, S.Neveu, P.Sibillot, D.B.Ostrowsky, and M.Papuchon. Independent control of index and profiles in proton - exchanged lithium niobaie guides if Opt. Lett, - 1983, - Vol, 8.- No.2.-pp. 114-115.

85. R. Richter, T. Bremer, P. Hertel and E. Kratzig, Refractive Index and Concentration Profiles of Proton - Exchanged LiNbCb Waveguides it Phys. Stat, Sol.(a).-1989.-Vol. !14,-p, 765,

86. Ганынин B.A., Коркшжо Ю.Н., Петрова В.З. Формирование и исследование TIPE световодов в кристаллах ниобата лития // ЖТФ. - 1988. -т.58. - вып.6. - с. 1122- 1127.

87. Ганыпин В.А,, Коржишко Ю.Н. Оптические свойства ионообменных световодов в кристаллах LiNbOs Х- и Y - среза // ЖТФ, - 1984, - т. 54. -вьш.2. - с, 383 - 385,

88. А.й.Бапжиров, В.М.Шандаров, С.М.Шандаров, Г.И.Шварцман. Особенности распространения света в ионообменных планарных оптических волноводах Н:ПКЬОз // Письма в ЖТФ. - 1985. -т.11. - вьш,5. -с. 302 - 305.

89. А.И.Банишров, В.М.Шандаров, С.М.Шандаров. Исследование оптических волноводов в ниобате лития, созданных комбинацией диффузии титана и ионного обмена // Известия ВУЗов СССР. Сер.Радиозлежхроника.. - 1987. -т.30. - N11. - с.67 - 69.

90. А.Й.Башкиров, В.М.Шандаров, С.М.Шандаров. Распространение света в планарных анизотропных волноводах //Всесоюзн, жонф. "Проектирование радиоэлектронных устройств на диэлектрических волноводах и резонаторах": Тез, докл. - Тбилиси. - 1988. - С. 347 - 348.

91. M.N,Armenise, C.Canali, М. De Sario, P.Franzosi, J.Singh, RJLHutchins, and R,M, De La Rue, Dependence of inplane scattering levels in Ti:LiNbOj optical waveguides on diffusion time //1 EE Proceedings. - 1984. - Vol. 131. -Pt. H.-No. 5.-pp. 295-298.

92. M. Goodwin and С. Stewart. Proton - eehanged optical waveguides in Y - cut lithium niobate // Electron. Lett. - 1983. - Vol.19. - No.6. - pp. 223 - 225.

93. С.й.Божевольный, Е.М.Золотов, П.Г.Казанский, А.М.Прохоров, В.А.Черных, Фотогалъванический механизм поворота плоскости поляризации света в оптических Ti:IiNb€h волноводах // Письма в ЖТФ. -1983. - т.9. - с, 690 - 692,

94. K.Yamanouchi, T.Kamiya and K.Sliibayama, New leaky surface waves in anisotropic metal - diffused optical waveguides // IEEE Trans, on MTT, - 1978. -Vol.MTT-26.-pp. 298- 305.

95. W.K.Burns, S,K,Sheem and A.F.Milton. Approximate calculation of leaky mode loss coefficients for Ti - diffused LiNbOs waveguides // IEEE Jonrn. of'Quant. Elect. - Í979, - Vol, QE-15.-pp. 1282 - 1289,

96. V.A.Ganshin, and Yu.N.Korkishko. HrLiNbOs waveguides: effects of annealing // Opt. Commim. - 1991, - Vol. 86, - pp 523 - 530.

97. S.M.Kostritskii, and O.M.Kolesmkov И J. Opt. Soc. Ara, B. 1994, Vol, IL-p. 1674,

98. F.Rickermami, D.Kip, B.Gather and E.Kmetzig, Characterization of

photorefractive ШЮз waveguides fabricated by combined proton ала copper exchange // Phys. stat. soL(a). - 1995. - Vol. 150. - pp. 763 - 772.

99. В.Л.Попов, В.М.Шандаров. Исследование шганарных волноводов, полученных в ниобате лития последовательной диффузией титана и меди //ЖТФ, - 1991. - т.61. - вып. 12, - с.88 - 92,

100. Ю.А.Соломонов, С.М.Шандаров, В.М.Шандаров, А.Й.Башкиров. Фоторефражтавные характеристики планарных ошических волноводов H:Cu;LíNbOs:Ti// Оптика и спектроскопия. - 1996. - N2. - с. 342 - 347.

101. J.LJackel, D.H.Olson, and A.M.Glass, Optical damage resistance of monovalent ion diffused Li'NbOs and ХлТ'аОз waveguides // J. Appl. Phys, •• 1981.- Vol. 52, - No. 7. - pp. 4855 - 4856,

■~t ft ¿-\

102. S.Bralisauer, D.Fluck, P.Gimter, L.Beckers, C.Buehal. Photorefractive effect in proton - implanted Fe - doped KNbOs waveguides at telecommunication wavelengths //1. Opt. Soc. Am. B. - 1996. - Vol 13.-No.11.- pp. 2544 - 2548.

