Создание и исследование стеклянных микроструктурированных волоконных световодов с большим двулучепреломлением и малой асимметрией моды тема диссертации и автореферата по ВАК РФ 01.04.21, кандидат наук Денисов, Александр Николаевич

• Денисов, Александр Николаевич
• кандидат наук
• 2017

Оглавление диссертации кандидат наук Денисов, Александр Николаевич

Оглавление

Введение

Актуальность работы

Цели и задачи работы

Объем и структура работы

Научная новизна работы

Основные положения, выносимые на защиту

Научно-практическая значимость работы

Достоверность результатов

Личный вклад автора

Апробация работы

Благодарности

Глава 1. Обзор литературы

1.1. Основные варианты конфигураций ДМВС

1.1.1. История создания и первые конфигурации ДМВС

1.1.2. ДМВС с двумя увеличенными отверстиями

1.1.3. ДМВС с двумя уменьшенными отверстиями

1.1.4. ДМВС с эллиптической сердцевиной

1.1.5. ДМВС с эллиптическими отверстиями

1.1.6. Другие варианты конфигураций ДМВС

1.2. Сравнение различных методов вытяжки МВС

1.2.1. Вытяжка МВС из заготовок с открытыми отверстиями

1.2.2. Вытяжка МВС с регулировкой давления в отверстиях заготовки

1.2.3. Вытяжка МВС из заготовок с заплавленным верхним торцом

Глава 2. Теоретические исследования ДМВС с малой асимметрией моды

2.1. Описание геометрической структуры нового ДМВС

2.2. Результаты расчетов

2.2.1. ДМВС с круглой сердцевиной

2.2.2. ДМВС с эллиптической сердцевиной

2.3. Выводы

Глава 3. Экспериментальные исследования ДМВС с малой асимметрией моды

3.1. Изготовление и исследования ДМВС 611

3.1.1. Построение и оптимизация модельной структуры ДМВС 611m

3.2. Изготовление и исследования ДМВС 522

3.3. Обсуждение результатов

3.4. Выводы

Глава 4. Исследование эффекта авторегулирования давления в отверстиях при

изготовлении МВС из заготовок с заплавленным верхним торцом

4.1. Теоретический анализ эффекта АРДО при изготовлении МВС

4.2. Экспериментальные исследования проявлений эффекта АРДО при изготовлении МВС

4.2.1. Вытяжка капилляра

4.2.2. Вытяжка волокна с разными отверстиями

4.2.3. Вытяжка МВС с 6-ю отверстиями

4.2.4. Вытяжка МВС с 60-ю отверстиями

4.3. Экспериментальные исследования проявлений эффекта АРДО при изготовлении МВС с использованием регулируемого нагрева верхней части заготовки

4.3.1. Вытяжка МВС при постоянном профиле температуры верхней части заготовки

4.3.2. Вытяжка МВС при переменном профиле температуры верхней части заготовки

4.3.3. Обсуждение результатов вытяжки МВС с использованием регулируемого нагрева верхней части заготовки

4.4. Выводы

Заключение

Список литературы

Введение диссертации (часть автореферата) на тему «Создание и исследование стеклянных микроструктурированных волоконных световодов с большим двулучепреломлением и малой асимметрией моды»

Введение.

Актуальность работы

В настоящее время изучение процессов генерации и преобразования когерентного оптического излучения в волоконных световодах (ВС), включая разработку источников излучения с неклассическими свойствами (например, источников суперконтинуума), а также физические аспекты волоконно-оптической связи являются крайне актуальными задачами, требующими фундаментального подхода к их решению. Одним из важнейших параметров, определяющих ход физических процессов при распространении лазерного излучения в ВС является их двулучепреломление. Изучение механизмов наведения двулучепреломления в ВС к началу работы над диссертацией было недостаточно всесторонним, так как большинство исследователей сосредотачивались в основном на практическом использовании уже известных решений, хотя еще не все возможности ВС и особенно микроструктурированных волоконных световодов (МВС) в этой области были исследованы.

Микроструктурированные волоконные световоды (МВС) с большой величиной двулучепреломления или двулучепреломляющие микроструктурированные волоконные световоды (ДМВС) разного дизайна впервые были представлены более 15 лет назад [1 - 6]. Большая величина двулучепреломления требуется во многих волоконных датчиках и в других применениях волоконных световодов, где необходимо сохранение линейной поляризации света при его прохождении по световоду. Благодаря большой величине двулучепреломления и его слабой зависимости от температуры [7 - 8], ДМВС используются для генерации поляризованного суперконтинуума [9 - 13], в физических измерениях [14 - 19], для записи Брэгговских и длиннопериодных решеток [20 - 24] и для других научных и прикладных применений.

МВС, известные также как фотонно-кристаллические световоды (Photonic crystal fibers -PCF), имеют весьма разнообразные структуры и могут быть разделены на два класса в соответствии с механизмами, обеспечивающими волноводный режим распространения света по ним [25]: МВС, в которых волноводный режим распространения света обеспечивается за счет полного внутреннего отражения (Total Internal reflection - TIR), и МВС, в которых волноводный режим распространения света обеспечивается за счет эффекта фотонной запрещенной зоны (Photonic Bandgap - PBG effect). Первый класс может быть разделен на три подкласса [25]: МВС с большой числовой апертурой (High-numerical-aperture (HNA) fibers), МВС с большим полем моды (Large-Mode-Area (LMA) fibers) и высоко-нелинейные МВС (Highly-Non-Linear (HNL) fibers).

Высоко-нелинейные МВС имеют большой потенциал для многих научных и прикладных применений, таких как генерация суперконтинуума и четырехволновое смешение, поэтому они

представляют для нас особый интерес и являются предметом исследования в настоящей работе. Кроме того, МВС изготовленные из чистого кварцевого стекла имеют низкие потери, выдерживают большие мощности и температуры, а также устойчивы к радиации. Поэтому акцент в настоящей работе сделан на кварцевые МВС, хотя основные результаты применимы к любым стеклянным МВС с соответствующей корректировкой материальных параметров. Высоко-нелинейные МВС имеют сердцевину диаметром несколько микрон и оболочку с относительно большими отверстиями, такими, что отношение их диаметра к расстоянию между центрами отверстий превышает 0,5. Вследствие этого высоко-нелинейные МВС обеспечивают высокую степень локализации света в их сердцевине благодаря большому контрасту показателя преломления между сердцевиной и оболочкой.

Несмотря на полученные к настоящему времени результаты и постоянно растущее число публикаций по этой тематике, существует ряд задач, для решения которых необходимо привлечение новых физических эффектов либо более детальное изучение механизмов, ответственных за формирование характеристик МВС. В частности, для получения большой величины двулучепреломления наиболее распространенных ДМВС часто использовался эффект формы их сердцевины. Вследствие этого эффекта величина двулучепреломления определялась разностью размеров сердцевины ДМВС вдоль ортогональных координат [26]. Поэтому, для достижения большой величины двулучепреломления необходимо существенно увеличивать эту разность размеров, что приводит к большой азимутальной асимметрии поля моды таких световодов [27, 28]. При большой азимутальной асимметрии поля моды ДМВС возникают дополнительные потери мощности при их стыковке со световодами с круглой сердцевиной или при их использовании с лазерными пучками круглой формы [29].