103. K.E.Youden, S.WJames, R.W.Eason, PJ.Chandler, L.Zhang, and P.D.Townsend. Photorefractive planar waveguides in ВаТЮз fabricated by ion - beam implantation // Opt. Lett. - 1992. - Vol. 17.-pp. 1509- 1511.

104. M.Zha, D.Fluck, P.Gunter, M.Fleuster, and Ch.Buchal. Two - wave mixing in photorefractive ion - implanted KNbCb planar waveguides at visible and near -infrared wavelengths // Opt. Lett, - 1993. - Vol. 18. - pp. 577 * 579.

105. D,Kip, S,Aulkemeyer, and P.Moretti. Low - loss planar optical waveguides in strontium barium niobate crystals formed by ion - beam implantation

//Opt. Lett, - 1995. - Vol, 20,-pp. 1256- 1258,

106. Ю.В.Карпш, Й.В.Цисарь, Ю.Р.Саликаев, С.М.Шандаров. Двухволновое взаимодействие на фоторефражтивных решетках в пленарных волноводах Bij2Ti02o/ ШШОго И Письма в ЖТФ. - 1994. - Т. 20.-вып. 24.-с. 55-58.

107. A.Ashkin, G.D.Boyd, J.M.Dziedzic, R.G.Smith, AA.Ballman, JJ.Levmstein, and К .Nassau. Optically induced refractive index inhomogeneities in LiNbOs and ХлТаОз // Appl. Phys. Lett, - 1966. - Vol, 9. - pp, 72 - 74.

108. Петров М.П., Степанов С.И., Хоменжо А,В, Фоточуветвителыше электроошические среды в голографии и оптической обработке информации. - JL: Наука, 1983. - 270 с.

109. Фридкин В.М, Фотосегнегоэлектрики. - М,: Наука, 1979, - 264 с,

110. Э.Камке. Справочник по обыкновенным дифференциальным уравнениям. -Пер. с нем./ Под ред. С.В.Фомина. - М.: Наука, 1976. - 576 с.

111. И.йШтжин, С.М.Шандаров, Структура наведенных полей голографических решеток в планарном волноводе при фотогальваническом механизме записи // Автометрия. - 1989. - вып. 4. - с. 72 •• 77.

112. И.Б.Баркан, А.В.Воробьев, С.И .Марешшков. Нестационарная оптическая

память в кристалле ниобата лития // Квантовая электроника. 1979. - т.6. -

N4. - е., 833 - 835.

113. L.Wan, Y.Yuan and G.Assanto. Observation of dynamic photorefractive effect in lithium niobate waveguides//Opt. Commun. - 1989, - Vol. 73. - No. 6. -

pp. 439 - 442 ,

114. R.Sommerfeldt, L.Holtman, E.Kraetzig, E.Grabmaier. Influence of Mg

Doping and Composition on the light - Induced Charge Transport in LiNbOs // Phys. Stat. Sol. - 1988. - Vol. 106(a). - pp. 89 - 98.

115. H.Kiirz, E.Kraetzig, W.Keime, H.Esxgelmann, U.Gonser, B.Dischler, A.Rauber. Photorefractive centers in ОШз, studied by optical-, Mossbauer-, and EPR - methods // Appl. Phys. - 1977. - Vol.! 2. - pp. 355» 368.

116. й.й.йткин, С.М.Шандаров, Дифракция волноводных моднаплаварных голографических решетках И ЖТФ. - 1990. - т.60. - вып. II.- с. 147 - 153.

117. T.R.Ranganath, and S.Wang. Light detection in dielectric waveguides by a photodiode through direct evanescent field coupling If Appl. Phys. Lett. - 1977.-VoL31.-No.12.-pp. 803 - 806.

118. С.Г. Одулов, M.C. Соскнн, А.Й.Хижняк. Лазеры на динамических решешах. - М.: Наука. Гл. ред. физ. - мат. лит., 1990. - 272 с.

119. Б.И. Стурман, В.М. Фридкин. Фотогальванический эффект в средах без центра симметрии и родственные явления. - М.: Наука. Гл. ред. физ. - мат. лит., 1992. - 208 с.

120. М.П. Петров, С.й, Степанов, А.В. Хоменко, Фоторефрактивные кристаллы в когерентной оптике. - СПб.: Наука. С. - Пегерб. отд., 1992. -

320 с.

121. В.М.Шандаров, С.М.Шандаров. Особенности записи голограмм в пленарных оптических волноводах LiNbOaiFe // Письма в ЖТФ. - 1986. -т.12. - выпЛ. - с.48 - 51.

122. А.Д.Новиков, С.Г.Одулов, В.М.Шандаров, С.М.Шандаров. Межмодовое

параметрическое рассеяние света голографического типа в планарных оптических, волноводах иМЬОз:Ре // Журнал технической физики. - 1988. -т.58. - вып.8. - с. 1604- 1606.

123. V.M.Shandarov. Photorefractive grating development while parametric interactions at radiation mode pump in lithium, niobate optical waveguides //Proc, SPIE. - 1994. - Vol 2429 Optical Memory. - pp. 188 - 197.

124. В.М.Шандаров. Эффект компенсации темновой проводимости Ь1МЪОз:Ре при его легировании медью // Письма в ЖТФ. -! 995. - т. 21. - вып. 12. -

с. 46 - 50.

125. V.Shandarov, S.Shandarov, Holographic elements use in integrated acoustooptical vector •• matrix multiplication devices // Proc. SPIE. - 1992. -Vol.1807 - Photonic Switching, pp. 335 - 344.

126. V.Shandarov. Cu Influence on Temporal Characteristics of Photorefraetion in 1лМЬОз:Ре Optical Waveguides // In: Photorefractive materials, Effects & Devices FEM95, Technical Digest of Topical Meeting (Boulder, USA, 1995), pp. 528 - 531.

127. Shandarov V.M., Shandarov S.M., Kovalenko E.S., Serebrennikov LJ. Investigation of hologram recording in LiNbOs planar optical waveguides

// Proc. Intern. Symp. "Surface waves in Solids and layered structures".-Novosibirsk, 1986. - Vol.2.- P. 241 - 244.

128. Bashkirov AX, Itkin I.I., Shandarov V.M., Shandarov S.M. Photorefractive effects in IiNb03 planar waveguides if Proc. II Intern.Symp. on surface waves in solids and layered structures. Varna,Bulgaria. - 1989. - V.l. - P.I 68-170.

129. Glazov G,, Itkin I., Shandarov V., Shandarov E., Shandarov S. Planar hologram gratings in photorefractive waveguides m LiNM>3 // J. Opt. Soc. Amer. B, - 1990, -Vol.7, - No, 12, - pp. 2279 - 2288,

130. LI.Itkin, E.S.Shandarov, V.M.Shandarov, S.M.Shandarov. Planar hologram arrays in photorefractive waveguides in LiNb03. if In.: Proc, of Top, Meet, on

■f" 1

Л Л-

Photorefractive Materials, Effects and Devices II. - 1990, - BP6 - L -pp. 132- 135.

131. E.Savchenkov, S.Shandarov, V.Shandarov. The Photorefractive Planar Gratings Erasure in LiNbQs Gradient Waveguides // In Techn.Dig. of

Top.Meet, on Photorefractive Materials. Effects and Devices PRM"93. •• 1993, -pp.224 - 227,

132. R.Sommerfeldt, L.Holtman and E.Kiaetzig. The light - induced charge transport in LiNbCV.Mg, Fe crystals // Ferroelectrics. - 1989. - Vol. 92. -pp. 219-22.5.

133. E.Kraetzig, R.Orlowski. Reduction of optical damage effects in LiNbOs and LiTaOs If Opt. and Quant. Electron. - 1980. - Vol. 12.-pp. 495 - 498.

134. А.Й.Башкиров, В.М.Шандаров, С.М.Шандаров. Способ изготовления оптических волноводов // Описание изобретения к авторскому свидетельству СССР N1538559 (1989).

135. D.Kip, F.Rickermami, and B.Kraeizig. Photorefractive recording by a special mechanism in planar LiNbOa waveguides //Optics. Lett. - 1995. - V, 20, -

p. 1139.

1.36, F.Riekermann, D.Kip, B.Gatlier and E.Kiaetzig. Characterization of

photorefractive 'LiNbOs waveguides fabricated by combined proton and copper exchange // Phys. stat. sol.(a). -1995. - Vol. 150. - pp. 763 - 772.

137. T.Volk, N.Rubinina, and M.Wofalecke. Optical - damage - resistant impurities in lithium niobate // J. Opt, Soc. Am. B. - 1996. - Vol. II, - pp. 1681 - 1687,

138. A.Bashkirov, Yu.Solomonov, E.Savchenkov, S.Shandarov, V.Shandarov. Effect of technology on photorefraction in lithium niobate optical waveguides//Proc, SPIE. -1994. - Vol. 2429 Optical Memory, pp. 198 - 204.

139. A.Bashkirov, V.Shandarov, S.Shandarov, Yu.Solomonov. Photorefractive properties of optical waveguides formed in lithium niobate by metal - assisted proton exchange // In: Photorefractive materials, Effects & Devices PRM'95,

Technical Digest of Topical Meeting (Boulder, USA, 1995), pp. 524 - 527.

140. S.Odoulov, R.Belabaev and I.Kiseleva. Degenerate stimulated parametric scattering m IJTaOs 11 Opt. Lett. ~ 1985. - Vol. 10. - No, 1. - p. 31 - 33,

141. Й.Н.Киседева, В.В.Обуховский, С.Г. Одулов. Параметрическое рассеяние толографического типа в кристаллах класса Зш // ФТТ. - 1986. - т. 28. - в, 10. - с. 2975 - 2980,

142. КХ.Белабаев, И.Н.Киселева, В.В.Обуховский, С.Г.Одулов, Р.А.Тарат5>та. Новое параметрическое рассеяние света толографического типа в кристаллахтантаяата лития "ФТТ, - 1986. - т. 28. - в. 2. - с. 575 - 578,

143. В.В.Лемешко, В.В.Обуховский. Четырехводновое кросс - рассеяние света в кристаллах ниобата лития//Укр. физ. жури. - 1987. - т. 32. - Nil. -

с. 1663- 1668.