При получении МВС и особенно ДМВС важной практической потребностью является обеспечение высокой стабильности заданных заготовкой структурных и, следовательно, физических параметров (например, величины двулучепреломления или дисперсии) МВС в процессе их изготовления (вытяжки). Большое число публикаций было посвящено теоретическим и экспериментальным исследованиям различных методов вытяжки МВС. Существует несколько основных методов вытяжки МВС. Один из них - это вытяжка МВС из заготовок с открытыми в атмосферу отверстиями [30 - 38]. При этом методе в процессе вытяжки отверстия, сделанные в заготовке, имеют тенденцию уменьшаться под действием сил поверхностного натяжения вплоть до полного закрытия ("схлопывания"). Для того чтобы избежать этого необходимо использовать низкую температуру вытяжки, высокую скорость подачи заготовки, большой диаметр отверстий или любую комбинацию этих условий [30]. Однако такие условия приводят к проблемам с прочностью МВС и воспроизводимостью их

параметров. Кроме того, при таких условиях сложно изготавливать МВС с тонкими перемычками между отверстиями.

Самым широко используемым методом для предотвращения схлопывания отверстий при вытяжке МВС является использование подачи в них газа (обычно аргон, кислород или азот) под внешним давлением, несколько большим атмосферного, для компенсации сил поверхностного натяжения [37 - 44]. Этот метод позволяет использовать более высокие температуру и скорость вытяжки, что обеспечивает достаточную прочность получаемых МВС. Однако в этом случае окончательный диаметр отверстий в световоде весьма чувствителен к температуре и скорости вытяжки при одном и том же исходном диаметре отверстий в заготовке, что приводит к низкой стабильности структурных и, следовательно, физических параметров МВС. Кроме того, он требует, чтобы в отверстия подавался газ с разным давлением, если в МВС нужны отверстия разного диаметра.

Перспективный, но малоисследованный метод изготовления МВС - вытяжка из заготовок с заплавленным верхним торцом - был впервые рассмотрен в [45]. При таком методе под влиянием эффекта авторегулирования давления в отверстиях (АРДО) заготовки через некоторое время после начала вытяжки может устанавливаться постоянный размер отверстий в МВС и постоянные параметры их структуры. Однако физические механизмы, определяющие формирование структуры МВС в этом процессе и, следовательно, их световедущие характеристики, были изучены слабо. Описанные в [45] МВС показывают почти полное сохранение пропорций между размерами отверстий и расстояниями между ними как в заготовке, так и в световоде, чем они существенно отличаются от МВС, полученных нами с использованием этого метода [46, 47]. Зависимость степени трансформации геометрической структуры от длины МВС в [45] также не определена. Попытка математического моделирования эффекта АРДО на примере вытяжки капилляра - простейшего МВС с одним отверстием [48], показала определенную сложность решения этой задачи. Вероятно, по этой причине авторы [48] пренебрегли силами поверхностного натяжения в исходной системе уравнений и для численного решения модели использовали упрощенную систему. В итоге это привело к значительному расхождению результатов расчета и эксперимента, особенно в начальный момент вытяжки.

Таким образом, существующая неопределенность в трансформации геометрической структуры не дает возможности для контроля и управления структурными параметрами МВС, изготовленных этим методом. Для получения длинных образцов МВС с постоянными структурными и, соответственно, физическими параметрами необходимо более четкое понимание проявлений эффекта АРДО в процессе вытяжки световодов данным методом.

Целью настоящей работы являлось изучение механизмов наведения двулучепреломления в микроструктурированных волоконных световодах, на основе которого следовало провести разработку и исследование МВС с большим двулучепреломлением, но при этом обладающих малой асимметрией поля моды.

Для достижения поставленной цели ставились и решались следующие задачи.

1. Провести численные расчеты двулучепреломляющих характеристик разных вариантов предложенного оригинального дизайна ДМВС, который содержит одну или две пары отверстий в первом слое вокруг сердцевины, расположенных на увеличенном расстоянии друг от друга по сравнению с остальными парами отверстий. Показать, что предложенные структуры позволяют получить большую величину двулучепреломления при равных размерах поля моды по двум ортогональным координатам.

2. Изготовить и исследовать экспериментальные образцы ДМВС с большой величиной двулучепреломления и близкими размерами моды по двум ортогональным координатам.

3. Для обеспечения хорошей точности расчетов величины двулучепреломления изготовленных ДМВС построить и оптимизировать модельную структуру, которая имеет относительно простую геометрию и при этом достаточно точно описывает форму сердцевины изготовленных ДМВС.

4. Провести теоретический анализ эффекта авторегулирования давления в отверстиях (АРДО) при изготовлении МВС из заготовок с заплавленным верхним торцом, разработать аналитическую модель, описывающую трансформацию геометрической структуры МВС в этом процессе, определить основные физические факторы, влияющие на проявления эффекта АРДО.

5. Экспериментально исследовать проявления эффекта АРДО при изготовлении различных образцов МВС, сравнить полученные результаты с теоретическими оценками.

6. Провести экспериментальные исследования способа активного управления эффектом АРДО в процессе вытяжки МВС с помощью регулируемого нагрева верхней части заготовки с разными профилями температуры вдоль нее.

Объем и структура работы

Диссертационная работа состоит из введения, обзора литературы (первая глава), трех оригинальных глав, заключения и списка цитируемой литературы. Общий объем диссертации -114 страниц машинописного текста, содержит 72 рисунка и 5 таблиц. Список литературы содержит 118 наименований.

Во введении обоснована актуальность темы диссертации, сформулирована цель работы и задачи исследования, научная новизна, практическая значимость и основные положения,

выносимые на защиту, кратко охарактеризовано содержание работы по главам, даны сведения о публикациях, в которых изложено основное содержание работы.

В первой главе представлен обзор литературы, в котором показано современное состояние теоретических и экспериментальных исследований различных вариантов ДМВС, а также рассмотрены их различные практические применения, что в целом отражает неослабевающий интерес исследователей к этим МВС. Также в этой главе представлены работы, посвященные теоретическим и экспериментальным исследованиям различных методов изготовления МВС.

Вторая глава посвящена теоретическому исследованию нового дизайна ДМВС, обладающего большим двулучепреломлением, но при этом имеющего малую асимметрию поля моды. Проведены численные расчеты двулучепреломляющих и дисперсионных характеристик разных вариантов предложенных ДМВС. На примере одного из вариантов ДМВС показано, что предложенный дизайн позволяет получить большую величину группового двулучепреломления (2,3 х10- ) при равных размерах моды по двум ортогональным координатам.