144. M.Yu.GouTkov, S.G.Odoulov, B.I.Sturman, A.I.Chemykh, E.Kraizig and G Jakel, Bright light dots caused by interference of parametric scattering processes in LiNbOs crystals //J, Opt. Soe. Am. B. - 1996. - Vol. 13. -

p. 2602 - 2609,

145. М.Б. Виноградова, O.B. Руденко, А.П. Сухоруков. Теория волн. - М,; Наука. Гл. ред. физ. - мат. лит., 1979. - 384 с.

146. A.Zozulya and D.Anderson. Nonstatkmary self- focusing in photorefractive media // Optics Lett. - 1995. - V.20, - p. 837.

147. J.Feinberg. Asymmetric self - defocusing of an optical beam from the photorefractive effect // J, Opt, Soc. Am, - 1982. - Vol. 72. - pp. 46 - 51.

148. O.V.Lyubomudrov and V.V.Shkunov. Self - bending specklons in photorefractive crystals// J. Opt. Soc. Am. B. - 1994. - Vol. 11.-pp. 1403- 140E.

149. М.Сгошн - Gplomb. Photorefractive surface waves // Opt. Lett. - 1995. -Vol 20. - No. 20, - pp. 2075 - 2077.

150. G.S.Garcia Quirino, I J.Sanchez Mondragon, S.Stepanov and V.A.Vysloukh. Guided modes in a dielectric slab with diffusion - type photorefractive

noniinearity if J. Opî, Soc. Amer, В, - 1996. - Vol 13. - No, 11. - pp.2530 - 2535.

Ï 51, A.A.Kamshilin, E.Raifa and A.V.Khomenko. Intensity redistribution in a thin photorefractive crystal caused by strong fanning effect and. internal reflections // J, Opt. Soc, Amer, В, - 1996, - Vol, 13. - No, IÎ, - pp, 2536 - 2543.

Ï 52. M.Segev, B.Crosignani, A. Yariv and B.Fisher. Spatial soliions in

photorefractive media // Phys. Rev. Lett. - 1992. - Vol 68. - pp. 923 - 926.

153. B.Crosignani, M.Segev, D.Engin, P.Di Porto, A.Yariv, and G.Salamo. Self-trapping of optical beams in photorefractive media // J. Opt. Soc. Amer. В. -1993. - Vol. 10.- pp, 446-453.

154. M.Chauvet, S.A.Hawkins, GJ.Saiamo, M.Segev, D.F.Bliss, G.Bryant, Self-trapping of planar optical beams by use of the photorefractive effect in InP:Fe // Opt. Lett. - 1996. - Vol. 2L - No, Î 7, - pp. Î 333 - Î 335.

155. Е.А.Колосовский, Д.В.Петров, И.Б.Яжовкмн. Количественный анализ . распространения света в неоднородных анизотропных волноводах // Квант, электрон» -1983» » т. 10. - N9. - с» 1786 - 1792.

156. T.Tamir, H.L.Bertoni, Lateral displacement of optical beams at multilayered and periodic structures//!. Opt. Soc. Amer. -1971. - Vol. 61. -N10. -

pp. 1397- 1413.

157. T.Tamir. Leaky waves in planar optical waveguides // Nouv. Rev. Optique. -1975, - V. 6. - No, 5. - pp. 273 - 284.

1 58. V.Shandarov, S.Shandarov. Investigation of leaky optical waves of anisotropic planar waveguides and their use in integrated optical elements // Proc, SPIE. -1992. - Vol J 794 - Integrated Optical Circuits 2. - pp. 282 - 292.

159. A. Bashkirov, V. Shandarov, S. Shandarov. Proton-exchange planar multiplexers and coupling elements for integrated-optical processors on lithium niobate // Proc. SPIE. - 1993, - Vol. 2051, Optical Information Processing

pp. 840 » 845.

160. А.Й.Башкиров, В.В.Мотошжин, В.М.Шандаров, С.М.Шандаров. Способ

изготовления оптического волновода в ниобате литая с элементом ввода излучения. - Описание изобретения ж авторскому свидетельству СССР N1540523 (1989).

161. V.Sliaiidarov, A.Bashkirov, Sensitive elements using leaky modes in Lithium Niobate optical waveguides // Proc. SPIE. -1994. - Vol. 22i 2. Linear and Nonlinear Integrated Optics, - p. 452 - 461.

162. V.Shandarov. Light modulation at its total internal reflection from anisotropic optical waveguide surface // Proc. SPIE. - 1994. - Vol, 2291, Integrated Optical Circuits 3. - pp. 316 - 326.

163. В,М,Шандаров, Электрооптическая модуляция света при полном внутреннем отражении от поверхности ниобата лития с анизотропным оптическим волноводом // Письма в ЖТФ. -1994. - т. 20. - вып. 21. -

с. 34- 39.

164. A.Novikov, S.Odoulov, V.Shandarov, S.Shandarov. Parametric intermode scattering in LiNbOs planar waveguides // In Proc, of Top.Meet. on Photorefractive Materials, Effects and Devices, PRM'90, Orsay,France, 1990.-

pp. 201 - 204.

165. A.D.Novikov, S.G.Odoulov, V.M.Shandarov, E.S.Shandarov, S.M.Shandarov. Parametric intermode scattering m planar LiNbOs waveguides // J.Opt.Soc.Am. B, -1991. - Vol.8. - No.6. - pp. 1298 - 1303.

166. V.M.Shandarov. Photorefractive parametric interaction of volume and leaky optical waves in planar waveguide on lithium niobate // In: Tech. Dig. of Top. Meet, on Photorefractive Materials, Effects and Devices, PRM'91. -1991,-pp. 456 - 459.

167. V.Shandarov, S.Shandarov. Single» beam formation of holographic diffractive gratings with arbitrary periods at photorefractive parametric interaction in planar waveguides on lithium niobate // in: Tech,Dig. of Top.Meei on Integrated Photonics Research. - March 22 - 24, 1993, Palm

Springs, USA.

168. V.Shandarov. Parametric Buildup of Photorefractive Gratings with Arbitrary Periods in Optical Waveguides on Lithium Niobate at Radiation Mode Pump // In: Tech. Dig, of Top, Meet, on Photorefractive Materials, Effects and Devices PRM''93. - August 11 - 15, 1993. - Kiev, Ukraine, -

pp. 322 - 325,

169. В.М.Шавдаров. Исследование параметрического формирования стационарных фазовых решеток в оптических волноводах на ниобате лития при взаимодействий излучательных и вытекающих мод // В кн.: Междунар, науч. - техн, конф. "Актуальные проблемы фундаментальных наук"- Сборн. докл., Т.9, сек. "Радио - опто - электр. и лазерная техника", с,67 - 70, Москва, 1993,

170. А.Marea.no О., H.Maillotte, D.Gindre, and D.Metin. Picosecond nonlinear refraction measurement in single - beam open Z - scan by charge - coupled device image processing // Optics Lett. - 1996. - V.21. - p. 101.

171. RMichelotty, F.Caiazza, G.Liakhou, S.Paoloni, and M.Bertolotti Effects of nonlinear Fabry - Perot resonator response on Z - scan measurements // Optics Comm. - 1996.-V.124.-p.103.

172. G.L. Wood, MJ.Miller, A.G.Mott. Investigation of tetrabenzporphyrm by the Z - scan technique // Opt. Lett. - 1995, - Vol. 20. - No. 9. - pp. 973 - 975.

173. D.O.Caplan, G.S.Kanter, P.Kumar. Characterization of dynamic optical nonlinearities by continuous time - resolved Z - scan /7 Opt, Lett. - 1996, - Vol. 21. - No,17. - pp. 1342- 1344.

174. D.V.Petrov, A.S.L.Gomes, and C.B. de Araujo. Reflection Z - scan technique for measurement of optical properties of surfaces // Appl. Phys. Lett. - 1994. -Vol 65, -ppЛ 067 - 1069,

175. M.Sheik - Bahae, A.A.Said, DJ.Hagan, MJ.Soileau, and E.W. Van fiery land. Nonlinear refraction and optical limiting in thick media // Opt, Eng. - 1991, -

Vol 30. - pp.1228 - 1235.

176. В.М.Шандаров. Свето5щдущ1рованные динамические линзы в фоторефрактивных оптических волноводах в ниобате лития II Письма в ЖТФ. - 1996. - т. 22, - вып. 17.-е. 1-5.

177. V.Shandarov. Dynamic photovoltaic lenses in iron » doped optical waveguides on lithium niobate II In: Book of Abstracts of 3-rd Europ, Conf, ECAPD - 3, Bled, Slovenia. - 1996. - p. 66.

178. V.M.Shandarov, S.M.Shandarov. Spatial self-action of light beams in photorefractive optical waveguides II Proc. SPIE,- 1996. - Vol. 2969, Second International Conference on Optical Information Processing, - pp, 158-162,

179. Поверхностные акустические волны. I Под. ред. А.Олинера - Мл Мир, 1981.

- 390 с.

! 80. Фильтры на поверхностных акустических волнах. / Под ред. Г.Мэтшоза. -М.: Радио и связь, 1981,- 472 с.

181. А.И.Морозов, В.В.Проююв, БЛ.Станковский. Пьезоэлектрические преобразователи для радиоэлектронных устройств, - Мл Радио и связь, 1981. - 184 с.

182. Ларда, Дефрануль, Применение преобразователей, укрепленных на краю торца звужопровода, в устройствах на ПАВ // ТИИЭР. - 1976. - т. 64. - N5. -с.66 - 70.