В третьей главе приведены результаты экспериментальных исследований двух вариантов ДМВС с малой асимметрией поля моды. Изготовлены и исследованы несколько образцов этих вариантов ДМВС с различным диаметром сердцевины, показано, что они имеют большую величину двулучепреломления (до 2,9х10 ) и весьма близкие размеры поля моды по двум ортогональным координатам (1,65 мкм и 1,56 мкм). Проведен сравнительный анализ различных модельных структур, предназначенных для расчетов двулучепреломления изготовленных ДМВС. Показано, что при прочих равных параметрах важным фактором является кривизна отверстий в ближайшей к сердцевине световода области. Кроме того, обнаружена независимость рассчитанной величины двулучепреломления от наличия или отсутствия второго слоя отверстий. Предложена модельная структура, которая имеет относительно простую геометрию и при этом достаточно точно описывает форму сердцевины изготовленных ДМВС. Получено хорошее согласие измеренных и рассчитанных с помощью этой модели величин двулучепреломления изготовленных ДМВС. Предложен алгоритм поиска оптимальной структуры ДМВС с равными размерами поля моды по двум ортогональным координатам, обеспечивающей максимальное значение двулучепреломления при выбранном размере сердцевины на заданной длине волны. В качестве первого шага предложен вариант ДМВС, который имеет наибольшую величину группового двулучепреломления среди исследованных вариантов (4,2х10- ).

В четвертой главе проведен теоретический анализ эффекта авторегулирования давления в отверстиях при изготовлении МВС из заготовок с заплавленным верхним торцом, получена аналитическая модель, описывающая трансформацию геометрической структуры МВС в этом

процессе, определены основные факторы, влияющие на проявления эффекта АРДО. Ключевыми параметрами модели являются: отношение температуры в вытяжной печи к температуре верхней части заготовки, площадь отверстий в МВС и скорость вытяжки. Сделан вывод о важности поддержания стабильной температуры верхней части заготовки для изготовления этим методом длинных МВС со стабильными параметрами. Экспериментально исследованы проявления эффекта АРДО при изготовлении различных образцов МВС, полученные результаты хорошо согласуются с теоретическими оценками, показывая корреляцию измеренной степени трансформации геометрической структуры МВС в процессе вытяжки с измеренным профилем температуры верхней части заготовки. Экспериментально продемонстрировано, что аналитическая модель также дает корректную оценку зависимости степени трансформации геометрической структуры от размеров отверстий в МВС. Впервые предложен и экспериментально исследован способ активного управления эффектом АРДО в процессе изготовления МВС с помощью регулируемого нагрева верхней части заготовки с разными профилями температуры вдоль нее. На примере вытяжки ДМВС с отверстиями разного размера показано, что с помощью такого нагрева возможно изготовление длинных МВС (более 1км) со стабильными параметрами, а также с меняющимися по длине световода параметрами.

Научная новизна работы

В работе теоретически и экспериментально показано, что предложенный оригинальный дизайн ДМВС позволяет получить большую величину двулучепреломления и, в отличие от других известных структур световодов данного типа, одновременно иметь равные или близкие размеры поля моды по двум ортогональным координатам.

Предложена модельная структура, которая имеет относительно простую геометрию и при этом обеспечивает хорошую точность расчетов величины двулучепреломления изготовленных ДМВС.

Проведен теоретический анализ и разработана аналитическая модель, описывающая проявления эффекта АРДО и трансформацию геометрической структуры при изготовлении МВС из заготовок с заплавленным верхним торцом.

Впервые предложен и экспериментально исследован способ активного управления эффектом АРДО при изготовлении МВС с помощью регулируемого нагрева верхней части заготовки.

Основные положения, выносимые на защиту

1. Предложенная структура ДМВС, содержащая одну или две пары отверстий в первом слое вокруг сердцевины, расположенных на увеличенном расстоянии друг от друга по

сравнению с остальными парами отверстий, позволяет получить большую величину двулучепреломления (4,2х10- ) при равных размерах поля моды по двум ортогональным координатам.

2. Изготовленные экспериментальные образцы ДМВС имеют большую величину двулучепреломления (до 2,9х10 ) и весьма близкие размеры поля моды по двум ортогональным координатам (1,65 и 1,56 мкм). Предложенная модельная структура ДМВС имеет относительно простую геометрию и при этом достаточно точно описывает форму сердцевины изготовленных ДМВС, что обеспечивает хорошую точность расчетов их двулучепреломления.

3. Проведенный теоретический анализ эффекта авторегулирования давления в отверстиях (АРДО) при изготовлении МВС из заготовок с заплавленным верхним торцом и полученная аналитическая модель позволяют достаточно точно описывать трансформацию геометрической структуры МВС в этом процессе.

4. Экспериментальные исследования проявлений эффекта АРДО при изготовлении различных образцов МВС показывают хорошее согласие с теоретическими оценками, демонстрируя корреляцию измеренной степени трансформации геометрической структуры МВС в процессе вытяжки с измеренным профилем температуры верхней части заготовки. Также аналитическая модель дает корректную оценку зависимости степени трансформации геометрической структуры от площади отверстий в МВС.

5. Предложенный и экспериментально исследованный способ активного управления эффектом АРДО в процессе изготовления МВС с помощью регулируемого нагрева верхней части заготовки позволяет изготавливать длинные МВС со стабильными параметрами, а также с меняющимися по длине световода параметрами.

Научно-практическая значимость работы

Полученные теоретические и экспериментальные результаты показывают возможность практического изготовления предложенных вариантов ДМВС с большой величиной двулучепреломления и малой асимметрией моды, которые могут быть состыкованы со световодами с круглой сердцевиной или с круглыми лазерными пучками без дополнительных потерь мощности. Такие ДМВС могут быть использованы, в частности, для генерации поляризованного суперконтинуума, а также в волоконно-оптических гироскопах.

Проведенные теоретический анализ и экспериментальные исследования проявлений эффекта АРДО при изготовлении МВС из заготовок с заплавленным верхним торцом показывают потенциальные возможности этого метода для изготовления МВС со стабильными структурными параметрами.

Проведенные экспериментальные исследования способа активного управления эффектом АРДО в процессе изготовления МВС с помощью регулируемого нагрева верхней части заготовки показывают практическую применимость этого метода для изготовления длинных МВС с отверстиями разных размеров со стабильными структурными параметрами, а также с меняющимися по длине световода параметрами.

Достоверность результатов

Все основные результаты диссертации являются оригинальными и научно обоснованными. Численный расчет двулучепреломляющих и дисперсионных характеристик предложенных структур ДМВС проводился с использованием хорошо зарекомендовавшего себя программного пакета COMSOL Multiphysics 3.2 вместе с MATLAB 7.0. Приведенные результаты численных расчетов и аналитических оценок хорошо согласуются с результатами проведенных экспериментов, что подтверждает достоверность полученных результатов.

Личный вклад автора

Все изложенные в диссертации результаты получены диссертантом лично или совместно с соавторами при непосредственном его участии.