183. Л .Я.Серебренников, В.М.Шандаров, С.М.Шандаров. Широкополосное возбуждение упругих поверхностных волн СВЧ диапазона торцевым пьезоэлектрическим преобразователем II Письма в ЖТФ. 1979. - т.5. - вып.5.

- 1979.-с, 288 - 290.

184. Л,Я,Серебренников, В.М.Шандаров, С.М.Шандаров. Преобразователь акустических поверхностных волн II Авт. свид, СССР N647892.

185. Л .Я .Серебренников, С.М.Шандаров, В.М.Шандаров. Преобразователь акустических поверхностных волн//Авт,свид. СССР N 1150778,

186. И.БЛковкин, Д.В.Петров. Дифракция света на акустических поверхностных волнах // Новосибирск: Наука, 1979. - 184 с.

187. Е.Лин, К.Науздл, Оптическое зондирование поверхностных звуковых волн // ТИИЭР. - 1970. - т.58. - N12. - с. 1239 - 1247.

Î88. Балакирев М.К., Гилинский H.A. Волны в пьезокристаллах. -Новосибирск: Наука, 1982. - 240 с.

189. Балакирев М.К., Горчаков A.B. Связанные поверхностные волны в пьезоэяехтриках // ФТТ. - 1977. - т. 19. - вып. 2. -с. 613- 615.

190. Гуляев Ю.В., Пяесский В.П. Щелевые акустические волны в пьезоэлектрических материалах // Акустический журнал. - 1977, - т, 23, -вып. 5. - с. 716 - 723.

191. Балакирев М.К., Богданов C.B., Горчаков A.B., Чакушкин А.Э. Экспериментальное исследование щелевых волн в ШОз // ФТТ. - 1979. « т. 21. - вьш. 8. - с. 2508-2510.

192. А.И.Банширов, В-М.Шандаров, С.М.Шандаров, Исследование связанных нланарных диффузионных волноводов if Известия ВУЗов. Радиоэлектроника. •• 1983. - т.26. ■• N8. - с. 65 - 66.

193. Bond W.L. et al. Acoustic surface wave coupling across an air gap // Appl. Pîiys, Lett. - 1969. - Vol.14..No. 4,-pp. 122- 124.

194. Филиппов B.B. Щелевые акустозлежтрические волны смешанного типа в пьезоэлектриках // Письма.в ЖТФ. - 1985. - Т. 11. - вып. И. - с. 737 - 740.

195. В,М, Шандаров, С.М.Шандаров. Исследование щелевых рэлеевских волн в системе "LiNbÖ3 - LiNbOs" // В кн.: Материалы XII Всесоюзной конференции по акустоэлектронже и квантовой акустике, - 1983. - Ч. 1. -с, 153 - 154.

196. В,М, Шандаров, С.М.Шандаров. Исследование щелевых акустических волн рэлеевского типа акустооптическим методом // В кн.: Физика и техника акустооптики: Межвузовский сборник. Томск: Издво Томск.

'"V f f\

j.

ун-та. •• 1989. - с. 16-24.

197. В.И.Балакший, В.Н.Парыпш, Л. Б. Чирков. Физические основы акустооптики. - М.: Радио н связь, 1985. - 280 с.

198. А .Ярив, ПЛОх. Оптические волны в кристаллах. - Мл Мир, 1987. -616 с.

199. Н.К. Park, Н.С. Kim. Perturbation of SAW phase velocity in the n-Si/YZ-LiNbOs structure И J, Phys, D: Appl. Phys. - 1988, - ¥.21. - pp. 219 - 222.

200. В.М.Шандаров, С.М.Шандаров. Исследование трансформации поверхностных акустических волн в системе "полупространство - слой" ажустооптичеекнм методом //ХШ Всесоюзная конференция по акустоэлектронике и квантовой акустже: Тез, докл. - Черновцы, 1986. -4.1. С. 224- 225.

201. В.Шандаров. Широкополосное ажустооптическое взаимодействие с преобразованием мод в диффузионных оптических волноводах на ниобате лития // Письма в ЖТФ, - 1981, - т. 7, - вып. 14. - с, 842 - 844,

202. Зилинг КЛС, Колосовский Е.А., Петров Д.В., Царев А,В, Использование обобщенных параметров при описании ажустооптического взаимодействия в диффузном волноводе // Квантовая электроника. - 1980. - т.7. -N.1. -

с. 80 - 86.

203. Д.В.Петров, И.Чтыроки. Акуетооптнчеекое преобразование направляемой моды в вытекающую волну в LiNbOr.Ti волноводе // Квантовая

электроника. - 1985, - т. 12. - N.5. - с. 987 - 996.

204. Е.М.Кораблев, В.В.Проюшв. Эффекты при коллинеарном акустооптическом взаимодействии в планарных волноводах // В кн.: Акустоошнчеежие устройства радиоэлектронных систем. - Л.: Наука, 1988. -156 с,

205. F.R.Gfeller, C.W.Pitt. Collmear acoustooptic deflection in thin films // Electron. Lett. - 1972. - Vol. 8. - N 22. - pp. 549 - 551.