Апробация работы

Результаты исследований докладывались на 10 всероссийских и международных конференциях: IX Всероссийская конференция "Материалы нано-, микро-, оптоэлектроники и волоконной оптики: физические свойства и применение" (Саранск, 2010); Третий международный форум по нанотехнологиям (Москва, 2010); SPIE Photonics West LASE (San Francisco, California, USA, 2011 и 2014); Conference on Lasers and Electro-Optics Europe (Munich, Germany, 2011); Третья, Четвертая и Пятая Всероссийские конференции по волоконной оптике (Пермь, 2011, 2013 и 2015); Advanced Photonics Congress, Specialty Optical Fibers & Applications (Colorado Springs, Colorado, USA, 2012), а также докладывались и обсуждались на семинарах НЦВО РАН.

По теме диссертации опубликовано 14 научных работ, из которых 7 в трудах конференций [46, 100, 101, 114, 116 - 118], 5 в журналах из списка ВАК [27, 28, 47, 113, 115], а также получены 2 патента РФ на изобретения [93, 112].

Благодарности

Автор выражает глубокую признательность своему научному руководителю доктору физико-математических наук Семенову Сергею Львовичу за предложенную тематику исследований, терпеливое и чуткое руководство и всевозможную поддержку; академику Дианову Евгению Михайловичу за постоянный интерес, внимание и поддержку на всем протяжении работы.

Автор выражает искреннюю благодарность своим коллегам Косолапову Алексею Федоровичу, Астаповичу Максиму Сергеевичу, Сенаторову Андрею Константиновичу - за помощь в проведении экспериментов и измерении характеристик изготовленных микроструктурированных волоконных световодов, а также за ценные обсуждения и замечания.

Выполнение данной работы было бы невозможно без поддержки и доброжелательного отношения всего коллектива НЦВО РАН, и персонально Михайлова Александра Константиновича - изготовление микроструктурированных волоконных световодов; Коржавина Владимира Сергеевича - разработка дополнительного нагревателя для вытяжки микроструктурированных волоконных световодов; Прямикова Андрея Дмитриевича - помощь в установке и освоении программного пакета COMSOL 3.2 with MATLAB; Левченко Андрея Евгеньевича, Яценко Юрия Павловича - полезные советы по работе с этим программным пакетом; Исхаковой Людмилы Дмитриевны, Черноок Светланы Георгиевны - получение качественных микрофотографий изготовленных микроструктурированных волоконных световодов.

Глава 1. Обзор литературы

1.1. Основные варианты конфигураций ДМВС

1.1.1. История создания и первые конфигурации ДМВС

Впервые конфигурация микроструктурированного волоконного световода, имеющего большую величину двулучепреломления, была предложена в работе [1]. Микрофотография поперечного сечения изготовленного ДМВС приведена на рис. 1.1,а, а использованная для численных расчетов модельная структура ДМВС приведена на рис. 1.1,б.

(а) (б)

Рис. 1.1. а). Микрофотография поперечного сечения ДМВС из работы [1]; б). Структура ДМВС из [1], использовавшаяся для численных расчетов.

Авторы [1] обратили внимание на то, что в обычных МВС с гексагональной структурой из-за неидеальности параметров этой структуры в изготовленных МВС возникает небольшое двулучепреломление, которое имеет нерегулярный характер и приводит к непредсказуемым результатам при распространении по МВС линейно поляризованного излучения. Для устранения этой проблемы они предложили искусственно внести анизотропию в структуру МВС, уменьшив диаметры двух диаметрально противоположных отверстий в первом и во втором слое отверстий. В результате сердцевина МВС приобрела заметную эллиптичность, что привело к появлению большой величины двулучепреломления. По своей физической сути эта идея близка к аналогичному варианту для простых волоконных световодов, в которых нерегулярное двулучепреломление возникает из-за флуктуаций параметров сердцевины [49]. Предложенный авторами [1] вариант ДМВС имел всего два слоя отверстий вокруг сердцевины, но благодаря достаточно тонким перемычкам между отверстиями имел относительно невысокие потери на вытекание. Заготовка для него изготавливалась методом сборки из капилляров и для отверстий меньшего диаметра брались капилляры с тем же внешним диаметром, что и для остальных, но с меньшим внутренним диаметром. Диаметр сердцевины изготовленных ДМВС был в диапазоне 1 - 4 мкм, измеренная величина двулучепреломления на

длине волны 1,54 мкм составила 3,7*10- (для какого диаметра сердцевины - не указано). Этот ДМВС был успешно использован для генерации поляризованного суперконтинуума [9], но широкого распространения не получил. Основными причинами этого являются, во-первых, относительно небольшой возможный диапазон эллиптичности сердцевины (предельное значение которой ~(2Л - ^)/2Л достигается при минимизации диаметров ё2 уменьшенных отверстий). И, во-вторых, рост потерь на вытекание при значительном уменьшении диаметров ё2 отверстий.

В работах [2, 3] была предложена и теоретически исследована другая конфигурация ДМВС, двулучепреломление которого было обусловлено эллиптичностью отверстий гексагональной структуры (см. рис. 1.2). Расчеты авторов [2] показали, что такая структура ДМВС может обеспечить величину двулучепреломления до 0,01. Однако практическая реализация этой структуры представляет значительные сложности ввиду технологических проблем с получением эллиптических отверстий, и каких-либо

экспериментальных данных в этой работе представлено не было.

В работе [4] была предложена конфигурация ДМВС, которая получалась из гексагональной структуры МВС за счет того, что ее сердцевина была образована двумя "дефектами", т.е. двумя пропущенными отверстиями (см. рис. 1.3). Заготовка для этого ДМВС

Список литературы диссертационного исследования кандидат наук Денисов, Александр Николаевич, 2017 год

Список литературы:

1. A. Ortigosa-Blanch, J. C. Knight, W. J. Wadsworth, J. Arriaga, B. J. Mangan, T. A. Birks, and P. St. J. Russell, "Highly birefringent photonic crystal fibers," Opt. Lett. 25, 1325-1327 (2000).

2. M. J. Steel and R. M. Osgood, Jr., "Elliptical-hole photonic crystal fibers," Opt. Lett. 26, 229-231 (2001).

3. M. J. Steel and R. M. Osgood, Jr., "Polarization and dispersive properties of elliptical-hole photonic crystal fibers," J. Lightwave Technol. 19, 495-503 (2001).

4. T. P. Hansen, J. Broeng, S. E. B. Libori, E. Knudsen, A. Bjarklev, J. R. Jensen, and H. Simonsen, "Highly birefringent index-guiding photonic crystal fibers," IEEE Photonics Technol. Lett. 13, 588590 (2001).

5. S. Libori, J. Broeng, E. Knudsen, A. Bjarklev, and H. R. Simonsen, "High-birefringent photonic crystal fiber," in Optical Fiber Communication Conference and International Conference on Quantum Information, 2001 OSA Technical Digest Series (Optical Society of America, 2001), paper TuM2.

6. K. Suzuki, H. Kubota, S. Kawanishi, M. Tanaka, and M. Fujita, "Optical properties of a low-loss polarization maintaining photonic crystal fiber," Opt. Express 9, 676-680 (2001).

7. D. H. Kim and J. U. Kang, "Analysis of temperature-dependent birefringence of a polarization-maintaining photonic crystal fiber," Opt. Eng. 46, 0750031-0750035 (2007).

8. M. Pang, L. M. Xiao, W. Jin, and A. Cerqueira S., "Birefringence of hybrid PCF and its sensitivity to strain and temperature," J. Lightwave Technol. 30, 1422-1432 (2012).

9. A. Ortigosa-Blanch, J. C. Knight, W. J. Wadsworth, B. J. Mangan, and P. S. J. Russell, "Ultrashort pulse propagation in highly birefringent photonic crystal fibers," in Conference on Lasers and Electro-Optics, J. Kafka, K. Vahala, R. Williamson, and A. Willner, eds., OSA Technical Digest (Optical Society of America, 2001), paper JTuC1.

10. F. D. Nielsen, M. 0. Pedersen, Y. Qian, T. V. Andersen, L. Leick, K. P. Hansen, C. F. Pedersen, and C. L. Thomsen, "High power polarization maintaining supercontinuum source," in CLEO/Europe andIQEC 2007 Conference Digest, (Optical Society of America, 2007), paper CJ5_4.

11. C. Xiong and W. J. Wadsworth, "Polarized supercontinuum in birefringent photonic crystal fibre pumped at 1064 nm and application to tuneable visible/UV generation," Opt. Express 16, 2438-2445 (2008).

12. H. G. Choi, C. S. Kee, J. H. Sung, T. J. Yu, D. K. Ko, J. Lee, H. Y. Park, and J. E. Kim, "Supercontinuum generation in irregularly microstructured elliptic core fibers," Phys. Rev. A 77, 0358041-0358044 (2008).

13. P. Klarskov, A. Isomaki, K. P. Hansen, and P. E. Andersen, "Supercontinuum generation for coherent anti-Stokes Raman scattering microscopy with photonic crystal fibers," Opt. Express 19, 26672-26683 (2011).

14. C. Zhao and X. Dong, "Temperature-independent strain sensor based on intensity measurement using a highly birefringent photonic crystal fiber loop mirror," in Asia Communications and Photonics Conference and Exhibition, Technical Digest (CD) (Optical Society of America, 2009), paper TuFF6.

15. H. Y. Fu, A. C. L. Wong, P. A. Childs, H. Y. Tam, Y. B. Liao, C. Lu, and P. K. A. Wai, "Multiplexing of polarization-maintaining photonic crystal fiber based Sagnac interferometric sensors," Opt. Express 17, 18501-18512 (2009).

16. H. Zhang, B. Liu, Z. Wang, J. Luo, S. Wang, C. Jia, and X. Ma, "Temperature-insensitive displacement sensor based on high-birefringence photonic crystal fiber loop mirror," Optica Applicata 40, 209-217 (2010).

17. C. M. Jewart, S. M. Quintero, A. M. B. Braga, and K. P. Chen, "Design of a highly-birefringent microstructured photonic crystal fiber for pressure monitoring," Opt. Express 18, 25657-25664 (2010).

18. C. Wu, J. Li, X. Feng, B. O. Guan, and H. Y. Tam, "Side-hole photonic crystal fiber with ultrahigh polarimetric pressure sensitivity," J. Lightwave Technol. 29, 943-948 (2011).

19. M. Karimi, F. Surre, T. Sun, K. T. V. Grattan, W. Margulis, and P. Fonjallaz, "Directional force measurement using specialized single-mode polarization-maintaining fibers," J. Lightwave Technol. 29, 3611-3615 (2011).

20. B. O. Guan, D. Chen, Y. Zhang, H. J. Wang, and H. Y. Tam, "Bragg gratings in pure-silica polarization-maintaining photonic crystal fiber," IEEE Photonics Technol. Lett. 20, 1980-1982 (2008).

21. T. Geernaert, G. Luyckx, E. Voet, T. Nasilowski, K. Chah, M. Becker, H. Bartelt, W. Urbanczyk, J. Wojcik, W. De Waele, J. Degrieck, H. Terryn, F. Berghmans, and H. Thienpont, "Transversal load sensing with fiber Bragg gratings in microstructured optical fibers," IEEE Photonics Technol. Lett. 21, 6-8 (2009).

22. R. Goto, I. Fsaifes, A. Baz, L. Bigot, K. Takenaga, S. Matsuo, and S. D. Jackson, "UV-induced Bragg grating inscription into single-polarization all-solid hybrid microstructured optical fiber," Opt. Express 19, 13525-13530 (2011).

23. J. Tang, C. Chen, J. Wang, and P. Jui, "Investigations on laser-induced long-period fiber gratings written in polarization maintaining photonic crystal fiber," in Conference on Lasers and Electro-Optics/Pacific Rim 2007, (Optical Society of America, 2007), paper MD2_4.

24. H. W. Lee, Y. Liu, and K. S. Chiang, "Writing of long-period gratings in conventional and photonic-crystal polarization-maintaining fibers by CO2-laser pulses," IEEE Photonics Technol. Lett. 20, 132-134 (2008).

25. A. Bjarklev, J. Broeng, and A. S. Bjarklev, Photonic Crystal Fibres. Boston & Dordrecht & London, Kluwer Academic Publishers, 9-11, 2003.

26. L. Labonte, E. Pone, M. Skorobogatiy, N. Godbout, S. Lacroix, and D. Pagnoux, "Analysis of the birefringence of solid-core air-silica microstructured fibers," Proc. SPIE 7357, 73570N-1-11 (2009).

27. А. Н. Денисов, А. Е. Левченко, С. Л. Семенов, Е. М. Дианов, "Микроструктурированные волоконные световоды с большим двулучепреломлением и малой асимметрией поля моды", Квант. электроника 41, 243-248 (2011).

28. A. N. Denisov, S. L. Semjonov, M. S. Astapovich, and A. K. Senatorov, "Highly Birefringent Microstructured Fibers with Low Mode Asymmetry," J. Lightwave Technol. 33, 5184-5194 (2015).

29. Z. Sun, N. Song, J. Jin, J. Song, and P. Ma, "Low loss fusion splicing polarization-maintaining photonic crystal fiber and conventional polarization-maintaining fiber," Opt. Fiber Technol. 18, 452456 (2012).

30. A. D. Fitt, K. Furusawa, T. M. Monro, and C. P. Please, "Modeling the fabrication of hollow fibers: Capillary drawing," J. Lightwave Technol. 19, 1924-1931 (2001).

31. A. D. Fitt, K. Furusawa, T. M. Monro, C. P. Please, and D. J. Richardson, "The mathematical modelling of capillary drawing for holey fibre manufacture," J. Eng. Math. 43, 201-227 (2002).

32. S. C. Xue, R. I. Tanner, G. W. Barton, R. Lwin, M. C. J. Large, and L. Poladian, "Fabrication of microstructured optical fibers - Part I: Problem formulation and numerical modeling of transient draw process," J. Lightwave Technol. 23, 2245-2254 (2005).