206. В.В.Проклов, В.М.Кораблев, В.А.Сычугов, А.С.Андреев, Интегрально -оптический двужоордйнатный дефлектор на основе диффузионного волновода в LiNbOs // Письма в ЖТФ. Л 981. - т. 23. - с. 1440 ~ 1444.

207. Манделъ А.Е., Шандаров С.М. Запись фазовой решетки при акустоонтическом взаимодействии в кристалле ниобата лития // Письма в ЖТФ. - 1978, - т,4. - вып.. 12, - с, 737 - 740.

208. В.Н.Деев, П.А.Пятаков. Фотоажусгичеекий эффект с памятью // Письма в ЖТФ. - 1985,-т. П.- вып. 2.-с. 76- 80.

209. Т.Е.Зеяенсхая, А.Б.Мандель, С.М.Шандаров. Запись фазовой решетки при акустоонтическом взаимодействии света с нормальными волнами пластины из ниобата лития // ЖТФ. - 1988. - т. 58. - в. 3. - с. 625 - 628.

210. М.В.Лазарев, В.В.Леманов, Б.В.Сухарев. Оптическая запись поверхностной акустической волны в ниобате лития // Пистма в ЖТФ. - 1986. - т. 12. -вып. 12, - с. 760 -764.

21L V.Shandarov, S.Shandarov, A.Bashkirov. Integrated - optical vector » matrix devices with holographic and acoustooptica! information input // Froc. SPIE. - 1993. - Vol. 2051, Optical Information Processing. -pp. 401 - 409,

212. V.M.Shandarov, A.I.Bashkirov. Effect of proton exchange on electro-optic intensity modulation in LiNbOs waveguides with leaky modes // Proc. SPIE. -1996. - Vol.2969, Second International Conference on Optical Information Processing, - pp. 252-256.

213. R.Chen and C.S.Tsai. Thermally annealed single - mode proton - exchanged channel - waveguide cutoff modulator // Opt. Left. - 1986. - Vol. П, - No. 8. -pp. 546 - 548.

214. LSavatmova, S.Tonchev, Kli.Puslikarov, F.Scbarf. Electrically Induced TiTlNbOs Strip - Waveguides'. Effect ofElectrooptic Modulation // Jouhl of OpiCommun, - 1984. - Vol.5. -No. 1.- pp. 10-15.

215. RAuracher, and R.Keil. Temperature compensated prism coupler for LiNbOj optical waveguides // Opt. Comm. - 1982. - vol, 3. - pp. 59 - 62.

216. W.LiiJmsz and V.Briguet. Novel integrated thermo - optic switches // Thin Solid Films. - 1985. - Vol Л 26, - pp. 197 - 203.

217. M.Rottschalk, A.Rasch and W.Karthe. Temperature dependence of the extraordinary refractive index in proton exchanged LiNbO?. waveguides Hi. Opt. Commun. - 1985. - V.6. - No. 1. »pp. 10 - 13.

218. V.Shandarov, A.Bashkirov. Temperature characteristics of lithium niobate waveguide elements with light leakage // In: Proc. of Int. Symp. on Surface Waves in Solid and Layered Structures & Nat Conf, on Acoustoelectronic-s (Moscow - St,Petersburg, May, 17 - 23, 1994). - 1995. - pp. 348 - 353.

219. А.Й.Башкиров, В.М.Шандаров. Термооптические характеристики протонообменных оптических волноводов Н :LiNb03.*Ti Н Изв. ВУЗов. Физика. - 1995. - N7. - с. 84-91.

220. KJto and K.Kawamoto. Dependence of lattice constant deviation and refractive index on proton concentration in proton - exchanged optical waveguides on a single crystal of LiNbOs // Jpn. J. Appl. Phys. - 1992. -Vol. 31.-pp. 3882-3887.

222. А.Й.Башкиров, В.М.Шандаров. Акустооптическое взаимодействие в ионообменных пленарных волноводах на основе ниобата лития ЯХШ Всесоюзная конференция по акустоэлектронике и квантовой акустике: Тез, дожл, - Черновцы, 1986. - 4,1. С. 222 - 223,

223. А.Й.Башкиров, В.М.Шандаров, С.М.Шандаров. Влияние ионного обмена на характеристики акустоохгшческого взаимодействия в планарных оптических волноводах на ниобате лития // Журнал технической физики, -1988, - т. 58, - вып. 5. - с,961 - 963.

224. Jingyu Xu, Yixin Chen // Shanghai Jiaotong dasue xuetatao, 7 Shanghai Jiaotong Univ. - 1983, -N2.-p. 99-110.

225. Изванов А .А., Мандель А.Е., Хатьков Н.Д., Шандаров С.М, Влияние пьезозффекта на процессы записи и восстановления голограмм в фоторефрактивных кристаллах// Автометрия, - 1986. - N2. - с. 79 - 84.

226. Шандаров С.М. Влияние границы фоторефрактивного пьезокристалла на структуру наведенных полей при записи голографических решеток

// ЖТФ. - 1986, - т. 56, - вып. 3. - с, 583 - 586,

227. Близнецов А.В., Петров М.П., Хоменко А.В. Фотоиндуцированная пьезоэлектрическая фазовая модуляция света кристаллами // Письма в ЖТФ. - 1984. -ТЛО.- вып. 18 - с. 1094 - 1098.

228. С.М.Шандаров, В,М,Шандаров, Исследование влияния границы фоторефрактивного пьезокристалла на структуру наведенных колей при записи голографических решеток // Журнал технической физики. - 1990, -Т.60.-ВЫП.2.-С.106Л12.

229. Smith R.T., Welsh F.S. // J. Appl. Phys. - 1971, - V. 42, - N 6, - P, 2219-2230,

230. Б.Т.Аксенов, Н.А.Есешсина, А.А,Липовский, А.ВЛавлежо» Исследование макета интегрального спектроанализатора // Письма в ЖТФ, - 1980, - Т.6. -вып. 19.-с. 1211 -1214.

231. Y. Abdelrazefc, Chen S, Tsai, T.Q.Vu. An Integrated Optic RF Spectrum Analyzer in a ZnO-GaAs-AIGaAs Waveguide // Journ. of Lightwave Technology. - 1990. - Vol.8. - No Л 2, - pp.1833 - 1837,

232. D.B.Anderson, R.L.Davis, J.T.Bovd, and R.R.August. Comparison of Optical -waveguide Lens Technologies II IEEE Journ. of Quant, Electr, - 1977, -

Vol QE-13. - No.4, - pp. 275 - 281

233. S.Soiimi, V.Russo, and G.C.Eigiimi. Geodesic components for guidedwave Optics If Wave Electronics. - 1982, - V. 4. - pp. 163 - 184.

234. Ганьшин B,A., Коркшжо Ю,Н, Характеристики шханарной ионообменной линзы в liNbOs // ЖТФ. - I 987. - т.57. - вып.4. - с. 827 - 829.

235. А.Башкиров, И.йтжин, Л,Серебренников, Л.Шангина, В.Шандаров,

Исследование элементов гибридно - интегральных устройств акустоогхтмки // В кн.: Физика, и техника ажустооптшси: Межвузовский сборник. Томск: Изд - во Томск, ун - та. - 1987. - с. 96»105.

236. Е.Т.Аксеиов, А.В.Кухарев, А.А,Липовский, А.В.Павяенко, В.Ю.Петрунькин. Исследование возможности стыковки полупроводникового лазера с гоганарным оптическим волноводом // Письма в ЖТФ. - 1982. - Т. 8. - вып. 13. - с. 828 - 832.

237. В.В.Адамчук, Л.И.Шантана, В.М.Шандаров. Исследование методов стыковки инжекхщонных гетеролазеров с диффузионными пленарными оптическими волноводами // Известия ВУЗов. Радиоэлектроника. -1986, -T.29.-N3.-C. 48 - 53.

238. P.Yeh, A.E.T.Chiou, and J.Hong. Optical Interconnection Using Photorefractive Dynamic Holograms //App 1. Opt. - 1988. - V.27. » p. 2093.

239. C.S.Tsai, D.Y.Zang, P.Le. High - packing - density multichannel iaiegrated -optic modules in LiNbO? for a programmable correlation of binary sequences //Opt. Lett.- 1989.-Vol. 14.-No.16.-pp. 889-891.

240. P.Le, D. Y.Zang, and Chen S. Tsai. Integrated Electrooptic Bragg modulator modules for matrix - vector and matrix - matrix multiplications If Appl. Opt. -1988. - VoL27. -No.9. -pp. 1780- 1785.

241. Zhe Y, Cheng, Chen S. Tsai. A Novel Integrated Acoustooptic Frequency Shifter// IEEE Journ. of Lightwave Technol. - 1989. - Vol. 7. - No. 10. -pp. 1575- 1580.

242. N.Ooio, Y.Kanayama and Y.Miyazaki. Integrated - optic matrix - vector multiplier using mulii - frequency acousto - optic diffraction // Proc. of 1989 Ultrasonics Symposium, pp. 487 - 490.

243. Y.Miyazaki, N.Goio, Integrated Optical Signal Processors Consisting of Coffinear Acoustooptic Switches fi Proc, of 1987 Ultrasonics Symposium, pp. 471 -474,

244. Lewis B.Aronson and Lamberfus Hesselink //Photorefractive integrated - optical switch arrays in LiNbOs // Opt Lett. - 1990. - Vol. ! 5. - No. L - pp. 30 -32.

245. O.Matoba, Kltoh, and Y.Ichioka. Array of photorefractive waveguides for massively parallel optical interconnections in lithium niobate // Optics Lett. -1996. - Vol. 21.-p. 122.

Обратите внимание, представленные выше научные тексты размещены для ознакомления и получены посредством распознавания оригинальных текстов диссертаций (OCR). В связи с чем, в них могут содержаться ошибки, связанные с несовершенством алгоритмов распознавания. В PDF файлах диссертаций и авторефератов, которые мы доставляем, подобных ошибок нет.