33. S. C. Xue, R. I. Tanner, G. W. Barton, R. Lwin, M. C. J. Large, and L. Poladian, "Fabrication of microstructured optical fibers - Part II: Numerical modeling of steady-state draw process," J. Lightwave Technol. 23, 2255-2266 (2005).

34. S. C. Xue, M. C. J. Large, G. W. Barton, R. I. Tanner, L. Poladian, and R. Lwin, "Role of material properties and drawing conditions in the fabrication of microstructured optical fibers," J. Lightwave Technol. 24, 853-860 (2006).

35. C. J. Voyce, A. D. Fitt, and T. M. Monro, "Mathematical modeling as an accurate predictive tool in capillary and microstructured fiber manufacture: The effects of preform rotation," J. Lightwave Technol. 26, 791-798 (2008).

36. Y. M. Stokes, P. Buchak, D. G. Crowdy, and H. Ebendorff-Heidepriem, "Drawing of micro-structured fibres: circular and non-circular tubes," J. Fluid Mech. 755, 176-203 (2014).

37. G. Luzi, P. Epple, M. Scharrer, K. Fujimoto, C. Rauh, and A. Delgado, "Influence of Surface Tension and Inner Pressure on the Process of Fibre Drawing," J. Lightwave Technol. 28, 1882-1888 (2010).

38. M. J. Chen, Y. M. Stokes, P. Buchak, D. G. Crowdy, H. T. C. Foo, A. Dowler, and H. Ebendorff-Heidepriem, "Drawing tubular fibres: experiments versus mathematical modeling," Opt. Mater. Express 6, 166-180 (2016).

39. P. St. J. Russell, T. A. Birks, and J. C. Knight, "Photonic crystal fibres," U.S. Patent 6888992B2 (2005).

40. R. M. Wynne "A fabrication process for microstructured optical fibers," J. Lightwave Technol. 24, 4304-4313 (2006).

41. K. Boyd, H. Ebendorff-Heidepriem, T. M. Monro, and J. Munch, "Surface tension and viscosity measurement of optical glasses using a scanning CO2 laser," Opt. Mater. Express 2, 1101-1110 (2012).

42. R. Kostecki, H. Ebendorff-Heidepriem, S. C. Warren-Smith, and T. M. Monro, "Predicting the drawing conditions for Microstructured Optical Fiber fabrication," Opt. Mater. Express 4, 29-40 (2014).

43. Y. Chen and T. A. Birks, "Predicting hole sizes after fibre drawing without knowing the viscosity," Opt. Mater. Express 3, 346-356 (2013).

44. M. J. Chen, Y. M. Stokes, P. Buchak, D. G. Crowdy, and H. Ebendorff-Heidepriem, "Microstructured optical fibre drawing with active channel pressurisation," J. Fluid Mech. 783, 137165 (2015).

45. D. J. DiGiovanni, A. M. Vengsarkar, J. L. Wagener, and R. S. Windeler, "Article comprising a microstructured optical fiber, and method of making such fiber," U.S. Patent 5802236 (1998).

46. S. L. Semjonov, A. N. Denisov, and E. M. Dianov, "Fabrication of microstructured fibers using an effect of pressure self-regulation in sealed holes," in Specialty Optical Fibers, OSA Techn. Digest (Optical Society of America, 2012), paper STu1D.4.

47. S. L. Semjonov, A. N. Denisov, and A. K. Senatorov, "Fabrication of microstructured fibers from preforms with sealed top-end holes," Proc. SPIE 8961, 896129-1-10 (2014).

48. C. J. Voyce, A. D. Fitt, J. R. Hayes, and T. M. Monro, "Mathematical Modeling of the Self-Pressurizing Mechanism for Microstructured Fiber Drawing," J. Lightwave Technol. 27, 871-878 (2009).

49. R. B. Dyott, J. R. Cozens, and D. G. Morris, "Preservation of polarisation in optical-fibre waveguides with elliptical cores," Electron. Lett. 15(13), 380-382 (1979).

50. J. Song, K. Sun, S. Li, and W. Cai, "Phase sensitivity to temperature of the guiding mode in polarization-maintaining photonic crystal fiber," Appl. Opt. 54, 7330-7334 (2015).

51. H. Y. Fu, H. Y. Tam, L.-Y. Shao, X. Dong, P. K. A. Wai, C. Lu, and S. K. Khijwania, "Pressure sensor realized with polarization-maintaining photonic crystal fiber-based Sagnac interferometer," App. Opt. 47, 2835-2839 (2008).

52. K. J. Lee, K. S. Hong, H. C. Park, and B. Y. Kim, "Polarization coupling in a highly birefringent photonic crystal fiber by torsional acoustic wave," Opt. Express 16, 4631-4638 (2008).

53. S. D. Lim, H. C. Park, I. K. Hwang, and B. Y. Kim, "Combined effects of optical and acoustic birefringence on acousto-optic mode coupling in photonic crystal fiber," Opt. Express 16, 6125-6133 (2008).

54. L. Teng, H. Zhang, Y. Dong, D. Zhou, T. Jiang, W. Gao, Z. Lu, L. Chen, and X. Bao, "Temperature-compensated distributed hydrostatic pressure sensor with a thin-diameter polarization-maintaining photonic crystal fiber based on Brillouin dynamic gratings," Opt. Lett. 41, 4413-4416 (2016).

55. Y. Yang, F. Yang, H. Wang, X. Diao, Q. Liu, "Optical fiber hydrogen sensor based on polarization-maintaining photonic crystal fiber," Proc. SPIE 9157, 91578Q (2014).

56. Y. Yang, F. Yang, H. Wang, W. Yang, and W. Jin, "Temperature-Insensitive Hydrogen Sensor With Polarization-Maintaining Photonic Crystal Fiber-Based Sagnac Interferometer," J. Lightwave Technol. 33, 2566-2571 (2015).

57. N. Song, W. Cai, J. Song, J. Jin, and C. Wu, "Structure optimization of small-diameter polarization-maintaining photonic crystal fiber for mini coil of spaceborne miniature fiber-optic gyroscope," Appl. Opt. 54, 9831-9838 (2015).

58. M.-Y. Chen and Y.-K. Zhang, "Improved design of polarization-maintaining photonic crystal fibers," Opt. Lett. 33, 2542-2544 and 2864 (2008).

59. M. Delgado-Pinar, A. Díez, S. Torres-Peiró, M. V. Andrés, T. Pinheiro-Ortega, and E. Silvestre, "Waveguiding properties of a photonic crystal fiber with a solid core surrounded by four large air holes," Opt. Express 17, 6931-6938 (2009).

60. I. Armas-Rivera, C. Cuadrado-Laborde, A. Carrascosa, E. A. Kuzin, G. Beltrán-Pérez, A. Díez, and M. V. Andrés, "Dissipative soliton resonance in a full polarization-maintaining fiber ring laser at different values of dispersion," Opt. Express 24, 9966-9974 (2016).

61. A. D. Varshney and R. K. Sinha, "Study of birefringence of elliptical core photonic crystal fiber using Mathieu function," Appl. Opt. 46, 5912-5916 (2007).

62. М. В. Рябко, С. А. Никитов, Ю. К. Чаморовский, "Моделирование свойств однополяризационного микроструктурного оптического волокна", Радиотехника и электроника 52, 1266-1272 (2007).

63. E. A. J. Marcatili "Dielectric rectangular waveguide and directional coupler for integrated optics," Bell Syst. Tech. J. 48, 2071-2102 (1969).

64. Y.-S. Sun, Y.-F. Chau, H.-H. Yeh, L.-F. Shen, T.-J. Yang, and D. P. Tsai, "High birefringence photonic crystal fiber with a complex unit cell of asymmetric elliptical air hole cladding," Appl. Opt. 46, 5276-5281 (2007).

65. Y.-F. Chau, H.-H. Yeh, and D. P. Tsai, "Analysis of High Birefringence of Four Types of Photonic Crystal Fiber by Combining Circular and Elliptical Air Holes in Fiber Cladding," Adv. Nonlinear Opt. 2008, 239037 (2008).

66. Y. Yue, G. Kai, Z. Wang, T. Sun, L. Jin, Y. Lu, C. Zhang, J. Liu, Y. Li, Y. Liu, S. Yuan, and X. Dong, "Highly birefringent elliptical-hole photonic crystal fiber with squeezed hexagonal lattice," Opt. Lett. 32, 469-471 (2007).

67. Z. He, "Highly birefringent extruded elliptical-hole photonic crystal fibers with single defect and double defects," Chinese Opt. Lett. 7, 387-389 (2009).

68. L. An, Z. Zheng, Z. Li, T. Zhou, and J. Cheng, "Ultrahigh Birefringent Photonic Crystal Fiber With Ultralow Confinement Loss Using Four Airholes in the Core," J. Lightwave Technol. 27, 31753180 (2009).

69. Ю. A. Мажирина, А. И. Конюхов, Л. А. Мельников, "Генерация суперконтинуума в анизотропном микроструктурном волокне с периодической модуляцией эллиптичности отверстий", Оптика и спектроскопия 107, 402-408 (2009).

70. M. Eguchi and Y. Tsuji, "Single-mode single-polarization holey fiber using anisotropic fundamental space-filling mode," Opt. Lett. 32, 2112-2114 (2007).

71. M. Eguchi and Y. Tsuji, "Design of single-polarization elliptical-hole core circular-hole holey fibers with zero dispersion at 1,55 pm," JOSA B 25, 1690-1701 (2008).

72. M. Eguchi and Y. Tsuji, "Squeezed lattice elliptical-hole holey fiber with extremely high birefringence," Opt. Lett. 33, 1792-1794 (2008).

73. D. J. J. Hu, P. Shum, C. Lu, X. Yu, G. Wang, and G. Ren, "Holey fiber design for single-polarization single-mode guidance," Appl. Opt. 48, 4038-4043 (2009).

74. F. Beltran-Mejia, G. Chesini, E. Silvestre, A. K. George, J. C. Knight, and C. M. Cordeiro, "Ultrahigh-birefringent squeezed lattice photonic crystal fiber with rotated elliptical air holes," Opt. Lett. 35, 544-546 (2010).

75. W. Liang, N. Liu, Z. Li, and P. Lu, "Highly Birefringent Elliptical-Hole Microstructure Fibers With Low Confinement Loss," J. Lightwave Technol. 30, 3381-3386 (2012).

76. N. A. Issa, M. A. Van-Eijkelenborg, M. Fellew, F. Cox, G. Henry, and M. C. J. Large, "Fabrication and study of microstructured optical fibers with elliptical holes," Opt. Lett. 29, 1336-1338 (2004).

77. D. Chen and G. Wu, "Highly birefringent photonic crystal fiber based on a double-hole unit," Appl. Opt. 49, 1682-1686 (2010).

78. Y. S. Lee, C. G. Lee, Y. Jung, and S. Kim, "Diamond unit cell photonic crystal fiber with high birefringence and low confinement loss based on circular air holes," Appl. Opt. 54, 6140-6145 (2015).

79. M. Y. Chen, R. J. Yu, and A. P. Zhao, "Highly birefringent rectangular lattice photonic crystal fibers," J. Opt. A: Pure Appl. Opt. 6, 997-1000 (2004).

80. S. Kim, C.-S. Kee, and C. G. Lee, "Modified rectangular lattice photonic crystal fibers with high birefringence and negative dispersion," Opt. Express 17, 7952-7957 (2009).

81. A. Kumar, T. S. Saini, K. D. Naik, and R. K. Sinha, "Large-mode-area single-polarization singlemode photonic crystal fiber: design and analysis," Appl. Opt. 55, 4995-5000 (2016).

82. M. S. Habib, R. Ahmad, M. S. Habib, and M. I. Hasan, "Residual dispersion compensation over the S + C + L + U wavelength bands using highly birefringent octagonal photonic crystal fiber," Appl. Opt. 53, 3057-3062 (2014).

83. M. I. Hasan, S. M. A. Razzak, and M. S. Habib, "Design and Characterization of Highly Birefringent Residual Dispersion Compensating Photonic Crystal Fiber," J. Lightwave Technol. 32, 3976-3982 (2014).

84. J.-Q. Lin, Z.-D. Shi, M.-J. Li, and H. Chen, "Structural design for birefringent holey fiber with a beat length insensitive to wavelength," Appl. Opt. 48, F55-F60 (2009).

85. S. Konar; S. K. Ghorai; R. Bhattacharya, "Highly Birefringent Microstructure Fiber with Zero Dispersion Wavelength at 0,64 Micrometer," Fiber Integr. Opt. 28, 138-145 (2009).

86. X. Feng, A. K. Mairaj, D. W. Hewak, and T. M. Monro, "Nonsilica Glasses for Holey Fibers," J. Lightwave Technol. 23, 2046-2054 (2005).

87. C. J. Voyce, A. D. Fitt, T. M. Monro, "The mathematical modelling of rotating capillary tubes for holey-fibre manufacture," J. Eng. Math. 60, 69-87 (2008).

88. S. B. Dawes, M. T. Gallagher, D. W. Hawtof, N. Venkataraman, "Methods and preforms for drawing microstructured optical fibers," Патент США 200302301118A1 (2003).

89. R. M. Wynne, "Manufacturing Conditions for Microstructured and Nanostructured Optical Fibers," J. Lightwave Technol. 29, 104-108 (2011).

90. G. Luzi, P. Epple, M. Scharrer, K. Fujimoto, C. Rauh, and A. Delgado, "Numerical Solution and Experimental Validation of the Drawing Process of Six-Hole Optical Fibers Including the Effects of Inner Pressure and Surface Tension," J. Lightwave Technol. 30, 1306-1311 (2012).

91. E. N. Fokoua, M. N. Petrovich, N. K. Baddela, N. V. Wheeler, J. R. Hayes, F. Poletti, and D. J. Richardson, "Real-time prediction of structural and optical properties of hollow-core photonic bandgap fibers during fabrication," Opt. Lett. 38, 1382-1384 (2013).

92. G. T. Jasion, J. S. Shrimpton, Y. Chen, T. Bradley, D. J. Richardson, and F. Poletti, "MicroStructure Element Method (MSEM): viscous flow model for the virtual draw of microstructured optical fibers," Opt. Express 23, 312-329 (2015).

93. Е. М. Дианов, А. Н. Денисов, С. Л. Семенов, А. Е. Левченко, А. Ф. Косолапов, "Двулучепреломляющий микроструктурированный волоконный световод с низкой асимметрией поля моды", Патент России №2465622, приоритет 04 октября 2010 г., зарегистрирован 27 октября 2012 г.

94. G. P. Agrawal, Nonlinear Fiber Optics. New York: Academic Press, 1995.

95. K. Kikuchi, and T. Okoshi, "Wavelength-sweeping technique for measuring the beat length of linearly birefringent optical fibers," Opt. Lett. 8, 122-123 (1983).

96. S. C. Rashleigh, W. K. Burns, R. P. Moeller, and R. Ulrich, "Polarization holding in birefringent single-mode fibers," Opt. Lett. 7, 40-42 (1982).

97. I. Gris-Sánchez, B. J. Mangan, and J. C. Knight, "Reducing spectral attenuation in small-core photonic crystal fibers," Opt. Materials Express 1, 179-184 (2011).

98. R. Kostecki, H. Ebendorff-Heidepriem, C. Davis, G. McAdam, S. C. Warren-Smith, and T. M. Monro, "Silica exposed-core microstructured optical fibers," Opt. Mater. Express 2, 1538-1547 (2012).

99. P. R. Chaudhuri and S. Roy, "Determining properties of fabricated index-guiding photonic crystal fibers using SEM micrograph and mode convergence algorithm," J. Lightwave Technol. 26, 379-386 (2008).

100. A. Denisov, A. Levchenko, S. Semjonov, and E. Dianov, "Highly birefringent microstructured fibers with low mode field asymmetry," in CLEO/Europe andEQEC 2011 Conference Digest, OSA Technical Digest (CD) (Optical Society of America, 2011), paper CE_P32.

101. А. Н. Денисов, А. Е. Левченко, С. Л. Семенов, Е. М. Дианов, "Анализ и оптимизация модельных структур двулучепреломляющих микроструктурированных волоконных световодов", ФОТОН-ЭКСПРЕСС (СПЕЦВЫПУСК - Тезисы докладов ВКВО 2011), №6, 155156 (2011).

102. P. J. Roberts, F. Couny, H. Sabert, B. J. Mangan, T. Birks, J. C. Knight, and P. St. J. Russell, "Loss in solid-core photonic crystal fibers due to interface roughness scattering," Opt. Express 13, 7779-7793 (2005).

103. M.-C. Phan-Huy, J.-M. Moison, J. A. Levenson, S. Richard, G. Mélin, M. Douay, and Y. Quiquempois, "Surface roughness and light scattering in a small effective area microstructured fiber," J. Lightwave Technol. 27, 1597-1604 (2009).

104. М. В. Греков, С. А. Васильев, И. Г. Королев, А. С. Божков, О. И. Медведков, А. К. Сенаторов, "Прибор для измерения углового распределения выходного излучения волоконных световодов", ПТЭ №1, 112-118 (2005).

105. E.-G. Neumann, Single-mode fibers: Fundamentals. Berlin-N.Y.: Ernst-Georg Neumann Publisher, Springer Series in Optical Sciences, vol. 57, 1988.

106 N. A. Mortensen, J. R. Folkenberg, M. D. Nielsen, and K. P. Hansen, "Modal cutoff and the V parameter in photonic crystal fibers," Opt. Lett. 28, 1879-1881 (2003).

107. A. Argyros, "Microstructured polymer optical fibers," J. Lightwave Technol. 27, 1571-1579 (2009).

108. M. Liao, X. Yan, Z. Duan, T. Suzuki, and Y. Ohishi, "Tellurite photonic nanostructured fiber," J. Lightwave Technol. 29, 1018-1025 (2011).

109. M. Liao, W. Gao, Z. Duan, X. Yan, T. Suzuki, and Y. Ohishi, "Directly draw highly nonlinear tellurite microstructured fiber with diameter varying sharply in a short fiber length," Opt. Express 20, 1141-1150 (2012).

110. S. P. Sutera, and R. Skalak, "The history of Poiseuille's law," Annu. Rev. Fluid Mech. 25, 1-19 (1993).

111. R. A. Dawe, and E. B. Smith, "Viscosities of the inert gases at high temperatures," J. Chem. Phys. 52, 693-703 (1970).

112. Е. М. Дианов, А. Н. Денисов, С. Л. Семенов, "Способ изготовления микроструктурированных волоконных световодов", Патент России №2530477, приоритет 18 января 2013 г., зарегистрирован 13 августа 2014 г.

113. А. Н. Денисов, А. Ф. Косолапов, А. К. Сенаторов, П. Е. Пальцев, С. Л. Семенов, "Изготовление микроструктурированных волоконных световодов методом вытяжки из заготовок с запаянным верхним торцом", Квант. электроника 46, 1031-1039 (2016).

114. А. Н. Денисов, А. Е. Левченко, С. Л. Семенов, Е. М. Дианов, "Двулучепреломляющие микроструктурированные световоды с низкой асимметрией поля моды", IX Всероссийская конференция с элементами научной школы для молодежи "Материалы нано-, микро-, оптоэлектроники и волоконной оптики: физические свойства и применение" (ВМНШ-2010), 58 октября 2010 года, г. Саранск, Сб. трудов, стр. 153 (2010).

115. A. N. Denisov, A. E. Levchenko, S. L. Semjonov, and E. M. Dianov, "Microstructured fiber with high birefringence and low mode field non-circularity," Proc. SPIE 7914, 79142G-1-12 (2011).

116. Денисов А. Н., Левченко А. Е., Семенов С. Л., Астапович М. С., Дианов Е. М., "Двулучепреломляющие микроструктурированные волоконные световоды с малой асимметрией моды", ФОТОН-ЭКСПРЕСС (СПЕЦВЫПУСК - Тезисы докладов ВКВО 2013), №6, 112-113 (2013).

117. Семенов С. Л., Денисов А. Н., Пальцев П. Е., Сенаторов А. К., "Изготовление микроструктурированных волоконных световодов методом вытяжки из заготовок с запаянным верхним торцом", ФОТОН-ЭКСПРЕСС (СПЕЦВЫПУСК - Тезисы докладов ВКВО 2013), №6, 123-125 (2013).

118. Семенов С. Л., Денисов А. Н., Косолапов А. Ф., Сенаторов А. К., "Вытяжка микроструктурированных световодов из заготовок с запаянным верхним торцом при их дополнительном нагреве", ФОТОН-ЭКСПРЕСС (СПЕЦВЫПУСК - Тезисы докладов ВКВО 2015), №6, 121-122 (2015).